Теплотехника

Содержание дисциплины «Теплотехника»
Теплотехника — это наука, занимающаяся проблемами получения, преобразования и использования энергии. Очевидно, что чем меньше потери будут при использовании или преобразовании энергии, тем выше будет эффективность производства.
Все большая энерговооруженность сельского хозяйства, необходимость ее рационального использования требуют от специалистов глубокого знания предмета теплотехники и ее составных частей: технической термодинамики, теории теплообмена и массообмена, промышленной теплотехники и применения теплоты в сельском хозяйстве.

Содержание дисциплины «Теплотехника»
Модуль 1. Введение. Техническая термодинамика
Тема 1.1. Введение. Основные понятия и определения термодинамики
Тема 1.2. Первый закон термодинамики. Термодинамические процессы
Тема 1.3. Второй закон термодинамики.
Модуль 2. Термодинамические циклы.
Тема 2.1. Циклы тепловых двигателей
Тема 2.2.Термодинамика потока. Истечение и дросселирование газов и паров
Тема 2.3. Циклы холодильных установок
Тема 2.4. Новые способы преобразования энергии. Прямые преобразователи энергии

Содержание дисциплины «Теплотехника»
Модуль 3. Теория теплообмена.
Тема 3.1. Основные понятия и определения теории теплообмена. Теплопроводность.
Тема 3.2. Конвективный теплообмен.
Тема 3.3. Теплообмен излучением
Тема 3.4. Теплопередача
Тема 3.5. Основы расчета теплообменных аппаратов
Модуль 4. Промышленная теплоэнергетика.
Тема 4.1.Топливо, основы теории горения
Тема 4.2. Котельные установки
Тема 4.3. Тепловые двигатели
Тема 4.4. Тепловые электрические станции.

Содержание дисциплины «Теплотехника»
Модуль 5. Применение теплоты в сельском хозяйстве
Тема 5.1. Теплоснабжение предприятий сельского хозяйства.
Тема 5.2. Отопление, вентиляция и кондиционирование воздуха
Тема 5.3. Теплоснабжение защищенного грунта
Тема 5.4. Тепловая сушка с.-х. продукции.
Тема 5.5. Холодильные машины.

Модуль 1. Техническая термодинамика
Тема 1.1. Введение. Основные понятия и определения термодинамики
Параметры состояния рабочего тела.
Превращение тепловой энергии в механическую энергию возможно только при посредстве какого-либо тела, которое называют рабочим.
Рабочее тело может совершать работу только тогда, когда оно расширяется. Способностью к существенному расширению при подведении теплоты обладают тела, находящиеся в газообразном состоянии.
Для упрощения изучения свойств газоообразных тел в технической термодинамике введено понятие идеального газа, т.е. такого состояния газа, в котором отсутствуют силы взаимодействия между молекулами, а их объем принимается настолько малым, что им можно пренебречь.
Водяной пар в технической термодинамике рассматривается как реальный газ, на который не распространяются законы и зависимости идеальных газов.

Основные параметры, характеризующие условия, в которых находится газообразное тело: давление, удельный объем, температура.
Давление p - результат ударов молекул газа о стенки сосуда; определяется силой, действующей по нормали на единицу площади поверхности.
В Международной системе единиц измерения СИ за единицу давления принят «Паскаль»: 1 Па =1Н/м2. В практике используют обозначения «килоПаскаль» (кПа), «мегаПаскаль» (МПа) и др.: 1 МПа = 103 кПа = 106 Па.
В технике используют и внесистемные единицы измерения давления: техническая атмосфера 1 ат = 1 кг(силы)/см2 = 104 кгс/м2 = 9,81⋅104 Па = 104 мм вод. ст. = 735,6 мм рт. ст.
Давление в замкнутом пространстве называется абсолютным. Оно может быть больше или меньше атмосферного давления:
рабс= рбар + ризб;
рабс= рбар – рвак,
где рабс - абсолютное давление; рбар - барометрическое (атмосферное) давление; ризб - избыточное давление; рвак - вакуумметрическое давление (разрежение).
Избыточное давление измеряется манометрами, разрежение (вакуум) -вакуумметрами.

Удельный объем v - объем единицы массы рабочего тела (м3/кг): v = V/m
где V — объем рабочего тела, м3; m— масса рабочего тела, кг.
Величина, обратная удельному объему, - плотность ρ (кг/м3): ,
ρ = 1/ v.
Температура характеризует степень нагрева тела, т. е. степень интенсивности движения молекул или меру его средней кинетической энергии.
В термодинамике в качестве параметра состояния газа используется термодинамическая (абсолютная) температура (Т). Она измеряется в градусах Кельвина (К), пропорциональна средней кинетической энергии движения молекул и отсчитывается от абсолютного нуля.
Кроме термодинамической (абсолютной) шкалы Кельвина применяется и Международная (практическая) стоградусная шкала (t), в которой единица измерения температуры — градус Цельсия (°С). За ноль градусов (0°С) в этой шкале принята температура тающего льда, а за 100°С — температура кипения воды при нормальном атмосферном давлении.
Величина градуса Цельсия равна градусу Кельвина. Связь между этими шкалами
Т = t + 273,15.

Основные газовые законы.
Закон Бойля-Mapиотта (при Т = const);
рv = const (при T= const): v2/v1=p1/p2
где v1, v2, р1, p2 - удельные объемы и давления двух различных
состояний газа.
Закон Гей-Люссака устанавливает зависимость удельного объема газа от его температуры: при постоянном давлении удельный объём прямо пропорционален абсолютной температуре:
(при р =const): v2/v1=T2/T1
где Т1, Т2 — температуры двух различных состояний газа.
Закон Шарля устанавливает зависимость давления газа от его температуры: при постоянном удельном объеме абсолютное давление газа прямо пропорционально абсолютной температуре:
(при v = const): p2/p1= T2/T1
Связь между основными параметрами состояния идеального газа устанавливается уравнением Б. Клапейрона (1834 г.), которое он вывел на основе законов Бойля-Мариотта и Гей-Люссака. Это уравнение называется

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ
Для равновесной термодинамической системы существует функциональная связь между термодинамическими параметрами, называемая уравнением состояния:
f(p,v,T)=0
Уравнение состояния 1 кг идеального газа (ур-е Клайперона-Менделеева) будет иметь вид
pv/T=cоnst=R или pv=RT,
где R – удельная газовая постоянная, Дж/(кг⋅К).
Газовая постоянная - это работа 1 кг идеального газа при постоянном давлении и изменении температуры на 1 К.

