Тестирование релятивистских и космологических эффектов в Солнечной системе

Содержание

Слайд 2

Общая теория относительности
Изменение гравитационной постоянной G
Темная материя

Общая теория относительности Изменение гравитационной постоянной G Темная материя

Слайд 3

DE ephemerides — Development Ephemeris,
Jet Propulsion Laboratory,
эфемериды DE,

DE ephemerides — Development Ephemeris, Jet Propulsion Laboratory, эфемериды DE, разработанные в
разработанные в
Лаборатории реактивного
движения,
(Пасадена, США)
EPM — Ephemerides of Planets and the Moon
(ИПА РАН, Россия)
INPOP ephemerides — Intégrateur Numérique Planétaire de l’Observatoire de Paris
(Париж, Франция)

Слайд 4

Планетные эфемериды EPM2014
Численные эфемериды EPM2014 (Ephemerides of Planets and the Moon) были

Планетные эфемериды EPM2014 Численные эфемериды EPM2014 (Ephemerides of Planets and the Moon)
построены с использованием более 800 тысяч наблюдений (1913-2014 гг.) различных типов.
Уравнения движения тел брались в параметризованной постньютоновской метрике n-тел для Общей теории относительности в TDB шкале времени.
Интегрирование в барицентрической системе координат в шкале времени TDB на эпоху J2000.0 выполнялось методом Эверхарта на интервале 400 лет (1800-2200 гг.) лунно-планетным интегратором программного пакета ЭРА-7 (Krasinsky and Vasilyev, 1997).
Эфемериды EPM вместе с соответствующими разностями
TT–TDB, а также 7 дополнительными объектами: Ceres, Pallas, Vesta, Eris, Haumea, Makemake, Sedna доступны через FTP:
ftp://quasar.ipa.nw.ru/incoming/EPM/.

Слайд 5

Динамическая модель EPM2014 учитывает
(помимо взаимных возмущений больших планет и Луны):
– возмущения

Динамическая модель EPM2014 учитывает (помимо взаимных возмущений больших планет и Луны): –
от 301 наиболее массивных астероидов,
– возмущения от остальных малых планет главного пояса
астероидов, моделируемым притяжением двумерным
однородным кольцом,
– возмущение от 30 наибольших транснептуновых объектов.
– возмущения от остальных транснептуновых планет,
моделируемых однородным кольцом (на среднем
расстоянии 43 AE),
– релятивистские возмущения,
– возмущения от сжатия Солнца (2 ∙ 10-7 ),
– возмущения, вызываемые несферичностью фигур Земли и
Луны.

Слайд 6

Точность астрометрических наблюдений

Точность астрометрических наблюдений

Слайд 7

Наблюдения, использованные для EPM2014 (> 800 тысяч наблюдений)

Наблюдения, использованные для EPM2014 (> 800 тысяч наблюдений)

Слайд 8

Редукции радарных наблюдений
- релятивистские редукции ― запаздывание сигнала в гравитационных полях

Редукции радарных наблюдений - релятивистские редукции ― запаздывание сигнала в гравитационных полях
Солнца, Юпитера, Сатурна (эффект Шапиро) и редукция наблюдений от координатного времени эфемерид к собственному времени наблюдателя;
- запаздывание в тропосфере Земли;
- запаздывание в солнечной короне, параметры ее модели определяются из наблюдений для каждого соединения
( необходимы наблюдения на нескольких частотах !);
- поправки за топографию поверхностей планет (Меркурий, Венера, Марс).
Редукции оптических наблюдений
- опорные каталоги => FK4 => FK5 => ICRF;
- поправки за дополнительный эффект фазы (основные поправки за фазу внесены самими наблюдателями);
- релятивистские поправки за отклонение света.

