Всемирное тяготение. Лекция № 8

Содержание

Слайд 2

План лекции

Закон всемирного тяготения.
Теорема Гаусса.
Гравитационное поле однородного шара.
Финитные и инфинитные

План лекции Закон всемирного тяготения. Теорема Гаусса. Гравитационное поле однородного шара. Финитные
движения.
Космические скорости.
Законы Кеплера. Параметры траекторий.
Примеры решения задач по космической динамике. Космические «парадоксы»

Слайд 3

Уравнение моментов для частицы и системы частиц

dL/dt = M = [rF]

Уравнение моментов для частицы и системы частиц dL/dt = M = [rF]
– скорость изменения момента импульса частицы равна моменту силы: dL/dt = [dr/dt,p] + [r,dp/dt] = [r,dp/dt] = [r,F] = M
Для системы частиц: dL/dt = Mвнешн – производная по времени от момента импульса системы материальных точек относительно произвольного неподвижного начала равна суммарному моменту всех внешних сил относительно того же начала.

Слайд 4

Закон сохранения момента импульса относительно точки

dL/dt = M = 0 → L

Закон сохранения момента импульса относительно точки dL/dt = M = 0 →
= const
Если момент импульса внешних сил относительно неподвижного начала равен нулю, то момент импульса системы частиц (частицы) относительно того же начала остаётся постоянным

Слайд 5

Движение частицы в центральном поле сил

Центральная сила зависит только от расстояния r

Движение частицы в центральном поле сил Центральная сила зависит только от расстояния
до силового центра и направлена вдоль r : F = F(r)r/r
Центральная сила не создаёт момента, т.к. плечо центральной силы относительно центра поля равно нулю
В поле центральной силы для частицы L = const
Траектория частицы – плоская кривая, перпендикулярная L и проходящая через силовой центр 0
Секториальная скорость частицы dS/dt = L/2m = const: за равные промежутки времени радиус-вектор заметает равные площади (закон площадей).

Слайд 6

Связь импульса с секториальной скоростью

dS = ½ [rdr] = ½ [rv]dt σ =

Связь импульса с секториальной скоростью dS = ½ [rdr] = ½ [rv]dt
dS/dt = ½ [rv] – секторильная скорость
L =2mσ → σ = L/2m
Если сила, действующая на точку центральная, то:
Траектория – плоская кривая, перпендикулярная L и проходит через силовой центр
За равные промежутки времени радиус – вектор заметает одинаковые площади σ = L/2m = const

Слайд 7

Закон всемирного тяготения

Материальные точки притягиваются с силой, пропорциональной произведению их масс

Закон всемирного тяготения Материальные точки притягиваются с силой, пропорциональной произведению их масс
и обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними: F = GMm/r2 G = 6,673.10-11 Н м2/кг2 F = - GMm/r2 r/r

Слайд 8

Напряжённость гравитационного поля

Напряжённость поля тяготения g(r) = F/m = -GM/r2 r/r g(r) =

Напряжённость гравитационного поля Напряжённость поля тяготения g(r) = F/m = -GM/r2 r/r
g0R2/r2
Принцип суперпозиции: Напряжённость поля, создаваемое несколькими телами, равна векторной сумме напряженностей полей, создаваемых каждым телом в отдельности: g = g1 + g2 + …

Слайд 9

Теорема Гаусса

Поток вектора g через любую замкнутую поверхность равен полной массе внутри

Теорема Гаусса Поток вектора g через любую замкнутую поверхность равен полной массе
поверхности, умноженной на -4πG: ∫gdS = -4πGΣmi = -4πG∫ρdV.
т. Гаусса в дифференциальном форме: divg = -4πGρ

Слайд 10

Гравитационные поля в простейших случаях

Плоскость (σ = m/S – поверхностная плотность):

Гравитационные поля в простейших случаях Плоскость (σ = m/S – поверхностная плотность):
g = -2πGσ
Цилиндр (ρl = m/l – линейная плотность): g = -2Gρl/r
Однородный шар (g0 = GM/R2) : g = - g0r/R – внутри шара (r < R) g = - g0R2/r2 – вне шара (r ≥ R)

Слайд 11

Энергия сил гравитационного взаимодействия U = ∫Fdr = -GMm/r

U = ∫Fdr

Энергия сил гравитационного взаимодействия U = ∫Fdr = -GMm/r U = ∫Fdr
= -GMm/r = - mg0R2/r (U(∞) = 0)
Потенциальная энергия сил гравитационного взаимодействия двух частиц (U(∞) = 0) : U = - GMm/r
Энергия единичной массы (m = 1) в поле однородного шара (гравитационный потенциал, U(∞) = 0): U = - 3/2g0R +1/2 g0r2/R - внутри шара (r < R) U = - g0R2/r – вне шара (r ≥ R)

Слайд 12

Границы движения

E = K + U ≥ U потенциальная энергия не

Границы движения E = K + U ≥ U потенциальная энергия не
может превышать полную ⇨
частица не может находиться в областях I и III
II – область финитного движения, частица заперта в «потенциальной яме»
IV – область инфинитного движения
Из области II в область III частице мешает попасть «потенциальный барьер»

