Презентация на тему Астрономические системы отсчета и методы их построения

Презентация Астрономические системы отсчета и методы их построения . Доклад-презентация на заданную тему выполнена в программе PowerPoint и содержит 20 слайдов. Презентации взяты из открытого доступа или загружены их авторами, администрация сайта не отвечает за достоверность информации в них, все права принадлежат авторам. Если презентация оказалась полезной для Вас - поделитесь ссылкой с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций в закладки вашего браузера!
Презентации » Астрономия » Презентация на тему Астрономические системы отсчета и методы их построения
Презентация Астрономические системы отсчета и методы их построения . Доклад-презентация на заданную тему выполнена в программе PowerPoint и содержит 20 слайдов. Презентации взяты из открытого доступа или загружены их авторами, администрация сайта не отвечает за достоверность информации в них, все права принадлежат авторам. Если презентация оказалась полезной для Вас - поделитесь ссылкой с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций в закладки вашего браузера!

Слайды презентации Открыть в PDF

Слайд 1

Презентация на тему Астрономические системы отсчета и методы их построения
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 1Астрономические системы Астрономические системы отсчета и методы их построенияотсчета и методы их построения Д-р физ.-мат. наук Сергей М. Копейкин Кафедра физики и астрономии Университет Миссури-Колумбия США


Слайд 2

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 2Основные ЭлементыОсновные Элементы ::
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 2Основные ЭлементыОсновные Элементы ::  Общая Теория Относительности (или альтернативная теория гравитации)  Калибровочная свобода  Мультипольные гравитационные поля  Пост-Ньютоновские приближения  Асимптотические сшивки полей  Теория систем отсчета: резолюции МАС 2000  Теория прецессии и нутации МАС 2000  Компьютерные коды : NASA GEODYNE , Orbit Determination Program, CALC VLBI, etc.


Слайд 3

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 3Существующие стандартыСуществующие стандарты 
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 3Существующие стандартыСуществующие стандарты  Общая Теория Относительности – резолюции МАС 2000 – Устраняет нефизические степени свободы из наблюдаемых величин – Адекватная интерпретация гравитационных экспериментов  Параметризованный пост-Ньютоновский (ППН) формализм – морально устарел, требует модернизации. Причина: – Нединамичен – Системы отсчета не разработаны – Нековариантен – Калибровочные степени свободы перепутаны с физическими эффектами – Не вполне адекватен в интерпретации гравитационной физики и тестов ОТО


Слайд 4

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 4Параметризованная теория систем Параметризованная
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 4Параметризованная теория систем Параметризованная теория систем отсчетаотсчета ::  Ковариантна  Калибровочно-инвариантна  Оперирут непосредственно с наблюдаемыми величинами  Исключает калибровочно- зависимые решения и эффекты


Слайд 5

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 5Калибровочная свобода Калибровочная свобода
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 5Калибровочная свобода Калибровочная свобода электродинамикиэлектродинамики  Полевые переменные эл.-эм. поля  Калибровочное преобразование  Калибровочная инвариантность эл.-эм. поля1 1 ' ' 1 ' ' ' ' ' A E H A c t A A c t A E E H A H c t                                           


Слайд 6

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 6Полевые переменные в Полевые
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 6Полевые переменные в Полевые переменные в гравитодинамикегравитодинамике – Метрический тензор – Афинная связность – Тензор кривизны( , ) g t x   , ( ; ) g g       ,( ; )R         


Слайд 7

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 7Калибровочная инвариантность Калибровочная инвариантность
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 7Калибровочная инвариантность Калибровочная инвариантность гравитодинамикигравитодинамики' ' ' инвариантен! x x g g x x R R                        


Слайд 8

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 8Гармоническая калибровка и Гармоническая
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 8Гармоническая калибровка и Гармоническая калибровка и «остаточная» калибровочная свобода«остаточная» калибровочная свобода  Гармонические условия  Уравнения Эйнштейна  «Остаточная» калибровочная свобода  4 0 16 g g x G T c                        ' 0 0 x x x                  