Слайд 9

В основном варианте улучшения планетной части EPM2014 эфемерид определялось около 270

В основном варианте улучшения планетной части EPM2014 эфемерид определялось около 270 параметров:
параметров:
– элементы орбит планет и спутников внешних планет;
– величина астрономической единицы;
– углы ориентации эфемерид относительно ICRF;
– параметры вращения Марса и трех ПА на Марсе;
– массы около 30 астероидов, средние плотности
таксономических классов астероидов (C, S, M),
– масса главного астероидного пояса, масса кольца ТНО,
– отношение масс Земли и Луны;
– квадрупольный момент Солнца и параметры солнечной
короны для разных соединений планет с Солнцем;
– коэффициенты топографии Меркурия и поправки к
уровенным поверхностям Венеры и Марса;
– коэффициенты для дополнительного учета эффекта фазы
внешних планет.
– пост–модельные параметры (β, γ, движение π, ĠM◉/GM◉, Ġ/G, изменение ai).

Слайд 10

Ориентация планетных эфемерид EPM2014
относительно международной системы отсчета ICRF
Выполнена по

Ориентация планетных эфемерид EPM2014 относительно международной системы отсчета ICRF Выполнена по VLBI
VLBI наблюдениям космических аппаратов около планет на фоне квазаров, координаты которых даны в системе ICRF:
1 mas = 0.001”

Слайд 11

Тестирование эффектов ОТО
Дополнительное смещение перигелия Меркурия, обнаружено Леверье, 1859 г.

Тестирование эффектов ОТО Дополнительное смещение перигелия Меркурия, обнаружено Леверье, 1859 г.

Слайд 12

Ньютоновское Общая теория
притяжение относительности

Ньютоновское Общая теория притяжение относительности

Слайд 13

Parametrized post-Newtonian (PPN) formalism (Параметризованный пост-ньютоновский PPN-формализм)

K. Nordtvedt, C. Will (1970-е)
Двумя самыми

Parametrized post-Newtonian (PPN) formalism (Параметризованный пост-ньютоновский PPN-формализм) K. Nordtvedt, C. Will (1970-е)
важными параметрами являются
γ и β ( γ =β =1 в ОТО )
Предсказания различных теорий гравитации могут быть выражены, используя эти параметры

Слайд 14

Первый тест ОТО: Смещение перигелия

В Общей теории относительности Эйнштейна было объяснено

Первый тест ОТО: Смещение перигелия В Общей теории относительности Эйнштейна было объяснено
смещение перигелия Меркурия.

Точность смещения перигелия (2008): ~10-3

Слайд 15

Второй тест Общей теории относительности: отклонение света

Возможные результаты:
- Нет отклонения =

Второй тест Общей теории относительности: отклонение света Возможные результаты: - Нет отклонения
0
- Ньютон = 0.87″
- Эйнштейн = 1.75″
Прав оказался Эйнштейн

Слайд 16

Третий тест ОТО: эффект Шапиро

Свету требуется больше времени, чтобы пройти расстояние

Третий тест ОТО: эффект Шапиро Свету требуется больше времени, чтобы пройти расстояние
от излучателя до приемника, чем просто расстояние между ними, деленное на скорость света

Открыт Ирвином Шапиро в 1964 году как теоретическое предсказание Общей теории относительности, первые измерения, сделанные в конце 1960-х годов подтвердили
значение Шапиро с точностью 10%.

Слайд 17

PPN параметры β и γ
(General Relativity: β = γ = 1)

Полученные

PPN параметры β и γ (General Relativity: β = γ = 1)
нами результаты:
β - 1 = −0.00002 ± 0.00003, γ - 1 = +0.00004 ± 0.00006
=> соответствие планетных движений и распространения света ОТО

Французские коллеги (Fienga et al., 2015) получили аналогичные результаты на основе своих численных эфемерид INPOP13:
(готовится статья в Celestial Mechanics Dyn. Astr., 2015)

β - 1 = 0.00000 ± 0.00007, γ - 1 = - 0.00002 ± 0.00005,

Слайд 18

Изменение G во времени

Если G зависит от времени, то движение планет

Изменение G во времени Если G зависит от времени, то движение планет
будет происходить с изменениями полуосей и появится дрейф периодов орбитального движения планет

