Теория Бора для атома водорода

Содержание

Слайд 2

Цель лекции – познакомиться физическими свойствами и строением атома, выяснить природу линейчатых

Цель лекции – познакомиться физическими свойствами и строением атома, выяснить природу линейчатых
спектров излучения.

Вопросы лекции:

Линейчатый спектр атома
водорода

Литература:
БЭУ п. 31.1 – 31.4; Доп. [1, стр. 390-398]; [2, стр. 335-344].

Техническое обеспечение:
Комплект мультимедийных средств обучения.
База данных анимаций физических процессов.

2. Ядерная модель атома Резерфорда.
Постулаты Бора

3. Теория Бора для водородоподобных
систем

Слайд 3

Газ при нагревании начинает излучать.

Введение

Почему частоты излучения атомами имеют

Газ при нагревании начинает излучать. Введение Почему частоты излучения атомами имеют дискретные
дискретные значения?

Атомы каждого химического элемента имеют строго определенный индивидуальный линейчатый спектр.

Но излучение происходит только на определенных частотах, своих для каждого газа!

Слайд 4

Вопрос №1
Линейчатый спектр атомов водорода

Вопрос №1 Линейчатый спектр атомов водорода

Слайд 5

700 нм

400 нм

656 нм

485 нм

410 нм

434 нм

600 нм

500 нм

Н

Имеем разреженный газ, состоящий

700 нм 400 нм 656 нм 485 нм 410 нм 434 нм
из атомов H.

Спектр излучения (испускания) водорода

Нагреваем газ – начинается излучение.

Слайд 6

Атомы имеют дискретный спектр излучения.

2. По набору линий спектра испускания можно
определить

Атомы имеют дискретный спектр излучения. 2. По набору линий спектра испускания можно
химический элемент (спектральный анализ).

Выводы:

Слайд 7

Спектр поглощения водорода

Имеем разреженный атомарный газ в холодном состоянии.

Для

Спектр поглощения водорода Имеем разреженный атомарный газ в холодном состоянии. Для перевода
перевода атомов газа в возбужденное состояние годятся строго определенные длины волн для данного газа.

Пропустим сквозь газ свет с непрерывным спектром.

Свечения нет.

На выходе в непрерывном спектре увидим узкие черные полосы.

Эти длины волн газ и «забирает себе» из проходящего света.

Слайд 9

Темные линии в спектре поглощения газа соответствуют ярким линиям его спектра

Темные линии в спектре поглощения газа соответствуют ярким линиям его спектра испускания.
испускания.

Вывод: при прямом и обратном переходах между дискретными энергетическими состояниями атомы излучают и поглощают ЭМВ одинаковой частоты.

Закономерности в спектре излучения атома водорода

Формула И. Бальмера (1885 г.)

где

Впервые показана особая роль целых чисел в спектральных закономерностях.

Слайд 11

Формула Ридберга

 

Формула Ридберга для длины волны:

 

где

– постоянная Ридберга.

Формула Ридберга Формула Ридберга для длины волны: где – постоянная Ридберга.

Слайд 12

 

Обобщенная формула Бальмера – Ридберга
(для всех линий)

где

– целое число.

1. Спектр излучения

Обобщенная формула Бальмера – Ридберга (для всех линий) где – целое число.
газа – «паспорт» химического элемента (спектральный анализ – метод исследования вещества по его спектру).

2. Наличие спектра свидетельствует о том, что атом – не есть неделимая частица, он имеет собственную структуру.

3. Уникальность атомных спектров свидетельствует о том, что атомы разных элементов устроены по-разному.

Выводы:

Слайд 13

Вопрос №2
Ядерная модель атома Резерфорда

Вопрос №2 Ядерная модель атома Резерфорда

Слайд 14

Излучение вызвано колебаниями электронов около положения равновесия.

Атом электрически нейтрален.

Но почему тогда спектр

Излучение вызвано колебаниями электронов около положения равновесия. Атом электрически нейтрален. Но почему
линейчатый?

Положительный заряд равномерно распределен по шару.

Внутри шара находятся электроны («булочка с изюмом»).

Слайд 15

Результат – небольшая часть α – частиц (одна из нескольких тысяч) отклонялась

Результат – небольшая часть α – частиц (одна из нескольких тысяч) отклонялась
на угол больший чем 90 градусов.

Суть эксперимента – бомбардировка атома высокоэнергетичными α – частицами.

Почему ???
Что-то есть внутри атома такое, что стоит на пути частиц.

Опыт Резерфорда (1912 г.)

Слайд 16

Результат опыта – помимо рассеяния небольшая часть α-частиц отклонялась на угол

Результат опыта – помимо рассеяния небольшая часть α-частиц отклонялась на угол свыше
свыше 90 градусов.

Суть эксперимента – бомбардировка атома α-частицами.

Причина - что-то есть такое внутри атома, что стоит на пути α-частиц.

Слайд 19

Рассеяние α-частиц – есть результат их отклонения от ядра силой Кулона.

Рассеяние α-частиц – есть результат их отклонения от ядра силой Кулона. Между

Между ядром и электронами действуют силы кулоновского притяжения.

Если бы атом имел размер 500 м, то размер ядра был бы 5 мм.

Практически вся масса атома сосредоточена в небольшом в ядре !!!

Отражение α-частиц – результат их упругого столкновения с ядром.