Слайд 13

Космические скорости

Первая космическая – скорость кругового движения на околоземной орбите: vI = (g0R)1/2

Космические скорости Первая космическая – скорость кругового движения на околоземной орбите: vI
= 7,9 км/с
Вторая космическая скорость необходима для преодоления земного тяготения по балистической траектории (минимальная скорость): vII = (2)1/2vI = (2g0R)1/2 = 11,2 км/с
Третья космическая скорость космического аппарата, необходимая для преодоления гравитации Солнца: vIII = {(21/2 -1)2vз2 + vII2}1/2 ≈ 16,7 км/с

Слайд 15

Законы Кеплера

Каждая планета движется по эллипсу, в одном из фокусов которых находится

Законы Кеплера Каждая планета движется по эллипсу, в одном из фокусов которых
Солнце
Радиус-вектор планеты за равные промежутки времени заметает равные площади
Квадраты времён обращений планет относятся как кубы больших осей орбит, по которым движутся планеты: (T2/T1)2 = (2a2/2a1)3

Слайд 16

Третий закон Кеплера: L = const → σ = L/2m = const

Третий закон Кеплера: L = const → σ = L/2m = const

Слайд 17

Параметры эллиптической орбиты

Радиус круговой орбиты: r = GM/2|ε|
Большая п/ось эллипса: a = GM/2|ε|
Малая

Параметры эллиптической орбиты Радиус круговой орбиты: r = GM/2|ε| Большая п/ось эллипса:
п/ось: b = L/m (2|ε|)1/2
Период обращения по эллипсу: T2 = (4π2/GM)a3

Слайд 18

Третий закон Кеплера

mv2/2 – GmM/r = E = const → r2 + GMr/ε

Третий закон Кеплера mv2/2 – GmM/r = E = const → r2
– L2/2m2 ε = 0 → т. Виета r1 + r2 = 2a = - GM/ε r1r2 = b2 = - L2/2m2ε = - 2σ2/ε →
b2/a = 4σ2/GM → π2a2b2/a3 = 4π2σ2/GM площадь эллипса S = πab → T = S/σ → T2/a3 = 4π2/GM = const

Слайд 19

Спутник связи - стационарный спутник: Tc = 24 часа. r = ?

Период

Спутник связи - стационарный спутник: Tc = 24 часа. r = ?
спутника связи Tc = 1 сут = 24 часа.
TI = 2πR/vI = 84 мин. – время обращения около земного спутника.
Vэкв = 2πR/Tc = 460 м/с – скорость точек экватора
По Кеплеру: (Tc /TI)2 = (r/R)3 ⇨ r = R(T/T0)2/3 = R(vI/vэкв)2/3 ≈ 6,6R

Слайд 20

Орбита Земли – эллипс?

В каких пределах изменяется расстояние от Земли до Солнца?
Когда

Орбита Земли – эллипс? В каких пределах изменяется расстояние от Земли до
мы к Солнцу ближе, когда дальше?
Как изменяется скорость движения Земли вокруг Солнца?

Слайд 21

Что длиннее, - полярный день или полярная ночь?

Дни летнего и зимнего

Что длиннее, - полярный день или полярная ночь? Дни летнего и зимнего
солнцестояния (22 июня и 22 декабря) делят год пополам.
Летний период между днями весеннего и осеннего равноденствия (с 21 марта по 23 сентября) продолжительнее зимнего на одну неделю.

Слайд 22

F

O

A(22.06)

P(22.12)

M(23.09)

N(21.03)

Вот так вращается Земля вокруг Солнца (вид «сверху» :))

F O A(22.06) P(22.12) M(23.09) N(21.03) Вот так вращается Земля вокруг Солнца (вид «сверху» :))

Слайд 23

Решаем

Эллиптичность не велика ⇨ TS/T0 ≈ (πR2/2+ 2FR)/πR2 = ½ + 2F/πR

Решаем Эллиптичность не велика ⇨ TS/T0 ≈ (πR2/2+ 2FR)/πR2 = ½ +
TW/T0 ≈ (πR2/2 - 2FR)/πR2 = ½ - 2F/πR где R ≈ 150 млн. км — среднее расстояние от Земли до Солнца; F— фокусное расстояние эллипса.
относительное изменение расстояния ΔR/R=2F/R= π(TS - TW)/2T0 = 3%; ⇨
Относительное изменение скорости ΔV/V = ΔR/R = 3%
Абсолютное изменение расстояния – ΔR = RS-RW = 4.5 млн.км.,
Изменение скорости ΔV = 0,9 км/с

Слайд 24

Заглянем в таблицу

Vmax (в перигелии) = 30,3 км/с Vmin (в афелии) = 29,3

Заглянем в таблицу Vmax (в перигелии) = 30,3 км/с Vmin (в афелии)
км/с
ΔV = 1 км/с (у нас: ΔV = 0,9 км/с)
RS = 152,1 млн. км RW = 147,1 млн. км
е (эксцентриситет) = 0,0167 (у нас: е = 0,015)
ΔR = RS - RW = 5 млн. км. (у нас: ΔR = 4,5 млн.км)
ΔR/R = 3,3%; (у нас: ΔR/R = 3%)