Слайд 9

Земля-Луна Солнце калибровка Земля-Луна Земля-Луна Солнце , , калибровка 16 0 0 T 
Описание слайда:

Земля-Луна Солнце калибровка Земля-Луна Земля-Луна Солнце , , калибровка 16 0 0 T                                   Калибровочная свобода в Калибровочная свобода в релятивистской задаче трех телрелятивистской задаче трех тел Луна Земля Солнце Граница локальной системы отсчета Земля-Луна ( , ) w u w   


Слайд 10

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 10Калибровочные степени свободы Калибровочные
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 10Калибровочные степени свободы Калибровочные степени свободы гравитационного поля в системе гравитационного поля в системе Земля-ЛунаЗемля-Луна 1 2 1 2гармонич симметричный бесследовый тензор р Солнце 0 .. ан а . г ( приливное тензорное поле с 2 степенями свободы) ( калибровочное векторное поле с 4 степе нями свободы) 1 ( ) ... ! l l a a a a a a lB u w w w l                 1 2 1 2 1 2 1 2 1 2 2 0 ... ... 1 1 еский полином степен .. и . 1 1 ( ) ( ) ( ) ... 2 3 1 1 ( ) ... ( ) ... ! ! 1 ( 1)! l l l l a a b ab a ab l a a a a a a i i ia a a a a a l l ipq p a l a B u B u w B u w w r D u w w w E u w w w w l l F l                                          1 2 0 ( ) ... l l a a a q a l u w w w w      


Слайд 11

Примеры калибровочной свободыПримеры калибровочной свободы :: – TT-TCB преобразование времени – Лоренцево сокращение –
Описание слайда:

Примеры калибровочной свободыПримеры калибровочной свободы :: – TT-TCB преобразование времени – Лоренцево сокращение – Эйнштейновское сжатие – Релятивистская прецессия ( de Sitter , Lense-Thirring , Thomas )2 Sun IAU constant+secular+periodic terms 1 2 GM dB v Q du r          1 ( ) 2 i j ijD u v v [ ] [ ] [ ] [ ] Sun Sun Sun IAU 3 3 (1 2 ) 2(1 ) ij i j i j i j ij dF GM GM v w v w v Q R du r r         Sun IAU( ) GM E u Y r  


Слайд 12

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 12Калибровочное Калибровочное сжатие орбиты
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 12Калибровочное Калибровочное сжатие орбиты Лунысжатие орбиты Луны Величина сжатия = 1 метр ! Эллиптичность земной орбиты приводит к годовой осцилляции калибровочного сжатия = 2 мм . ЗемляЛоренцево сжатие Эйнштейновское сжатие (сферическое)Солнце Луна


Слайд 13

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 13Являются ли калибровочные степени
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 13Являются ли калибровочные степени Являются ли калибровочные степени свободы наблюдаемымисвободы наблюдаемыми ??  Эйнштейн : нет – отсутствуют в наблюдаемых данных, не имеют отношения к физическим эффектам  Нордведт : да – отсутствуют в наблюдаемых данных, их отсутствие указывает на присутствие гравимагнитного поля (эффект «голого короля»)  Kopeikin, S., Phys. Rev. Lett., vol. 98, id. 229001 (2007) – The LLR technique involves processing data with two sets of mathematical equations, one related to the motion of the moon around the earth, and the other related to the propagation of the laser beam from earth to the moon. These equations can be written in different ways based on "gauge freedom," the idea that arbitrary coordinates can be used to describe gravitational physics. The gauge freedom of the LLR technique shows that the manipulation of the mathematical equations is causing JPL scientists to derive results that are not apparent in the data itself.