Слайд 19

Из наблюдений движения планет можно
получить, как меняется гелиоцентрическая гравитационная

Из наблюдений движения планет можно получить, как меняется гелиоцентрическая гравитационная постоянная Солнца GMΘ
постоянная Солнца GMΘ

Слайд 20

Гелиоцентрическая гравитационная постоянная
=(132712440041±10) км3сек-2 (МАС, 2009)
Средняя полная светимость Солнца L◉

Гелиоцентрическая гравитационная постоянная =(132712440041±10) км3сек-2 (МАС, 2009) Средняя полная светимость Солнца L◉
= 3.846 • 1033 эрг/с ,
(Willson R. C., et al., 1986, Science, 234, 1114 )
Масса Солнца M = 1.9891 • 1033 г
(Brun A.S., et al., 1998 Astrophys. J., 506, 913-925),
Гравитационная постоянная
G=(6.67428 ±0.00067) • 10-11 м3/кг сек2 (CODATA 2006)
Астрономическая единица АЕ=(149597870700 м (МАС, 2012)


Некоторые параметры

Слайд 21


Убыль массы Солнца вследствие излучения:
= - 6.789 • 10-14 в

Убыль массы Солнца вследствие излучения: = - 6.789 • 10-14 в год.
год.
Убыль массы Солнца вследствие солнечного ветра:
= - 2 • 10-14 в год.
(Hundhausen, 1997; Meyer-Vernet N., 2007)
Также указывают для солнечного ветра
= - (2-3) • 10-14 в год.
(Carroll, Ostlie, 1996; Livingston, 2000)
Совместный эффект уменьшения за счет излучения и солнечного ветра:


Уменьшение массы Солнца

Слайд 22

Полный поток излучения от Солнца меняется менее 0.2%

Убыль массы Солнца вследствие

Полный поток излучения от Солнца меняется менее 0.2% Убыль массы Солнца вследствие
излучения : / M = 6.789 • 10-14 в год.

.
M◉

Слайд 23

Имеется поток солнечного ветра

Убыль массы Солнца вследствие солнечного ветра:
/M = (2÷3)

Имеется поток солнечного ветра Убыль массы Солнца вследствие солнечного ветра: /M =
• 10-14 в год.

.
M◉

Слайд 24

Возрастание массы Солнца
Существует обратный процесс – увеличение массы Солнца:

Возрастание массы Солнца Существует обратный процесс – увеличение массы Солнца: – за
за счет падения метеорного и астероидного вещества на Солнце;
– за счет вещества, приходящего из дальних областей Солнечной системы, главным образом, в форме комет (из занептуновых областей - пояс Койпера, облако Оорта).
В большое число комет из семейства Крейтца регистрируется в непосредственной близости от Солнца (sungrazing comet) с помощью коронографа LASCO, установленного на солнечной космической обсерватории SOHO (http://lasco-www.nrl.navy.mil/) + обсерватория SDO (NASA).

Слайд 25

В среднем, орбитальные обсерватории SOHO и SDO фиксируют изображения комет Крейтца

В среднем, орбитальные обсерватории SOHO и SDO фиксируют изображения комет Крейтца один
один раз в три дня
Kamikaze Comet С/2011 N3
(в ночь с 5 на 6 июля, 2011)

Слайд 26

Good-bye, Kamikaze Comet (October 3, 2011)

Good-bye, Kamikaze Comet (October 3, 2011)

Слайд 27

Comet ISON
(C/2012 S1)
Discovery date:
21 September 2012
Eccentricity 0.9999947
1.0002
Last perihelion
28 November 2013

Comet ISON (C/2012 S1) Discovery date: 21 September 2012 Eccentricity 0.9999947 1.0002

