Теплопроводность за счёт электрон-электронных столкновений в оболочках нейтронных звёзд

Lampe, 1968
Flowers and Itoh,1979
Urpin and Yakovlev, 1980
Timmes, 1992
Основной результат: e-e столкновения не вносят вклада в теплопроводность
Физические условия:
ρ = 104-1014 г/см3; T = 106-1010 K
Электроны – вырожденный газ
Ионы – кулоновский кристалл, либо сильно неидеальная жидкость
Переносчики тепла - электроны
Potekhin, Baiko, Haensel, Yakovlev, 1999
Gnedin, Yakovlev, Potekhin,2001

Линеаризация интеграла столкноений
Эффективное время релаксации
Вероятность столкновений

Матричный элемент взаимодействия
v→c. Релятивистское слагаемое. Закон Ампера.
Диэлектрическая проницаемость вырожденной плазмы
Экранирующий импульс
Диэлектрическая проницаемость вырожденной плазмы

Матричный элемент взаимодействия
Экранирующий импульс
Статический предел ω<
Продольные плазмоны экранируются согласно модели Томаса-Ферми
Поперечные плазмоны испытывают затухание Ландау
=> Для релятивистской сильно вырожденной плазмы поперечные столкновения доминируют
Heiselberg & Pethick, 1993; Jaikumar, Gale, Page, 2005

3 слагаемых, соостветственно характеру экранирования
ve<<1, нерелятивистский случай. Il - доминирует
ve~1, релятивистский случай. Itr, Itl – существенны
Параметр квантовости

Пример:
Равновесный ядерный состав

Для более тяжелых ионов (Fe) νee<<νei
Gnedin, Yakovlev, Potekhin, 2001
κei

Теплопроводность, обуcловленная электрон-электронными взаимодействиями (κee) не зависит от T (режим IV)
Равновесный ядерный состав
Gnedin, Yakovlev, Potekhin, 2001
κei