УРАВНЕНИЕ СОСТОЯНИЯ
Уравнение состояния любой массы газа:
pvm=mRT.
Т.к. vm= V, мы получим pV =mRT.
Уравнение состояния для массы 1 киломоля газа:
pVμ =μRT, где μ и Vμ – масса и объём киломоля.
μR – универсальная газовая постоянная:
Rун= μR =8314 Дж/(моль⋅К).
Уравнение состояния для реальных газов (ур-е Ван-дер-Ваальса):
(p+a/v2)(v-b) =RT

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС
Изменение состояния термодинамической системы вследствие воздействия на нее внешней среды называется термодинамическим процессом. При этом происходит последовательное изменение параметров рабочего тела.
Процесс, состоящий из непрерывного ряда последовательных равновесных состояний, называется равновесным процессом. Каждое из таких состояний, будучи равновесным, может быть описано уравнением состояния.
Для того чтобы при переходе термодинамической системы из одного состояния в другое все промежуточные состояния могли рассматриваться как равновесные, такой процесс должен ходить очень медленно. Процесс, не удовлетворяющий этому требованию, — неравновесный. Равновесные процессы называются обратимыми, неравновесные – необратимые процессы.

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ ПРОЦЕСС
Так при перемещении поршня в цилиндре v, p,T находящегося внутри газа будут изменяться, будет совершаться процесс расширения газа или сжатия, но такой процесс совершается достаточно быстро – он является необратимым.
Термодинамический процесс, который может протекать через одни и те же равновесные состояния как в прямом А—В, так и в обратном В—А направлении, называется обратимым (рис. а). Процесс, в результате которого рабочее тело возвращается в исходное состояние, называется круговым процессом, или циклом. Обратимый цикл образуется только из обратимых процессов (рис.б).

Внутренняя энергия
Внутренняя энергия системы включает в себя:
1) кинетическую энергию поступательного, вращательного и колебательного движения частиц;
2)потенциальную энергию взаимодействия частиц;
3) энергию электронных оболочеу атомов;
4) внутриядерную энергию.
В большинстве теплоэнергетических процессов две последние составляющие остаются неизменными.Поэтому в дальнейшем под внутренней энергией мы будем понимать энергию хаотического движения молекул и атомов, включающую энергию поступательного, вращательного и колебательного движений, как молекулярного, так внутримолекулярного, а также потенциальную энергию сил взаимодействия между молекулами. Кинетическая энергия молекул является однозначной функцией температуры, значение потенциальной энергии зависит от среднего расстояния между молекулами и, следовательно, от занимаемого газом объема V, т. е. является однозначной функцией V. Поэтому внутренняя энергия U есть некоторая однозначная функция состояния тела, любых двух независимых параметров, определяющих это состояние
U =f1(p, V); U = f2(p, T); U = f3(V,T)
u = U/m –удельная внутренняя энергия

Внутренняя энергия
Поскольку внутренняя энергия есть функция состояния тела, то ее изменение Δu в термодинамическом процессе не зависит от характера процесса, а определяется только начальным и конечным состояниями тела:
Δu=∫du = u2 – u1 ,
где u1 - значение внутренней энергии в начальном состоянии, a u2 - в конечном. Математически это означает, что бесконечно малое изменение внут-ренней энергии du есть полный дифференциал u.
Внутренняя энергия идеального газа, в котором отсутствуют силы взаимодействия между молекулами не зависит от объема газа или давления, а определяется только его температурой.

Внутренняя энергия
Для большинства задач технической термодинамики важно не абсолютное значение внутренней энергии, а ее изменение в различных термоди-намических процессах. Поэтому начало отсчета внутренней энергии может быть выбрано произвольно. Например, внутреннюю энергию идеальных газов принято считать равной нулю при t=0°С.

Работа расширения
Работа в термодинамике, так же как и в механике, определяется произведением действующей на рабочее тело силы на путь ее действия.
Рассмотрим газ, заключенный в цилиндре с подвижным поршнем площадью F (рис. а). Если газу сообщить некоторое количество теплоты, то он будет расширяться, совершая при этом работу против внешнего давления р, оказываемого на него поршнем. Газ действует на поршень с силой, равной pF, и совершает элементарную работу δL= =pFdy, перемещая поршень на расстояние dy. Но Fdy представляет собой увеличение объема системы, следовательно, δL=pdV
.При конечном изменении объема
L= ∫ pdV.
Работа L против сил внешнего давления, связанная с увеличением объема системы, носит название
работы расширения

Работа расширения
если dV, то L >0 - работа расширения положительна, т.е. рабочее тело совершает работу;
если dV<0, то L <0 – при сжатии работа тела отрицательна, т.е. не рабочее тело совершает работу, а на его сжатие затрачивается работа извне.
Единицей измерения работы является Джоуль (Дж), а удельной работы Дж/кг.
К диаграмме р-v:работа изменения объема эквивалентна площади под кривой процесса в диаграмме р-v.
Каждому пути перехода системы из состояния 1 в состояние 2 (например, 1-2, 1-а-2 или 1-b-2) соответствует своя работа расширения. Следовательно, работа зависит от характера термодинамического процесса, а не является функцией состояния системы в отличие от давления, температуры и т. д.

Работа расширения
С другой стороны, ∫pdV зависит от пути интегрирования, и, следовательно, элементарная работа δL не является полным дифференциалом и не может быть представлена соотношением, аналогичным изменению внутренней энергии dU.
Работа всегда связана с перемещением макроскопических тел в пространстве, например перемещением поршня, деформацией оболочки, поэтому она характеризует упорядоченную (макрофизическую) форму передачи энергии от одного тела к другому и является мерой переданной энергии.
Поскольку величина δL пропорциональна увеличению объема, то в качестве рабочих тел, предназначенных для преобразования тепловой энергии в механическую, целесообразно выбирать такие, которые допускают значительное увеличение объема. Этим качеством обладают газы и пары жидкостей. Поэтому, например, на тепловых электрических станциях рабочим телом служат пары воды, а в двигателях внутреннего сгорания — газообразные продукты сгорания того или иного топлива.

Теплота
Помимо макрофизической формы передачи энергии -работы существует также и микрофизическая, т. е. осуществляемая на молекулярном уровне форма обмена энергией между системой и окружающей средой. В этом случае энергия может быть передана системе без совершения работы. Мерой количества переданной энергии служит теплота.
Теплота может передаваться либо непосредственным контактом между телами (теплопроводностью, конвекцией), либо на расстоянии (излучением), причем во всех случаях этот процесс возможен только при наличии разности температур между телами.
Как будет показано ниже, элементарное количество теплоты δQ, так же как и δL, не является полным дифференциалом в отличие от дифференциала внутренней энергии dU. За этой математической символикой скрыт глубокий физический смысл различия понятий внутренней энергии, теплоты и работы:
Внутренняя энергия —это свойство самой системы, она характеризует состояние системы. Теплота и работа - это энергетические характерис-тики процессов механического и теплового взаимодействий системы с окружающей средой. Они характеризуют те количества энергии, которые переданы системе через ее границы в определенном процессе.

