Содержание
- 2. Однородное и неоднородное уширение линий в спектрах Имеется две причины ширин наблюдаемых линий в спектрах излучения:
- 3. Динамика поляризации при неоднородном уширении С хорошей точностью в классическом приближении электронные переходы можно рассматривать как
- 4. Оптические уравнения Блоха Рассматриваем двухуровневую систему. Электромагнитное поле описываем классически. Гамильтониан взаимодействия электрона с электромагнитным полем
- 5. Движение псевдоспина 1. Нет внешнего поля. Прецессия вокруг оси 3 с частотой ω21. s3=const s1=a cos(ω21t+δ)
- 6. Приближение «вращающейся волны» Если считать, что E(t)=E0cos(ωt) тогда выражение компоненты вектора Ω’ можно представить в виде:
- 7. π - импульсы Рассмотрим воздействие импульса излучения с ω= ω21 на систему в приближении вращающейся волны.
- 8. Феноменологический учет затухания Феноменологически затухание колебаний двухуровневой системы вводят следующим образом: Для компонент 1,2 (x,y) dρ1,2/dt=[Ω’,
- 9. Открытие спинового эха 1950 E.L.Hahn открыл явление спинового эха.
- 10. Качественное объяснение Затухание поляризации вследствие неоднородного уширения 1) ϕ(t)=vt+ϕ0, t 2) ϕ(t)=v(t-t2)-ϕ(t2), t>t2 или ϕ(t)=v(t-2t2)- ϕ0
- 11. Фотонное эхо 1962 г. У.Х. Конвиллем и В.Р. Нагибаров – предсказание фотонного эха 1964 г. N.A.Kurnit,
- 12. Направленность фотонного эха В оптике длина образца как правило много больше длины волны. Поэтому диполи, возбуждаемые
- 14. Скачать презентацию