Элементарные возбуждения и энергетический спектр конденсированного тела (лекции 15)

Содержание

Слайд 2

Колебания кристаллической решетки

Колебания в одномерной цепочке (один атом в ячейке)

n

n-1

n+1

Вид продольных колебаний:

Колебания кристаллической решетки Колебания в одномерной цепочке (один атом в ячейке) n

Слайд 3

k

ω

При

(длинные волны) :



акустическая ветвь

Некоторые оценки :

a~10 –8 cм;

k ω При (длинные волны) : акустическая ветвь Некоторые оценки : a~10

это обычные звуковые волны в кристалле

Слайд 4

M

M

m

m

M

Колебания в одномерной цепочке (два атома в ячейке)

Исходные уравнения колебаний атомов:

Решение уравнений

M M m m M Колебания в одномерной цепочке (два атома в
колебаний атомов:

асинфазные колебания (в противофазе) – оптическая ветвь

синфазные колебания (в фазе) – акустическая ветвь

Слайд 5

- оптическая ветвь

- акустическая ветвь

Акустические и оптические моды

- оптическая ветвь - акустическая ветвь Акустические и оптические моды

Слайд 6

Фононы в конденсированном теле

Понятие фононов

T1

ε, p

Элементарными возбуждениями
в кристаллических телах являются коллективные

Фононы в конденсированном теле Понятие фононов T1 ε, p Элементарными возбуждениями в
смещения атомов решетки из положений равновесия

Тепловое возбуждение конденсированного тела

Переход от индивидуальных движений атомов к коллективным степеням свободы

В любой системе взаимодействующих атомов элементарными возбуждениями
(если система возбуждена достаточно слабо, например, находится при низких
температурах) являются коллективные смещения атомов из положений равновесия.

T1 > T2

!!!

Теорема:

T2

Слайд 7

Фононный газ

ФОНОНЫ (И.Е.Тамм, 1930г.) – низколежащие (по энергетическим уровням) коллективные возбуждения кристаллической

Фононный газ ФОНОНЫ (И.Е.Тамм, 1930г.) – низколежащие (по энергетическим уровням) коллективные возбуждения
решетки

В конденсированном теле при нулевой температуре фононы отсутствуют (положение атомов в узлах – основное состояние конденсированного тела - является вакуумом для фононов), а их появление связано с нагревом тела

С ростом температуры число фононов растет и их число в коллективном движении атомов является весьма большой (макроскопической) величиной. Таким образом, возникает картина большого числа фононов как носителей коллективного возбуждения конденсированного тела. Поскольку фононы могут возбуждаться поодиночке, а значит, имеют целый спин, то они являются бозе-частицами и подчиняются в ансамбле статистике Бозе-Эйнштейна. Следует также заметить, что введение фононов только тогда имеет смысл, если они между собой либо вообще не взаимодействуют, либо взаимодействуют слабо. Следовательно, сам ансамбль фононов можно рассматривать как газ. В этом случае общую энергию конденсированного тела можно рассматривать как сумму энергии основного состояния – энергия связи атомов в положении равновесия и энергия нулевых (квантовых) колебаний атомов (вакуум для фононов) и суммы энергий отдельных фононов:

В кристаллах может быть несколько типов фононов (например, акустические и оптические, причем при наличии в ячейке j атомов – 3j типов фононов

Слайд 8

В состоянии термодинамического равновесия среднее число фононов

ветви i с волновым

В состоянии термодинамического равновесия среднее число фононов ветви i с волновым вектором
вектором


С точки зрения квантовой (и классической) механики, нормальные колебания решетки ведут себя как набор независимых гармонических осцилляторов. Роль координаты осциллятора играет при этом амплитуда колебания, число фононов является уровнем энергии осциллятора

На каждое колебание приходится средняя энергия

При высоких температурах

число фононов пропорционально температуре

.

.

среднее число фононов экспоненциально мало:

Если

Слайд 9

Статистика и плотность состояний фононов

Свободная энергия тела есть:

- плотность состояний

Статистика и плотность состояний фононов Свободная энергия тела есть: - плотность состояний
фононов (число состояний фононов на интервал частот ).

Слайд 10

Теплоемкость кристаллической решетки

Нужно знать !!!

1). случай высоких температур

закон Дюлонга-Пти

Теплоемкость кристаллической решетки Нужно знать !!! 1). случай высоких температур закон Дюлонга-Пти

Слайд 11

2) случай низких температур

=

Число собственных колебаний в спектре с абсолютными значениями в

2) случай низких температур = Число собственных колебаний в спектре с абсолютными
интервале Минимальный объем, приходящийся на одно значение равен (V – объем тела), следовательно, число мод в интервале есть:
Для акустических фононов , поэтому получаем
(двойка в последней формуле отражает две поляризации поперечных акустических фононов). Отсюда получаем:

Слайд 12

закон Дебая, 1912г.

закон Дебая, 1912г.

Слайд 13

Дюлонг-Пти

Дебай

- температура Дебая

- дебаевская частота

Почти всех веществ температура Дебая существенно ниже температуры

Дюлонг-Пти Дебай - температура Дебая - дебаевская частота Почти всех веществ температура
плавления. Вместе с тем, существуют кристаллы (в частности, He под давлением), когда выполняется условие ( -
температура плавления). В этом случае, очевидно, невозможно классическое описание поведения атомов конденсированного тела.

Слайд 14

Колебания кристалла – фононы (коллективные возбуждения - квазичастицы)

q (тепловой поток)

Th

Tc

L

- коэффициент теплопроводности

Одномерное

Колебания кристалла – фононы (коллективные возбуждения - квазичастицы) q (тепловой поток) Th
нестационарное уравнение теплопроводности в конденсированном теле – фононный механизм переноса тепла

- закон Фурье

Фононная теплопроводность диэлектриков

Слайд 15

Уравнения движения в приближении ближайших соседей:

Решения уравнений движения:

Гармоническое приближение – фононы не

Уравнения движения в приближении ближайших соседей: Решения уравнений движения: Гармоническое приближение – фононы не взаимодействуют !!!
взаимодействуют !!!

Слайд 16

Взаимодействие фононов

Взаимодействие фононов – эффект негармоничности колебаний конденсированного тела – нет параболической

Взаимодействие фононов Взаимодействие фононов – эффект негармоничности колебаний конденсированного тела – нет
потенциальной ямы

Негармоничность
(ангармоничность)

Слайд 17

Механизмы рассеяния фононов:

Рассеяние на границах образца;
Рассеяние на дислокациях и дефектах;

Механизмы рассеяния фононов: Рассеяние на границах образца; Рассеяние на дислокациях и дефектах;
Фонон-фононное рассеяние

0.01

0.1

1.0

d

T


границы

фононное
рассеяние

дефекты

Увеличение концентрации
дефектов

Имя файла: Элементарные-возбуждения-и-энергетический-спектр-конденсированного-тела-(лекции-15).pptx
Количество просмотров: 38
Количество скачиваний: 0