Остывание нейтронной звезды после глубокого прогрева коры в транзиентном рентгеновском источнике KS1731-260

Содержание

Слайд 2

Мягкие рентгеновские транзиенты – маломассивные двойные системы с аккрецией на компактный объект
В

Мягкие рентгеновские транзиенты – маломассивные двойные системы с аккрецией на компактный объект
спокойном состоянии – тепловое излучение
В период аккреции (недели/месяцы)
Тепловое излучение в спокойном состоянии – результат подогрева нейтронной звезды в период аккреции за счёт пикноядерных реакций в коре
Brown, Bildstein, Rutledge 1998.
Квази-постоянные транзиенты – долгий период аккреции ~ годы
Кора звезды существенно нагревается – выходит из теплового равновесия с ядром
Тепловое излучение в спокойном состоянии сразу по окончании аккреции определяется остыванием коры – это позволяет тестировать её свойства и микрофизику

Слайд 3

Cackett, et.al. 2006

KS 1731-260
октябрь 1988 – февраль 2001
>12.5 лет аккреции
средний поток (при

Cackett, et.al. 2006 KS 1731-260 октябрь 1988 – февраль 2001 >12.5 лет
аккреции)

MXB 1659-29
октябрь 1976 – сентябрь 1978
апрель 1999 – сентябрь 2001
~2.5 лет аккреции
средний поток (при аккреции)

Наблюдались в спокойном состоянии сразу после выключения аккреции
CHANDRA; XMM-Newton

Слайд 4

Cackett et.al. 2006

модель водородной атмосферы

Экспоненциальная подгонка

Измерена релаксация коры вплоть до равновесия с

Cackett et.al. 2006 модель водородной атмосферы Экспоненциальная подгонка Измерена релаксация коры вплоть
ядром

Rutledge et.al. 2002 => высокая теплопроводность в коре,
усиленое нейтринное излучение в ядре

Слайд 5

аккреция -> сжатие вещества -> пикноядерные реакции

Haensel & Zdunik 1990, 2007

Профиль температуры

аккреция -> сжатие вещества -> пикноядерные реакции Haensel & Zdunik 1990, 2007
при глубоком прогреве

суммарно

Начальный (быстрый) этап релаксации определяется внешней корой
Большая часть энергии идёт в ядро. Однако его подогрев незначителен (хотя не 0)

Слайд 6

временной масштаб тепловой диффузии

GS – вещество в основном состоянии
A – аккрецированная кора

временной масштаб тепловой диффузии GS – вещество в основном состоянии A –
(изменение состава вследствие пикноядерного горения)
low κ − “низкая” теплопроводность (Brown, 2000) в аморфной коре (Jones, 2004 )

Слайд 7

временной масштаб тепловой диффузии

Нейтронная сверхтекучесть подавляет теплоёмкость

Gnedin, Yakovlev, Potekhin, 2001

Нейтронная сверхтекучесть

Сильная –

временной масштаб тепловой диффузии Нейтронная сверхтекучесть подавляет теплоёмкость Gnedin, Yakovlev, Potekhin, 2001
BCS модель
Умеренная - учёт многочастичных эффектов (Wambach et.al. 1993)
Сверхтекучесть ускоряет выход тепла из внутренней коры => увеличивает темп поздней релаксации коры

Слайд 8

Подготавливается звезда с температурой поверхности
12.5 – летний нагрев постоянной мощности до

Подготавливается звезда с температурой поверхности 12.5 – летний нагрев постоянной мощности до
1 февраля 2001
Мощность определяется первой точкой

Бόльшая масса => более тонкая кора => быстрее релаксация

Модели звёзды

Энергетика ограничена потоком массы

APR EOS (Akmal, Pandharipande, Ravenhall 1998)

Слайд 9

– более тонкая кора – быстрее релаксация, нужно больше энергии
– релаксация медленнее,

– более тонкая кора – быстрее релаксация, нужно больше энергии – релаксация
но энергии требуется меньше
– релаксация кора-ядро не прекратилась
Имя файла: Остывание-нейтронной-звезды-после-глубокого-прогрева-коры-в-транзиентном-рентгеновском-источнике-KS1731-260.pptx
Количество просмотров: 125
Количество скачиваний: 0