Слайд 28

Падение вещества на Солнце
Падение пыли: < < (10-16 ÷ 10-17) в год
Общая

Падение вещества на Солнце Падение пыли: Общая масса астероидов главного пояса, представленная
масса астероидов главного пояса, представленная суммой масс 301 крупнейших астероидов и астероидного кольца:
Mbelt = (12.3 ±1.1 ) • (≈ 3 массы Цереры).
(Pitjeva, Pitjev 2013)
Падение астероидов: < (10-16 ÷ 10-17) в год
Для оценки сверху падающей массы с кометами можно воспользоваться статистикой комет SOHO и принять, что все они имеют крупные ядра и сгорают в короне или падают на Солнце. Тогда получим завышенную оценку сверху

Слайд 29

Общий интервал для изменения
Для получения нижней границы возьмем максимальную оценку убыли

Общий интервал для изменения Для получения нижней границы возьмем максимальную оценку убыли
за счет солнечного ветра и одновременно положим полное отсутствие падения вещества на Солнце.
Для верхней границы используем максимальную оценку падающего материала на Солнце и положим нулевую убыль массы с солнечным ветром.
Тогда получим

Слайд 30

Влияние на орбитальные элементы планет
Задача двух тел с переменной массой имеет давнюю

Влияние на орбитальные элементы планет Задача двух тел с переменной массой имеет
историю: Гюльден (1884), Мещерский (1893), Стремгрен (1903), Пламмер (1906) и др.
Рассматривается вариант изотропного изменения массы центрального тела без появления реактивных сил.
Сходная задача возникает при рассмотрении возможного изменения гравитационной постоянной в рамках гипотезы Дирака (1938).
Если обозначить μ(t)=G(M+m), то векторное уравнение относительного движения запишется
Поскольку поле остается центральным, сохраняется векторный интеграл площадей

Слайд 31

Учитывая монотонность и малость , можно показать (Jeans, 1924), что выполняется

Учитывая монотонность и малость , можно показать (Jeans, 1924), что выполняется инвариант
инвариант
μ(t)·a(t) = const, где a – полуось орбиты.
Отсюда = - .
Из интеграла площадей получается соотношение
μ(t)·a(t) ·(1-e2) = c2, c=|c|,
откуда следует, что при рассматриваемых условиях эксцентриситет оскулирующей орбиты сохраняется
e = const (Jeans, 1925).
При принятых условиях малости и монотонности изменения μ(t) аргумент перицентра не имеет векового тренда (Kevorkian, Cole, 1996) .

Слайд 32

Орбита постепенно трансформируется, оставаясь подобной сама себе, и имеет спиралевидный характер.

Орбита постепенно трансформируется, оставаясь подобной сама себе, и имеет спиралевидный характер.

Слайд 33

Полученные значения изменения
(MNRAS, 2013)
Наиболее достоверно определяется изменение гелио-
центрической

Полученные значения изменения (MNRAS, 2013) Наиболее достоверно определяется изменение гелио- центрической гравитационной
гравитационной постоянной (точность растет пропорционально квадрату интервала времени наблюдений) :
= (-6.3 ± 4.2)•10-14 в год (2σ)
Одновременно были найдены вековые изменения больших полуосей планет. Положительные значения для планет с высокоточными наблюдениями подтверждают уменьшение – для полуосей Меркурия, Венеры, Земли, Марса, Юпитера и Сатурна.
Для полуосей Урана и Нептуна получились отрицательные значения, для Плутона – положительное, но эти результаты недостоверны из-за недостаточной точности наблюдательных данных для этих планет.

Слайд 34

Из полученного результата для можно получить оценку для , используя соотношение
Можно записать,

Из полученного результата для можно получить оценку для , используя соотношение Можно
что с вероятностью 95 % (2σ)
Отсюда, используя найденные ограничения для
,
находим, что с вероятностью 95 % значение находится в интервале
Оценка , полученная по данным лазерной локации Луны (Turyshev & Williams, 2007), дает следующие пределы для изменения G:
= (6±7)·10-13 в год.