Теплота
Теплота Q, как и работа, измеряется в Джоулях, удельная теплота q– в Дж/кг.
Если теплота q к системе подводится, то она считается положительной: q>0.
Если теплота q от системы отводится, то она считается отрицательной: q<0.
Если теплообмен системы с окружающей средой отсутствует: q=0.
Процесс при отсутствии теплообмена называется адиабатным.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики
Первый закон термодинамики представляет собой частный случай всеобщего закона сохранения и превращения энергии применительно к тепловым явлениям.
Закон сохранения и превращения энергии является фундаментальным законом природы, который получен на основе обобщения огромного количества экспериментальных данных и применим ко всем явлениям природы. Он утверждает, что энергия не исчезает и не возникает вновь, она лишь переходит из одной формы в другую, причем убыль энергии одного вида дает эквивалентное количество энергии другого вида.
Пусть некоторому рабочему телу с объемом V и массой m, имеющему температуру Т и давление р, сообщается извне бесконечно малое количество теплоты δQ. В результате подвода теплоты тело нагреется на dT и увеличится в объеме на dV.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики
Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к увеличению расстояния между молекулами. Так как между молекулами реального газа существуют силы взаимного притяжения, то это в свою очередь ведет к увеличению потенциальной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при своем расширении оно производит механическую работу δL против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии
δQ = dU + δL
т. е. теплота, сообщаемая системе, идет на приращение ее внутренней энергии и на совершение внешней работы.
Полученное уравнение является математическим выражением первого закона термодинамики. Каждый из трех членов этого соотношения может быть положительным, отрицательным и равным нулю.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики
Рассмотрим некоторые частные случаи.
1. δQ =0 -теплообмен системы с окружающей средой отсутствует, т. е. теплота к системе не подводит­ся и от нее не отводится:
δQ = dU + δL=0, или δL = - dU.
2. δL =0. δQ = dU. Такой процесс называется изохорным, т.е V=const.
3. dU =0. δQ = δL. Внутренняя энергия не изменяется (U=сonst, T=const).Сообщаемая системе теплота переходит в эквивалентную ей внешнюю работу.

Аналитическое выражение первого закона термодинамики
Проинтегрировав уравнение δQ = dU + δL для некоторого термодинамического процесса, получим выражение первого закона термодинамики в интегральной форме: Q = ΔU + L,
где ΔU = U2 – U1.
Для системы, содержащей 1 кг рабочего тела:
δq = du + δl;
q = Δu + l;
Δu = u2 – u1 .

Теплоемкость газов
Отношение количества теплоты, полученного телом при бесконечно малом изменении его состояния, к связанному с этим изменению температуры тела dT называется полной теплоемкостью тела в данном процессе:
С= δQ/ dT.
Обычно величину теплоемкости относят к единице количества вещества и в зависимости от выбранной единицы различают массовую, объёмную и мольную теплоемкости:
1) массовая теплоёмкость с, отнесенная к 1 кг газа и измеряемая в Дж/(кг⋅К);
2) объёмная теплоемкость Ĉ, отнесенная к количеству газа в 1 м3 объема при нормальных физических условиях, и измеряемая в Дж/(м3⋅К);
3) мольная теплоемкость μc, отнесенная к одному киломолю и измеряемая в Дж/(кмоль⋅К).
Зависимость между этими теплоемкостями устанавливается соотношениями:
с= μc/μ; Ĉ= μc/22,4; Ĉ=сρн.
Здесь 22,4 м3 и ρн — объем одного киломоля и плотность газа при нормальных условиях.

Теплоемкость газов
Изменение температуры тела при одном и том же количестве сообщаемой теплоты зависит от характера происходящего при этом процесса, поэтому теплоемкость является функцией процесса. Это означает, что одно и то же рабочее тело в зависимости от процесса требует для своего нагревания на один градус различного количества теплоты. Численно величина с изменяется в пределах от -∞ до +∞.
В термодинамических расчетах большое значение имеют:
теплоемкость при постоянном давлении
Cp= δqp/dT,
равная отношению количества теплоты δqp , сообщенной телу в про-цессе при постоянном давлении, к изменению температуры тела dT;
теплоемкость при постоянном объеме,
Cv= δqv/dT
равная отношению количества теплоты δqv , подведенной к телу в процессе при постоянном объеме, к изменению температуры тела dT. Cоотношение между ними
Cp= Cv+R; т.е. Cp >Cv.... Cp/ Cv=k, k – показатель адиабатного процесса

Энтальпия
В термодинамике важную роль играет величина суммы внутренней энергии системы U и произведения давления системы р на величину объема системы V, называемая энтальпией и обозначаемая Н:
H=U+pV,
Так как входящие в нее величины являются функциями состояния, то и сама энтальпия является функцией состояния и поэтому может быть представлена в виде функции двух любых параметров состояния:
Н=f1(p, V); H=f2(V, T); Н=f3(р, T).
Так же как внутренняя энергия, работа и теплота, энтальпия измеряется в Джоулях.
Энтальпия обладает свойством аддитивности. Величина
h=u+pv,
называемая удельной энтальпией (h=H/m), представляет собой энтальпию системы, содержащей 1 кг вещества, и измеряется в Дж/кг.
Поскольку энтальпия есть функция состояния, dH является полным дифференциалом, и, следовательно,

изменение энтальпии в любом процессе
2
ΔН= ∫dH = H2 – H1.
1
определяется только начальным и конечным состояниями тела и не зависит от характера процесса.
Физический смысл энтальпии: энтальпия любой термодинамической системы представляет собой сумму внутренней энергии системы и потенциальной энергии источника внешнего давления, т.е. энтальпия – полный запас энергии.
H= U+pV

Модуль 2. ТЕОРИЯ ТЕПЛООБМЕНА
В теории теплообмена изучаются закономерности переноса теплоты из одной области пространства в другую. Процессы переноса теплоты представляют собой процессы обмена внутренней энергией между элементами рассматриваемой системы в форме теплоты.
Теплообмен - самопроизвольный необратимый процесс переноса теплоты в пространстве с неоднородным распределением температуры.
Теплообмен широко распространен в природе и технике. Существует три различных по своей природе элементарных вида теплообмена: теплопроводность, конвективный теплообмен и лучистый теплообмен.
Теплопроводность - молекулярный перенос теплоты в сплошной среде, обусловленный наличием градиента температуры.
Теплопроводность в чистом виде, как правило, встречается в твердых телах. Так, в диэлектриках перенос теплоты путем теплопроводности осуществляется путем распространения упругих волн колеблющихся атомов и молекул, в металлах он связан с перемещением свободных электронов и колебаниями атомов кристаллической решетки.