Слайд 20

Всякий ускоренно движущийся заряд излучает ЭМВ, т.е. теряет энергию.

Сила Кулона

Полная

Всякий ускоренно движущийся заряд излучает ЭМВ, т.е. теряет энергию. Сила Кулона Полная
энергия электрона

Основной недостаток планетарной модели атома – невозможность объяснить линейчатый спектр и устойчивость атома.

Слайд 21

Вывод: внутри атомов действуют другие законы –
законы квантовой физики.

Если

то

Атом прекратит свое

Вывод: внутри атомов действуют другие законы – законы квантовой физики. Если то Атом прекратит свое существование.
существование.

Слайд 22

Первый постулат

Существуют стационарные состояния атома, находясь в которых он не

Первый постулат Существуют стационарные состояния атома, находясь в которых он не излучает
излучает энергию.

Каждое из этих состояний характеризуется определенным уровнем энергии:

(постулат стационарных состояний)

Слайд 23

Первый постулат (постулат стационарных состояний)
Существуют стационарные состояния атома, находясь в которых

Первый постулат (постулат стационарных состояний) Существуют стационарные состояния атома, находясь в которых
он не излучает энергию.
Каждое из этих состояний характеризуется определенным уровнем энергии:

В стационарном состоянии атома электрон, двигаясь по круговой орбите, должен иметь квантованные значения момента импульса, кратные постоянной Планка:

 

Второй постулат

(правило квантования Бора)

Слайд 24

При переходе электрона из одного стационарного состояния в другое испускается или

При переходе электрона из одного стационарного состояния в другое испускается или поглощается
поглощается один фотон:

 

Третий постулат

(правило частот)

Слайд 25

Это объясняет линейчатый спектр излучения, полученный опытным путем.

Это объясняет линейчатый спектр излучения, полученный опытным путем.

Слайд 26

Вопрос №3
Теория Бора для водородоподобных систем

Вопрос №3 Теория Бора для водородоподобных систем

Слайд 27

Модель атома водорода

Уравнение движения электрона:

С учетом (5):

 

 

Модель атома водорода Уравнение движения электрона: С учетом (5):

Слайд 28

Для атома водорода (Z=1) (первый Боровский радиус):

 

Для атома водорода (Z=1) (первый Боровский радиус):

Слайд 29

Полная энергия электрона:

Уровни энергий в атоме водорода (Z = 1)
(энергетические уровни)

С

Полная энергия электрона: Уровни энергий в атоме водорода (Z = 1) (энергетические уровни) С учетом (9):
учетом (9):

 

Слайд 31

Спектральные серии

Обобщенная формула Бальмера

постоянная Ридберга.

 

Выражение (11) соответствует эмпирической формуле (2).

Спектральные серии Обобщенная формула Бальмера постоянная Ридберга. Выражение (11) соответствует эмпирической формуле (2).

Слайд 32

Физическая трактовка серий спектральных линий для атома водорода, наблюдаемых экспериментально

Физическая трактовка серий спектральных линий для атома водорода, наблюдаемых экспериментально

Слайд 33

Причины возбуждения атома водорода:

1. Атом водорода поглощает определённые порции — кванты энергии, соответствующие

Причины возбуждения атома водорода: 1. Атом водорода поглощает определённые порции — кванты
разности энергетических уровней электронов.

2. Обратный переход электрона сопровождается выделением точно такой же порции энергии.

нагревание;

электроразряд;

поглощение света.

Слайд 34

Вторая серия – серия Бальмера соответствует переходу электрона на вторую орбиту

Вторая серия – серия Бальмера соответствует переходу электрона на вторую орбиту с
с любой более высокой орбиты.

Для атома H серия Лаймана: переход электрона на первую (основную) орбиту с любой другой орбиты, начиная со второй, (атом переходит из возбужденного состояния в основное).

Самостоятельно
[1], стр. 396.
ЭУ п. 31.4

Серию Лаймана получим, подставляя в (11)

Слайд 36

Теория Бора объясняет наличие линейчатых спектров.

1. Каждая спектральная линия – результат перехода

Теория Бора объясняет наличие линейчатых спектров. 1. Каждая спектральная линия – результат
электрона из одного стационарного состояния в другое.

2. Разность энергий между энергетическими уровнями определяет частоту излучения (положение линии в спектре).

Заключение

Слайд 37

Недостатки теории Бора:

опирается одновременно как на классические (орбитальная модель), так и на

Недостатки теории Бора: опирается одновременно как на классические (орбитальная модель), так и
квантовые представления (квантование энергии и момента импульса) о движении электронов, которые противоречат друг другу;

полностью объясняет спектр водорода, но более сложные атомы (гелия, лития) описывает плохо.

Заключение

Слайд 38

явилась переходным звеном между классической физикой и современной квантовой механикой;

Достоинства теории

явилась переходным звеном между классической физикой и современной квантовой механикой; Достоинства теории
Бора:

впервые введено понятие квантового числа, как характеристики состояния атома.

Слайд 39

Задание на самоподготовку

Повторить тему лекции с использованием конспекта и рекомендованной литературы.
Ответить на

Задание на самоподготовку Повторить тему лекции с использованием конспекта и рекомендованной литературы.
контрольные вопросы в электронном учебнике по теме лекции.
Решить задачи в электронном учебнике по теме лекции.
Имя файла: Теория-Бора-для-атома-водорода.pptx
Количество просмотров: 52
Количество скачиваний: 2