Метод обратного рассеяния для измерения МДВ. Лекция 10

Содержание

Слайд 2

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

dL

L

J0

α

Пусть имеется источник света, излучающий

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ dL L J0 α
в телесном угле α.

Выделим объем, заключенный внутри телесного угла α между сферическими сегментами, отстоящими друг от друга на расстояние dL .

Слайд 3

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Площадь сегмента, ограниченного телесным углом

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Площадь сегмента, ограниченного телесным
α:

Тогда элементарный объем толщиной dL:

Если число частиц в единице объема равно N, то их число в объеме dV:

Слайд 4

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Пусть все частицы одинаковые, шарообразные

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Пусть все частицы одинаковые,
с радиусом r. Тогда поперечник одной частицы:

Излучение, падающее на одну частицу, рассчитаем по закону Буге-Ламберта:

Слайд 5

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

С учетом того, что все

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ С учетом того, что
излучение распространяется внутри телесного угла α, излучение, падающее на одну частицу:

А излучение, рассеянное одной частицей:

Слайд 6

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Будем считать рассеяние сферическим. Тогда

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Будем считать рассеяние сферическим.
часть рассеянного излучения, попадающее на зеркало приемника площадью s:

Или:

Слайд 7

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Излучение, полученное от всех частиц

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Излучение, полученное от всех
в объеме dV:

Интегральное излучение, полученное от всех частиц на всем протяжении луча:

Или:

Слайд 8

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Обозначим:

Тогда:

Исследуя зависимость В(L) можно заключить,

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Обозначим: Тогда: Исследуя зависимость
что при L > 50 м интеграл В не изменятся. Тогда верхний предел в формуле для В можно принять равным 50 м.

Некорректно брать нижний предел интеграл В равным нулю. С учетом того, что источник света находится внутри прибора на некотором расстоянии от стенки, примем нижний предел равным 0,5 м.

Интеграл В в конечном виде не берется. Его можно взять только численно.

Слайд 9

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Теперь свяжем величину обратного сигнала

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Теперь свяжем величину обратного
J с МДВ. По формуле Траберта:

.

Тогда:

Подставив в формулу для J, получим:

Слайд 10

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

С другой стороны, по формуле

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ С другой стороны, по
Кошмидера, приняв ε = 0,03 , имеем:

Значит, интеграл В также зависит от МДВ.

Видно, что МДВ не может быть выражено через J в конечном виде. Обратная задача решена быть не может.

Можно, однако, решить прямую задачу – выразить J через МДВ.

Эту задачу можно решить только численно.

Слайд 11

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ

Численное решение дает зависимость:

Лекция 10. Метод обратного рассеяния для измерения МДВ Численное решение дает зависимость:
Имя файла: Метод-обратного-рассеяния-для-измерения-МДВ.-Лекция-10.pptx
Количество просмотров: 35
Количество скачиваний: 0