Слайд 14

Аберрация и сокращение размеров Аберрация и сокращение размеров движущихся тел движущихся тел В частности,
Описание слайда:

Аберрация и сокращение размеров Аберрация и сокращение размеров движущихся тел движущихся тел В частности, это означает, что размер сферы, полученный при её фотографировании посредством параллельного пучка лучей, не будет зависеть от конкретного наблюдателя, и всегда будет равен размеру сферы на фотографии, сделанной в системе покоя сферы, то есть  r  . Аберрация изменяет направление пучка лучей. Фотографическая пластинка должна быть поставлена так, чтобы лучи света падали на неё перпендикулярно. Протяженная двигающаяся сфера наблюдается как повернутая на некоторый угол (равный углу аберрации!); при этом наблюдаемое поперечное сечение сферы остается неизменным – то есть Лоренцево сокращение сферы не наблюдается! Фотография движущейся сферы


Слайд 15

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 15Калибровочные степени свободы вКалибровочные
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 15Калибровочные степени свободы вКалибровочные степени свободы в уравнениях Эйнштейна-Инфельда-уравнениях Эйнштейна-Инфельда- Гоффмана для системы Земля-ЛунаГоффмана для системы Земля-Луна ::  “ Ньютоновские ” преобразования релятивистской гравитационной 4-х силы  Устраняет все калибровочные степени свободы из преобразований координат!  Переводит все калибровочные степени свободы в уравнения движения Луны вокруг Земли, где они появляются как фиктивные (ненаблюдаемые) силы ( )i i i B u t w x x t   


Слайд 16

1 2 34Сферическая симметрия двигающегося небесного тела определена неоднозначно в глобальной системе координат вследствие
Описание слайда:

1 2 34Сферическая симметрия двигающегося небесного тела определена неоднозначно в глобальной системе координат вследствие сокращения Лоренца/Эйнштейна и других ( нелинейных ) координатных эффектов . Для определения физической формы двигающегося тела, необходима локально-инерциальная система координат. Можно постулировать и поддерживать геометрическую форму тела в глобальной системе координат, но это требует существования внутренних напряжений, компенсирующих релятивистское сокращение ( физика так не работает )Релятивистское сокращение размеров двигающихся небесных тел и его влияние на уравнения движения


Слайд 17

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 17Пример: постулат сферической симметрии
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 17Пример: постулат сферической симметрии тел Пример: постулат сферической симметрии тел в глобальной системе координат приводит к в глобальной системе координат приводит к появлению фиктивной пост-Ньютоновской появлению фиктивной пост-Ньютоновской силы (Брумберг 1972; Копейкин и Власов 2004)силы (Брумберг 1972; Копейкин и Власов 2004)


Слайд 18

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 18ВыводыВыводы ::  Калибровочная
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 18ВыводыВыводы ::  Калибровочная свобода в релятивистской гравитационной физике играет ключевую роль, но трудна для конкретного понимания  Неправильное истолкование калибровочной свободы влечет: – появление нефизических эффектов в уравнениях движения; – неправильной интерпретации наблюдаемых данных; – предложение ошибочных гравитационных экспериментов; – нефизическую трактовку прецесии и нутации, неправильным выводам о внутренней структуре Земли и Луны; – неточностям в построении навигационных систем и геодезических координатных сетей; – ошибкам в прецезионной космической навигации в ближнем и дальнем космосе  Внимательно изучаем труды классиков и осваиваем тонкости теорий, обладающих калибровочной свободой


Слайд 19

Блок-схема построения релятивистских систем отсчетаБлок-схема построения релятивистских систем отсчета Полевые уравнения гравитационного поля Пост-Ньютоновские
Описание слайда:

Блок-схема построения релятивистских систем отсчетаБлок-схема построения релятивистских систем отсчета Полевые уравнения гравитационного поля Пост-Ньютоновские приближения Калибровочные и граничные условия Глобальная СК (t, x ) Локальная СК (u, w )Координатные преобразования (t, x ) (u, w ) Сшивка полей . Анализ остаточной калибровочной свободы Законы сохранения Уравнения движения Мультипольные разложения полей ( DSX мультиполи )


Слайд 20

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 20
Описание слайда:

02/19/21 1-я астрометрическая школа в Мо скве, октябрь 22-26, 2007 20


Чтобы скачать презентацию - поделитесь ей с друзьями с помощью социальных кнопок.