Слайд 25

От Земли по разным траекториям

С полюса Земли запускают ракету со скоростью v0:

От Земли по разным траекториям С полюса Земли запускают ракету со скоростью
vI < v0 < vII :
вертикально вверх
Горизонтально
Какая из ракет улетит дальше от Земли?
Решение:
Первая ракета: ЗСЭ: mv02/2 – mg0R = - mg0R2/r1 ⇨ max. Расстояние до центра Земли r1 = 2a = R/(1 – v02/2g0R) –
Вторая ракета: ЗСМИ: mv0R = mvr2; ЗСЭ: mv02/2 – mg0R = mv2/2 - mg0R2/r2 ⇨ max. Расстояние до центра Земли: r2 = 2a - R = v02/2g0/(1 – v02/2g0R) ⇨ r2/r1 = v02/2g0R = (v0/vII)2 < 1

Слайд 26

Пример 2. Время падения Луны на Землю ☺

Сколько времени будет падать на

Пример 2. Время падения Луны на Землю ☺ Сколько времени будет падать
Землю Луна, если она вдруг остановится? (время обращения Луны T0 = 28 суток)
Решение: По третьему закону Кеплера «период обращения» T по выродившемуся в отрезок эллипсу: (T/T0)2 = (a/a0)3 = (R/2R)3 ⇨ T = T0 (a/a0)3/2 =T0/(8)1/2 ⇨ τ = T/2 = T0/4(2)1/2 ≈ 5 суток.
Земля упадёт на Солнце ☺: за τ = T/2 = T0/4(2)1/2 ≈ 2 месяца

Слайд 27

Сила сопротивления разгоняет(?) спутник

Полная энергия на круговой орбите E = К +

Сила сопротивления разгоняет(?) спутник Полная энергия на круговой орбите E = К
П = К + (-2K) = - K = - mv2/2
Мощность силы сопротивления N = -Fcv равна изменению полной энергии:
dE/dt = -Fcv → mva = Fcv → ma = Fc

Слайд 28

Скорость снижения спутника

Спутник массой m = 200 кг, запущенный на круговую околоземную

Скорость снижения спутника Спутник массой m = 200 кг, запущенный на круговую
орбиту, тормозится в верхних слоях атмосферы. Сила трения Fc = Cv3 (C = 3 10-16 кг с/м2). За какое время спутник снизится на Δh = 100 м и как при этом изменится его скорость? (скорость снижения vr = dr/dt = - 2CGM/m = -2CgR2/m = -2CvI4/mg ≈ - 1,2 мм/с; t = Δh/vr = 23 часа ≈ 1 сутки; Δv = FcΔt/m = gΔh/2vI ≈ 6 см/с).

Слайд 29

Маневры на орбите: чтобы догнать – надо притормозить! чтобы отстать – надо

Маневры на орбите: чтобы догнать – надо притормозить! чтобы отстать – надо
ускориться!

Корабль и орбитальная Станция на одной круговой орбите. До орбитальной станции расстояние L = 300м. Как приблизиться к Станции.
Решение: надо перейти на орбиту с меньшим на ΔT = T0 – T = L/v0 периодом: T/T0 = (a/a0)3/2 = (Eo/E)3/2 = (Eo/(E0 + ΔK))3/2 ≈ 1 + 3Δv/v0 ⇨ ΔT = 3T0Δv/v0 ⇨ Δv = L/3T0 = 2 см/с

Слайд 30

Полёт на Марс (№ 7.6)

Рассчитайте время перелёта с орбиты Земли на орбиту

Полёт на Марс (№ 7.6) Рассчитайте время перелёта с орбиты Земли на
Марса (rм = 1,52 rз):
Решение: (Кеплер III): (T/T0)2 = (2a2/2a1)3 = {(rз + rм)/2rз}3 ⇨ τ = ½T0(1,26)3/2 = 260 сут ≈ 8 мес. 3 недели

Слайд 31

Метеорит. Прицельное расстояние

Скорость метеорита на большом расстоянии от Земли V0.
Найти

Метеорит. Прицельное расстояние Скорость метеорита на большом расстоянии от Земли V0. Найти
наибольшее «прицельное» расстояние b = ?
Решение:
ЗСМИ для касательной траектории: mv0b = mvR
ЗСЭ: mv02/2 = mv2/2 – mgR ⇨ b = R(1 + vII2/v02)1/2 . Если r < b – метеорит упадёт на Землю. Если r > b – промажет.
Предельные случаи:
v0 = 0; b = ∞ - метеорит упадёт при любых обстоятельствах.
V0 = ∞; b = R – Земля не сильно искривит траекторию.
Имя файла: Всемирное-тяготение.-Лекция-№-8.pptx
Количество просмотров: 48
Количество скачиваний: 0