ТЕОРИЯ ТЕПЛООБМЕНА
Конвективный теплообмен — перенос теплоты, обусловленный перемещением макроскопических элементов среды в пространстве, сопровождаемый теплопроводностью.
Конвективный теплообмен может иметь место в движущихся средах (жидкостях и газах). При наличии разности температур в различных точках среды перемещение макрочастиц в процессе конвекции всегда сопровождается теплопроводностью. Теплоотдача - конвективный теплообмен между движущейся средой и поверхностью ее раздела с другой средой (твердым телом, жидкостью или газом).
Теплоотдача - наиболее распространенный случай конвективного теплообмена. Чаще всего конвективный теплообмен в процессе теплоотдачи осуществляется между движущейся средой и поверхностью обтекаемого средой твердого тела, например, процесс теплоотдачи при течении жидкости в трубах, внешнем обтекании тел газом. Процессы переноса теплоты путем теплопроводности и конвекции возможны только при наличии вещественной среды.

ТЕОРИЯ ТЕПЛООБМЕНА
Лучистый теплообмен - теплообмен, обусловленный превращением внутренней энергии вещества в энергию электромагнитных волн, распространением их в пространстве и поглощением энергии этих волн веществом.
Лучистый теплообмен между телами, в отличие от теплопроводности и конвекции, может осуществляться и при отсутствии промежуточной среды (в вакууме). Он обусловлен только температурой и оптическими свойствами тел, участвующих в теплообмене.
В реальных условиях все три вида теплообмена, как правило, протекают одно­временно, например, в процессе теплопередачи от одной жидкой или газообраз­ной среды к другой через разделяющую их стенку. В общем случае процессы теп­лообмена могут сопровождаться фазовыми переходами, химическими реакциями и уносом массы,
Массообмен - самопроизвольный необратимый процесс переноса массы данного компонента в пространстве с неоднородным полем концентрации (химического потенциала).

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ
Массообмен характерен для процессов теплообмена в многокомпонентных средах. Аналогично процессам переноса теплоты перенос вещества в смеси может быть обусловлен тепловым движением микрочастиц (диффузия) и движением макроскопических элементов среды (конвективный массообмен).
В рабочих процессах, протекающих в тепловых двигателях, холодиль-ных машинах, газовых турбинах, МГД-генераторах и других энергети-ческих установках, процессы теплообмена играют определяющую роль
Теплопроводность
Аналитическая теория теплопроводности применима только к сплошной среде, поэтому при расчете процессов теплопроводности не учитывается дискретное строение тел, а принимается, что тела гомогенны и изотропны, а размеры их велики по сравнению с расстоянием между молекулами. Основной задачей теории теплопроводности является определение температурного поля в теле.
Температурное поле - совокупность значений температуры во всех точках тела (или пространства) в некоторый фиксированный момент времени.
Температурное поле может быть нестационарным и стационарным. В первом случае считается, что поле изменяется во времени, во втором - нет. В соответствии с этим и процесс теплопроводности считается стационарным или нестационарным.

Поверхность, во всех точках которой температура одинакова, называется изотермической. Такие поверхности не пересекаются между собой. Они могут быть замкнутыми или кончаются на границах тела. Наиболее резкое изменение температуры в теле с неоднородным температурным полем наблюдается в направлении нормали к изотермической поверхности.
Градиент температуры - вектор, численно равный производной от температуры по направлению нормали к изотермической поверхности:
|grad Т| = lim (ΔT / Δn) = дТ/дn. (1)
при Δn→0
Градиент температуры направлен в сторону повышения температуры

Тепловой поток - количество теплоты, переданное через произвольную поверхность в единицу времени.
Тепловой поток, отнесенный к единице площади поверхности, называется плотностью q теплового потока.
Основной закон и уравнение теплопроводности
Опытным путем установлено, что плотность теплового потока, передаваемого теплопроводностью, прямо пропорциональна градиенту температуры:
q= -λ⋅ grad T, (2)
где λ - коэффициент теплопроводности, определяемый опытным путем и зависящий от агрегатного состояния вещества, температуры, давления, структуры, пористости и влажности. Знак минус указывает на то, что векторыq и grad T имеют противоположное направление.
Уравнение (2) является математическим выражением закона теплопроводности Фурье, а значение λ характеризует интенсивность процесса теплопроводности и численно равно плотности теплового потока при градиенте температуры, равном единице.

. Конвективный теплообмен. Процесс теплоотдачи
При неизотермическом движении среды процесс конвекции всегда сопровождается теплопроводностью, роль которой зависит от характера течения и свойств жидкости. Условимся в дальнейшем под жидкостью (средой) понимать не только капельную жидкость, но и газ. Процесс теплоотдачи может происходить при естественной (свободной) и вынужденной конвекции.
Естественная (свободная) конвенция возникает под действием неоднородного поля внешних массовых сил (сил гравитационного, инерционного, магнитного или электрического полей), приложенных к частицам жидкости внутри системы.
Естественная конвекция, например, воздуха в помещении сопровождается его нагревом от радиатора отопления.
Вынужденная конвекция возникает под действием внешних поверхностных сил, приложенных на границах системы, или под действием однородного поля массовых сил, действующих в жидкости внутри системы. Вынужденная конвекция может осуществляться также за счет запаса кинетической энергии, полученной жидкостью вне рассматриваемой системы.

Уравнение конвективной теплоотдачи
Q=α⋅F⋅(tf –tw),
α – коэффициент теплоотдачи, характеризует интенсивность теплоотдачи и численно равен количеству теплоты, передаваемой за одну секунду 1м2 площади поверхности теплообмена от горячего теплоносителя.
Интенсивность теплоотдачи зависит от многих факторов и, в частности, от вида конвекции (свободная или вынужденная),т.е.скорости теплоносителя, режима течения жидкости (ламинарный или турбулентный), физических свойств среды (плотности ρ, теплопроводности λ, кинематической вязкости ν, массовой удельной теплоемкости с, а также от формы и размеров теплоотдающей или тепловоспринимающей поверхности обтекаемого средой

Лучистый теплообмен Основные понятия и определения
Излучение представляет собой процесс распространения энергии в виде электроволн, возбудителями которых являются заряженные элементарные частицы, входящие в состав вещества. Энергия излучения - это энергия фотонов или электромагнитных волн, излучаемых телом (или средой).
Излучение обладает как волновыми, так и корпускулярными свойствами, которые не проявляются одновременно. Волновыми свойствами объясняется процесс распространения излучения в пространстве, корпускулярными - явления испускания, поглощения и отражения. Эти свойства описываются уравнениями электродинамики и квантовой механики. Излучение характеризуется длиной волны λ или частотой ν. Большая часть твердых и жидких тел (за исключением полированных металлов) излучает энергию во всем диапазоне длин волн. С энергетической точки зрения наиболее важная роль в лучистом теплообмене при умеренных температурах принадлежит инфракрасному излучению. Оно имеет одинаковую природу с другими видами излучения и соответствует диапазону длин вол 0,8.10-6<λ<0,8. 10-3м.