Слайд 35

Найденное изменение , вероятно, отражает изменение именно , а не G
Это

Найденное изменение , вероятно, отражает изменение именно , а не G Это
значение попадает в интервал ограничений для
и, по всей видимости, отражает баланс между теряемой массой через излучение и солнечный ветер и падающим материалом, содержащимся в кометах и падающих каменистых обломках и астероидах.
Французские коллеги получили (Fienga, et al., 2015) следующие оценки:
Статья вышла в Celestial Mechanics Dyn. Astr., 2015.

= (- 4.3 ± 5.0) •10-14 год-1 , (2σ)

= ( 4.9 ± 10.5) •10-14 год-1 (2σ)

Слайд 36

Темная материя
в Солнечной системе
В современной космологии
слово Dark стало

Темная материя в Солнечной системе В современной космологии слово Dark стало использоваться
использоваться часто :
Dark Energy – темная энергия
Dark Matter – темная материя
Dark Forces – темные силы
Dark Dynamics – темная динамика
Dark Cosmology – темная космология
Dark Age – темная эпоха
Dark Worlds – темные миры
Dark radiation – темное излучение
Dark sector – темная часть Вселенной

Слайд 37

Организованы
Dark Cosmology Centre, Niels Bohr Institute, University of Copenhagen
Journal "Physics of the

Организованы Dark Cosmology Centre, Niels Bohr Institute, University of Copenhagen Journal "Physics
Dark Universe"
International Workshop on the Dark Side of the Universe
и т.д.

Слайд 38

Темная материя во Вселенной

После
результатов
<== спутника
Planck
(2013)

Темная материя во Вселенной После результатов Planck (2013)

Слайд 39

В нашей Галактике

В нашей Галактике

Слайд 40

Для поиска и исследования частиц темного вещества (WIMPs) или следов его возможного

Для поиска и исследования частиц темного вещества (WIMPs) или следов его возможного
взаимодействия построены специальные экспериментальные установки (CRESST, CoGeNT, DAMA, XENON100, PAMELA, FERMI, HESS, CDMS, ANTARES, WMAP, SPT и др.), и строятся новые.

Плотность темной материи в гало нашей Галактики оценивается на уровне
ρdm ≈ 5 •10 -25 г/см3

XENON100 - в итальянской подземной лаборатории Гран-Сассо
LUX - новый ксеноновый детектор (2013), смонтирован в тоннелях старой золотоносной шахты, Сэнфордская подземная лаборатория (США) .

Слайд 41

Дополнительная центральная масса

Есть дополнительное ускорение от распределенной материи:
(d2r/dt2)dm = -

Дополнительная центральная масса Есть дополнительное ускорение от распределенной материи: (d2r/dt2)dm = -
GM(r)dm /r2 , (1)
где M(r)dm – масса распределенной материи, заключенной в сфере радиуса r вокруг Солнца.
При однородной плотности ρ распределенной гравитирующей среды, заполняющей солнечную систему, дополнительное ускорение будет пропорционально r:
(d2r/dt2)dm = - kr . (2)

Слайд 43

Дополнительное смещение перигелия

Если для единичной массы через E, J обозначить значения

Дополнительное смещение перигелия Если для единичной массы через E, J обозначить значения
интегралов энергии и площадей, через U(r) – сферически симметричный потенциал, то уравнение движения по радиусу r запишется
dr/dt = { 2[E+U(r)] - (J/r)2 }1/2 , (3)
Уравнение движения по азимутальной координате θ
dθ/dr = J/r2 /{ 2[E+U(r)] - (J/r)2 }1/2 . (4)

Слайд 44

Наличие некоторой дополнительной распределенной материи приводит к более короткому радиальному периоду

Наличие некоторой дополнительной распределенной материи приводит к более короткому радиальному периоду и
и к отрицательному дрейфу перицентра и апоцентра (в противоположную движению планеты сторону):
Δθ0 = -4π2ρdm /MSun • a3(1-e2)1/2 (5)
где Δθ0 - смещение перигелия за одно полное радиальное колебание.