Количество энергии, излучаемое телами, резко возрастает с повышением температуры, поэтому роль лучистого теплообмена особенно велика в процессах, протекающих при высоких температурах. Тепловое излучение определяется только температурой и оптическими свойствами излучающего тела.
Между процессами теплопроводности и конвекции и лучистым теплообменом существует принципиальное различие. Теплообмен путем теплопроводности и koнвекции связан с температурным полем в теле или среде. В процессах лучистого теплообмена наличие сплошной среды не обязательно.
Электромагнитные волны, попадая на окружающие тела, частично поглощаются ими. При этом энергия излучения переходит во внутреннюю энергию поглощающего тела. Доля энергии А электромагнитных волн, поглощенная телом, называется поглощательной способностью тела, доля отраженной энергии R - отражательной способностью и доля энергии D, проходящая сквозь тело, - пропускательной eго способностью. В соответствии с законом сохранения энергии А + R + D = 1. Тела, для которых А = 1, R = D = 0, называются абсолютно черными. В случае D = 1, А = R = 0 тела называются абсолютно проницаемыми или диатермичными (про- зрачными). Можно считать, что для большей части твердых тел D = 0.

Излучение абсолютно черного тела
Плотность потока излучения - количество энергии излучения, проходящее в единицу времени через единицу площади поверхности в пределах полусферического телесного угла.
Плотность Е потока излучения является интегральной характеристикой, относящейся ко всему диапазону длин волн.
Спектральная плотность потока излучения - отношение плотности потока излучения, испускаемого в бесконечно малом интервале длин волн, к величине этого интервала.

Закон Планка: Зависимость спектральной плотности потока излучения Eλо от длины волны λв при различных температурах
Закон смещения Вина устанавливает зависимость :
(λв)mах⋅ T= 2,896⋅10-3, м•К

Закон Стефана-Больцмана
Закон Стефана-Больцмана: плотность потока излучения абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры: Е0 = σо⋅Т4
Реальные тела не являются абсолютно черными, однако многие из них можно приближенно считать серыми телами, спектр излучения которых непрерывен и подобен спектру излучения абсолютно черного тела. Для серых тел
Е = ε⋅σо⋅Т4
Степень черноты тела - отношение плотностей потоков излучения рассматриваемого и абсолютно черного тел при той же температуре. Степень черноты тела ε= Е/Ео определяется опытным путем и зависит от природы тела, его температуры и состояния поверхности (0,01 < ε < 0,99).

Теплообменные аппараты
Устройства, предназначенные для передачи теплоты от одной среды к другой, называют теплообменными аппаратами (теплообменниками).
Среды, участвующие в процессе теплообмена, называют теплоносителями.
По принципу действия и конструктивному исполнению теплообменники подразделяются на поверхностные, контактные (смесительные) и с внутренним источником теплоты.
Поверхностные теплообменники — устройства, в которых процесс передачи теплоты связан с поверхностью твердого тела, т. е. теплооб-мен от одной среды к другой происходит через разделительную стенку. Они, в свою очередь, разделяются на рекуперативные и регенеративные теплообменники.
Рекуперативные теплообменники — такие устройства, где два теплоносителя с различными температурами текут в пространствах, разделенных твердой стенкой (калориферы, отопительные приборы, конденсаторы, парогенераторы).
Регенеративные теплообменники — устройства, в которых одна и та же поверхность нагрева через определенные промежутки времени омывается в последовательной очередности горячей и холодной сре-дой (воздухоподогреватели мартеновских и доменных печей). Переда-ча теплоты осуществляется с помощью специального аккумулятора теплоты — насадки (керамических тел, металлической стружки, гофрированной ленты и т. д.).

Смесительные теплообменники — устройства, в которых процесс тепломассообмена происходит при непосредственном соприкоснове-нии и перемешивании теплоносителей (градирни, деаэраторы).
Теплообменники с внутренними источниками теплоты — устройства с одним теплоносителем, в котором отводится теплота, выделенная в самом теплообменнике (электронагреватели, ядерные реакторы). Наиболее часто в практике встречаются рекуперативные теплообменники. Их простейшим представителем является теплообменник «труба в трубе», в котором один из теплоносителей проходит по внутренней трубе, второй — в кольцевом зазоре между трубами. Этот теплообменник применяют при небольших значениях передаваемого теплового потока q (местное горячее водоснабжение), так как в противном случае он становится громоздким и металлоемким.
Другой наиболее распространенный тип рекуперативного теплооб-менника — кожухотрубный. Теплообменник представляет собой трубу большого диаметра (кожух 1), к торцам которого приварены диски с соосными отверстиями (трубные доски или решетки), в отверстия трубных решеток на всю длину кожуха вставлены трубы малого диаметра, приваренные или привальцованные к трубным решеткам. Каждая из трубных решеток закрыта снаружи крышкой. К кожуху и крышкам приварены штуцеры I и II для подачи и отвода теплоно-сителей, один из которых проходит по трубному пространству теплообменника (/), а другой — по межтрубному пространству (//).

Компактные теплообменные аппараты
Для радиоэлектронной, вычислительной и криогенной техники, авиации и космонавтики характерно использование особого типа теплообменных аппаратов - компактных, таких как тепловые трубы, матричные, капельные (смесительные теплообменные аппараты (СМ ТОА) и струйно-капельные излучатели (СКИ)) и др.
При их создании и расчете необходимо учитывать не только особенности, характерные для данного типа теплообменника, но и условия, в которых теплообменник работает. Так, например, особенностью расчета СМ ТОА является обязательное использование экспериментально получаемых обобщенных зависимостей, которые, однако, имеют ограниченное применение, поскольку один из главных параметров СМ ТОА - поверхность соприкосновения - не может быть точно определен.

Компактные теплообменные аппараты
В этом отношении представляют интерес новые СМ ТОА, которые предлагается использовать в энергоустановках различного назначения.
В качестве поверхности теплообмена в таких ТОА используются монодисперсные потоки капель, в которых капли должны иметь одинаковые размеры, скорости, интервал между каплями и они должны двигаться в одном направлении.
Монодисперсность потока обеспечивает равномерность охлаждения потока капель и делает более простыми и предсказуемыми методы расчета капельных ТОА, но в то же время предъявляет более жесткие требования к конструкции генераторов капель таких теплообменников.

Компактные теплообменные аппараты
В последние годы в мире достигнуты заметные успехи в исследовании и использовании диспергированного вещества в целях его получения в виде однородных по ряду параметров макрочастиц (параметры - размер, скорость, заряд и т. д.). Монодисперсные потоки капель находят все большее применение в различных областях науки и техники: криогенная, химическая и медицинская промышленности - процессы гранулирования; струйная печать; ТОА; системы охлаждения космических летательных аппаратов и т. п.

Расчет теплообменных аппаратов
Прямоток, противоток и перекрестный ток - три основные схемы движения теплоносителей в теплообменных аппаратах. Применяются также их комбинации.
Прямоток - движение двух теплоносителей в теплообменном аппарате параллельно друг другу в одном и том же направлении.
Противоток - движение двух теплоносителей в теплообменном аппарате параллельно друг другу в противоположных направлениях.
Перекрестный ток - движение двух теплоносителей в теплооб-менном аппарате во взаимно перпендикулярных направлениях.
Расчет теплообменных аппаратов обычно начинается с определения размеров необходимой поверхности теплообмена - конструкторский расчет.
В том случае, когда размеры теплообменной поверхности
заданы, целью расчета является определение конечной температуры теплоносителей – поверочный расчет.
Оба расчета выполняются с помощью уравнений теплопередачи и теплового баланса:

Уравнение теплопередачи Q = k⋅F⋅ΔT,
Уравнение теплового баланса Q =cP1⋅G1⋅(T1’-T1”) =cP2⋅G2⋅(T2”-T2’)
Q - тепловой поток;
k - коэффициент теплопередачи;
F - площадь поверхности теплообмена;
ΔТ – среднелогарифмический температурный напор теплоносителей,
сP - изобарная массовая теплоемкость теплоносителей,
G - массовый расход теплоносителя;
Т – температура теплоносителя,
нижние индексы I и 2 относятся к значениям величин для горячего и холодного теплоносителей; верхний индекс ' и " отмечает температуру со стороны входа (или выхода) в аппарат теплоносителя.
Коэффициент теплопередачи равен
1
k = ―——————
1/α1 + δ/λ + 1/α2

Среднелогарифмический температурный напор
ΔTmax – ΔTmin
ΔT = ————————,
ln ΔTmax/ ΔTmin
ΔTmax – максимальный температурный напор теплоносителей
ΔTmin – минимальный температурный напор теплоносителей
ΔTпрот > ΔTпрям
Площадь теплообмена
Q
F= ——— .
k⋅ ΔT

ТОПЛИВО И ГОРЕНИЕ ТОПЛИВА
Тепловая ценность топлива оценивается его теплотой сгорания, т.е. количеством теплоты, которое выделяется при полном сгорании 1 кг твердого или жидкого топлива или 1 куб.м газа (Qн).Различают высшую и низшую теплоты сгорания топлива.
1.Твердые топлива : естественные - угли (антрацит, каменный и бурый угли), горючие сланцы, торф.
Искусственные – кокс, полукокс, древесный угол, отходы обогащения .
Теплота сгорания условного эталонного топлива Qусл.эт.=28,3 МДж/кг или 1 усл.эт.единице.
2. Жидкие топлива естественное –нефть, искусственные - бензин, керосины, дизельное топливо, печное, мазут. Теплота сгорания в 1,3…1,5 раза больше Qусл.эт.
3. Газообразное – природный, попутные нефтяные газы, сжатый природный, сжиженный (пропан-бутановые смеси), искусственное – генераторный, коксовый, газы сухой перегонки углей и др. Q =35…37 МДж/м3для природного и 85…95 МДж/м3 для сжиженных газов.
Горючая часть топлив состоит из химических элементов: углерода С, водорода Н, серы S и кислорода О ( в процентах).

Горение топлива
Горение - химический процесс соединения топлива с окисли-телем, сопровождающийся интенсивным теп-ловыделением и резким повышением температуры продуктов сгорания.
Различают гомогенное и гетерогенное горение. При гомогенном горении тепло и массообмен идут между веществами, находя-щимися в одинаковом агрегатном состоянии (газообразном).
Гетерогенное горение свойственно жидкому и твердому топливам.Кинетика реакций горения у различных топлив разная. Скорость химической реакции зависит от концентрации реагирующих веществ, температуры и давления. Горение сопровождается смесеобразованием, диффузией, вос-пламенением, теплообменом и другими процессами, протекаю-щими в условиях тесной взаимосвязи. Поэтому организация процесса горения в топочных устройствах требует изучения не только свойств топлива и кинетики реакций горения, но и особенностей всех физических процессов при горении.

С + О2=СО2 + 33900 кДж/кг,
2Н2+О2=2Н2О +125600 кДж/кг,
S + О2=SО2 + 10900 кДж/кг
Количество воздуха, теоретически необходимого для сжигания 1кг топлива
2,67С+8Н+S-O
Lт=————————, кг воздуха/кг топлива
23
α = LД/ Lт
Горение топлива

Котельные установки
Котельная установка - совокупность котла и вспомогательного оборудования.
Котел - конструктивно объединенный в одно целое комплекс устройств для получения пара или для нагрева воды с давлением выше атмосферного за счет теплоты сжигаемого топлива.
Классификация котельных установок:
по производимому теплоносителю — водогрейные и
паровые;
по роду сжигаемого топлива — угольные, мазутные,
газовые;
по характеру удовлетворяемого теплопотребления —
отопительные, производственные, производственно-
отопительные, пиковые, энергетические.
При теплоснабжении сельского хозяйства широко используются котельные установки, вырабатывающие водяной пар, — паровые котлы, и подогревающие воду до определенной температуры — водогрейные котлы.

Котлы подразделяют на паровые, водогрейные, пароводогрейные, котлы-утилизаторы, энерготехнологические и др.
Основными параметрами паровых котлов являются: паропроизводительность, давление и температура пара, температура питательной воды, КПД.
По паропроизводительности различают котельные установки:
малой мощности от 300 кг/ч до 12 т/ч,
средней до10О т/ч,
высокой мощности свыше 10О т/ч.
Котельные установки служат для покрытия расходов теплоты на отопление, вентиляцию и горячее водоснабжение, обеспечивают паром промышленные предприятия. Наиболее мощные стационарные котельные установки обеспечивают паром турбины электростанций.