Слайд 45

Прецессия орбиты

Прецессия орбиты

Слайд 46

Дополнительные смещения перигелиев
из наблюдений планет и космических аппаратов

1 mas = 0".001

Дополнительные смещения перигелиев из наблюдений планет и космических аппаратов 1 mas = 0".001

Слайд 47

Оценки плотности из данных для σΔπ

Оценки плотности из данных для σΔπ

Слайд 48

Оценки при однородном распределении плотности

Если исходить из предположения об однородном распределении

Оценки при однородном распределении плотности Если исходить из предположения об однородном распределении
ρdm в Солнечной системе, то из данных для Сатурна получается наиболее сильная ограничивающая оценка
ρdm < 1.1•10-20 г/см3.
Тогда внутри сферического объема с размерами орбиты Сатурна масса
Mdm < 7.1•10-11 MSun .
Эта величина меньше погрешности определения полной массы главного астероидного пояса.

Слайд 49

В качестве модели распределения с концентрацией к центру
взято следующее выражение для

В качестве модели распределения с концентрацией к центру взято следующее выражение для
плотности:
ρdm = ρ0 • e-cr , (6)
где параметр ρ0 – центральная плотность, c – коэффициент экспоненциального падения плотности к периферии.
Гравитационный потенциал, создаваемый сферически распределенной материей с плотностью (6), будет
U(r) = 4πG ρ0 /r •[2- e-cr (cr+2)]/c3 (7)
Параметры распределения (6) могут быть оценены по полученным результатам.
Масса внутри сферы радиуса r для распределения (6) равна
Mdm = 4π ρ0 [2/c3 – e-cr (r2/c + 2r/c2 + 2/c3)] (8)

Оценки при экспоненциальном распределении плотности

Слайд 50

Оценка массы темной материи до орбиты Сатурна найдена
из оценивания масс

Оценка массы темной материи до орбиты Сатурна найдена из оценивания масс на
на двух интервалах: от Сатурна до Марса и
от Марса до Солнца. Для этого были использованы наиболее
надежные данные в табл. для Сатурна (ρdm < 1.1•10-20 г/см3), Марса (ρdm < 1.4•10-20 г/см3) и Земли (ρdm < 1.4•10-19 г/см3).
Между Марсом и Сатурном по данным для Марса и Сатурна получился очень пологий ход плотности с
ρ0 = 1.47•10-20 г/см3 и c =0.0299 ае-1 .
На интервале Марс – Солнце полученный ход плотности по данным для Земли и Марса дает крутой подъем к Солнцу с параметрами
ρ0 = 1.17•10-17 г/см3 и c =4.42 ае-1 .

Слайд 51

Аппроксимация плотности
при экспоненциальном распределении

Аппроксимация плотности при экспоненциальном распределении

Слайд 52

Масса в объеме между орбитами Марса и Сатурна
Mdm <

Масса в объеме между орбитами Марса и Сатурна Mdm Масса (14) между
7.33•10-11 MSun.
Масса (14) между Солнцем и орбитой Марса оказалась
Mdm < 0.55•10-11 MSun .
Включая оба интервала, верхняя граница для общей массы
темной материи до орбиты Сатурна с учетом ее возможной концентрации к центру получилась
Mdm < 7.88•10-11 MSun ,
то есть тоже порядка погрешности определения полной массы астероидного пояса ± 1.13•10-10 MSun (3σ)

Слайд 53

Результаты для темной материи
Уровень распределенной плотности темной материи
ρdm , если

Результаты для темной материи Уровень распределенной плотности темной материи ρdm , если
она имеется, очень мал и существенно ниже
современной погрешности определения таких параметров.
Найдено, что на расстоянии орбиты Сатурна плотность
должна быть ниже, чем
ρdm < 1.1•10-20 г/см3 ,
а масса темной материи в сфере внутри орбиты Сатурна
даже с учетом ее возможной концентрации к центру
должна быть меньше чем
Mdm < 7.9•10-11 MSun .
2013, Astronomy Letters, vol. 39, p. 141-149;
2013, MNRAS 432, 3431–3437

.