Схема котельной установки
1 – топка котла, 2 - барабан котла, 3 – пароперегреватель,
4 – экономайзер, 5 –воздухо-подогреватель, 6 –вентилятор,
7 – газоочистительное оборудование, 8 – дымосос,
9 – золоудаляющее устройство,
10- мельница, 11 – мельничный вентилятор, 12 – топливный бункер.
Котельная установка оборуду-ется насосами питательной воды, дымовой трубой, регули-рующими запорными и предо-хранительными устройствами, системой автоматического регулирования.

Котельная установка, показанная на рис 3.4, предназначена для получения пара. В топке 1котла происходит сжигание твердого топлива в факеле и образование высокотемпературных продуктов сгорания, которые отдают свою теплоту поверхностям нагрева. В воздухоподогревателе 5 нагревается воздух, подаваемый вентилятором 6 и направляемый затем в топку 1. В экономайзере 4 котла происходит подогрев питательной воды, поступающей в барабан 2. Из барабана вода подводится к парообразующим поверхностям нагрева, где преобразуется в насыщенный пар. Поверхности нагрева располагаются как по внутренним стенкам топки (экраны), так и в газоходах котла. Сухой насыщенный пар из барабана 2 поступает в пароперегреватель 3, где перегревается до температуры, превышающей температуру насыщения, соответствующую давлению в котле.

Вертикально-водотрубный барабанный паровой котёл с естественной циркуляцией

Паровые турбины. На конструкцию паровой турбины влияют многие факторы:
- назначение и тип турбины, ее мощность, параметры пара (до- и сверхкритические), наличие промежуточного перегрева пара до высокой (обычно до начальной) температуры, конечная влажность пара, режим работы (базовый, пиковый или полупиковый), требования к маневренности, к надежной и экономичной эксплуатации в резкопеременных режимах, особенности технологии изготовления.

Конструкция ротора дискового (комбинированного) типа паровой турбины
Турбины по внутренним конструктивным признакам подразделяют на активные к реактивные. Для первых характерно наличие перегородок - диафрагм, в которых располагаются неподвижные сопловые лопатки, и наличие ротора, состоящего из скрепленных между собой дисков. Две соседние диафрагмы образуют камеру, в которой вращается диск с рабочими лопатками.

Конструкция ротора барабанного типа паровой турбины
В реактивных паровых турбинах рабочие лопатки обычно закреплены на роторе барабанного типа, а сопловые лопатки - в корпусе (цилиндре) турбины или в обоймах, также размещаемых в корпусе.

Основные детали турбины
Цилиндр имеет сложную форму, переменный по длине диаметр, горизонтальный, а иногда и вертикальный разъемы по соответствующим (горизонтальным и вертикальным) фланцам. В цилиндре закрепляют не только сопловые и направляющие аппараты, но и диафрагмы, обоймы диафрагм и другие элементы статора. Цилиндры имеют патрубки для промежуточных отборов пара, патрубки для подвода и отвода пара.
Конденсационные турбины мощностью до 50 МВт, как правило, одноцилиндровые. Одноцилиндровыми могут быть также конденсационные турбины мощностью до 150 МВт, если они предназначены для работы в полупиковой части графика электрической нагрузки. С увеличением мощности турбины и повышением начальных параметров пара число цилиндров возрастает. Большинство паровых турбин большой мощности имеет до четырех цилиндров, а в некоторых турбинах, например К-1200-240 АО ЛМЗ (это наиболее мощная из всех турбин, выпускаемых отечественной промышленностью), число цилиндров достигает пяти.
В зависимости от параметров пара на входе в цилиндр условно различают цилиндры высокого давления (ЦВД), цилиндры среднего давления (ЦСД) и цилиндры низкого давления (ЦНД).
В одноцилиндровых турбинах ротор турбины подсоединяется к ротору электрогенератора обычно со стороны выхода пара из этого цилиндра. В многоцилиндровых одновальных турбинах цилиндры располагают последовательно по направлению течения пара и по мере снижения значений его параметров, т. е. сначала устанавливают ЦВД, затем ЦСД и один.или несколько ЦНД, после чего располагают электрогенератор. Такая компоновка является типовой для всех отечественных паротурбинных установок.

Роторы паровых турбин могут быть дисковыми или барабанными. Дисковая конструкция характерна для турбин активного типа, барабанная - реактивного. Конструктивно ротор может быть выполнен с насадными дисками, цельнокованым, сварным, сварно-кованым, а также комбинированным. Последние представляют собой сочетание частей ротора - цельнокованой и имеющей насадные диски Их применяют в турбинах, в которых в одном цилиндре температура пара изменяется в большом интервале. Барабанные роторы применяют в основном для ЦСД и для ЦВД тихоходных турбин. В ряде случаев их выполняют сварными, что позволяет уменьшить длины поковок.
Сопловые аппараты регулирующих ступеней турбин имеют несколько сегментов сопел, к которым пар подается от разных регулирующих клапанов. Сегменты сопел могут прикрепляться к вставным сопловым коробкам или непосредственно к корпусу турбины. В последнем случае сопловые коробки выполняют совместно с цилиндром. Сопловые аппараты могут изготовляться с наборными лопатками, сварными или литыми.
Диафрагмы служат для разделения внутренней полости цилиндра на отсеки с различными параметрами пара. В каждой диафрагме размещают неподвижные сопловые лопатки, проходя между которыми поток ускоряется и приобретает необходимое направление для входа в каналы, образованные рабочими лопатками. Диафрагмы выполняют из двух половин, которые устанавливают соответственно в верхней и нижней частях цилиндра или в верхней и нижней частях промежуточной обоймы. На внутренней расточке диафрагмы размещают сегменты лабиринтных уплотнений для уменьшения протечек пара из одной ступени в другую вдоль ротора. Диафрагмы выполняют стальными или чугунными. Стальные диафрагмы устанавливают в зонах высоких температур пара, а чугунные - в зонах средних и низких температур.

В паровых турбинах современных конструкций для ступеней, работающих при температурах выше 470...520 К, применяют диафрагмы сварной конструкции: сопловые лопатки, которые могут быть выполнены фрезерованием или из профильной светлокатаной полосы, приваривают к бандажам из листовой стали. Полученную решетку лопаток приваривают массивным сварным швом к телу и ободу диафрагмы.
Рабочие лопатки турбинных ступеней располагают на роторе турбины. В ступенях активного типа каждую рабочую решетку составляют из рабочих лопаток, набранных на ободе ротора. В ободе диска выточен паз, в который по окружности заводят хвостовики рабочих лопаток. Профильная часть лопатки (перо) ограничена сверху ленточным бандажем, служащим для соединения по 5-10 лопаток в пакет.

Основные характеристики турбин

Основные характеристики турбин

Основные типы электростанций
Электрическая станция - предприятие или установка, вырабатываю-щая электроэнергию путем преобразования других видов энергии.
Электрические станции вырабатывают электрическую и тепловую энергию для нужд народного хозяйства страны. В зависимости от источника энергии различают тепловые электростанции (ТЭС), гидроэлектрические станции (ГЭС), атомные электростанции (АЭС) и др. К ТЭС относятся конденсационные электростанции (КЭС) и теплоэлектроцентрали (ТЭЦ). В состав электростанций, обслуживаю-щих крупные промышленные и жилые районы, как правило, входят КЭС, использующие органическое топливо и не вырабатывающие тепловой энергии наряду с электрической. ТЭЦ в отличие от КЭС наряду с электроэнергией производят горячую воду и пар для нужд теплофикации. АЭС преимущественно конденсационного типа используют энергию ядерного топлива.
Одной из основных характеристик электростанций является установ-ленная мощность, равная сумме номинальных мощностей электро-генераторов и теплофикационного оборудования. Номинальная мощность - это наибольшая мощность, при которой оборудование может работать длительное время в соответствии с техническими условиями.
Электроэнергия, вырабатываемая электростанциями указанных типов, называемых иногда турбинными электростанциями, составляет примерно 98 % суммарной электроэнергии, производимой электростанциями страны. Остальная мощность обеспечивается электростанциями с дизельными и другими двигателями.

ТЭС и АЭС входят в состав топливно-энергетического комплекса сложной многокомпонентной топливно-энергетической системы, состоящей из предприятий топливодобывающей, топливоперераба-тывающей промышленности, транспортных средств доставки топлива от места добычи потребителям, предприятий переработки топлива в удобный для использования вид, систем распределения энергии между потребителями, утилизации отходов используемого топлива.
Топливные ресурсы страны расходуются потребителями после соответствующего преобразования в виде электроэнергии, высоко-потенциальной (900...2100 К) теплоты для энергоемких процессов промышленности, горячей воды и пара для промышленной и бытовой теплофикации, а также в виде топлива для транспорта. Каждая из перечисленных форм потребления энергии требует приблизительно 1/4 добываемого первичного топлива.
Тепловая электростанция преобразует химическую энергию топлива в электрическую энергию и теплоту. Технологический процесс преобразования энергии основного рабочего тела ТЭС осуществляется в теплоэнергетическом оборудовании, связанном между собой в соответствии с тепловой схемой. Все теплоэнергетическое оборудование ТЭС по отдельным стадиям технологического процесса подразделяют на котельную, паротурбинную и конденсационную установки, конденсатно-питательный и теплофикационный (для ТЭЦ) тракты. Тепловые схемы ТЭС непрерывно совершенствуются в целях повышения КПД и снижения удельного расхода топлива. Достигается это следующим образом:

использованием высокой температуры (813...838 К) и соответствующего этой температуре оптимального давления (23,5 МПа) свежего пара. Дальнейшее повышение температуры ограничено не только условиями прочности материалов, но и началом термической диссоциации воды, приводящей к появлению в теплоносителе атомарных кислорода и водорода, вызывающих коррозию и охрупчивание сталей;
применением оптимального по технико-экономическим показателям конечного давления пара (3...4 кПа) в паротурбинной установке. Уменьшение вакуума в конденсаторе приводит к росту термического КПД паротурбинной установки. Например, снижение давления от 4 до 3 кПа соответствует росту КПД примерно на 2 %. В то же время необходимое для снижения давления в конденсаторе увеличение кратности циркуляции приводит к росту поверхности конденсатора, мощности системы охлаждения. Поэтому оптимальное давление в конденсаторе находят в результате технико-экономического анализа. Кроме отмеченных факторов, в технико-экономическом анализе учитывают влияние давления в конденсаторе на работу последних ступеней турбины: увеличение удельного объема пара и связанную с этим необходимость в больших проходных сечениях (длинных лопатках) или возрастающие потери с выходной скоростью. Для мощных турбин ТЭС давление в конденсаторе выбирают не ниже 3,5 кПа;

использованием промежуточного перегрева пара оптимальных параметров по­вышают термическую экономичность цикла и уменьшают конечную влажность пара в последних ступенях паровой турбины. Температура промежуточного пере­грева пара обычно принимается равной температуре перегрева свежего пара, а давление - 0,15...0,25 давления свежего пара;
применением регенеративного подогрева питательной воды котла паром из отборов паротурбинной установки, что снижает расход пара и безвозвратные потери теплоты в конденсаторе;
использованием оптимальных схем отпуска теплоты на теплофикацию.
Принципиальная тепловая схема КЭС:
Полученный в котле 1 свежий пар направляется в часть 2 турбины высокого давления, расширяется здесь и возвращается для перегрева в котел. Пар после промежуточного перегрева в котле 1 поступает в часть 3 турбины низкого давления, отработавший пар направляется в конденсатор 4. Из конденсатора конденсатным насосом 5 конденсат подается в регенеративный подогреватель низкого давления (ПНД) 6, а затем в деаэратор 7, который предназначен для дегазации воды и состоит из деаэратной колонки и питательного бака. Питательный насос 8 подает конденсат (питательную воду) в регенеративные подогреватели высокого давления (ПВД) 9 и котел 1. В подогреватели 6 и 9 пар для подогрева поступает из частей соответственно низкого и высокого давления турбины. Пар одного из отборов части 5 турбины низкого давления используется для термической деаэрации конденсата

Схема КЭС
1-парогенератор (паровой котел), 2 –ступень турбины высокого давления, 3- ступень турбины низкого давления,4 –конденсатор,
5-конденсатный насос, 6-регенеративный подогреватель низкого давления, 7-деаэратор, 8- питательный насос, 9-регенеративные подогреватели высокого давления

Принципиальная схема ТЭЦ
1-парогенератор (паровой котел), 2 – ступень турбины высокого давления, 3- ступень турбины низкого давлениядавления,4 –конденсатор, 5-конденсатный насос, 6-регенеративный подогреватель низкого давления, 7-деаэратор,
8- питательный насос, 9-регенеративные подогреватели высокого давления,
10- тепловой потребитель, 11- теплообменник-паропреобразователь,
12- удаленный потребитель, 13- теплофикационный насос,14- дренажный насос, 15- регулирующий клапан

Экономичность КЭС иТЭЦ
КЭС ηэл= 0,28…0,33
ηтепл = ηэл = 0,28…0,33
ТЭЦ ηэл= 0,26…0,3 ηтепл = 0,6…0,65