Содержание
- 2. 1. Кинетическая энергия. Уравнение движения тела под действием внешней силы имеет вид: или
- 3. Умножим обе части этого равенства на получим: Левая часть равенства, есть полный дифференциал некоторой функции: или
- 4. Т.о. Если система замкнута, то и тогда и Если полный дифференциал некоторой функции, описывающей поведение системы
- 5. Функция состояния системы, определяемая только скоростью ее движения, называется кинетической энергией. Кинетическая энергия системы есть функция
- 6. Энергия измеряется в СИ в единицах произведения силы на расстояние, т.е. в ньютонах на метр: Кроме
- 7. отсюда Связь кинетической энергии с импульсом p. Т.к.
- 8. Связь кинетической энергии с работой. Если постоянная сила действует на тело, то оно будет двигаться в
- 9. отсюда Т.к. нам известно, что а тогда после замены получим выражение для работы: Окончательно получаем:
- 10. Следовательно, работа силы приложенной к телу на пути r численно равна изменению кинетической энергии этого тела:
- 11. Мощность есть работа, совершаемая в единицу времени. Мгновенная мощность или Средняя мощность Измеряется мощность в ваттах.
- 12. 2. Консервативные силы и системы Кроме контактных взаимодействий, наблюдаются взаимодействия между телами, удаленными друг от друга.
- 13. Силы, работа которых не зависит от пути, по которому двигалось тело, а зависит от начального и
- 14. Изменение направления движения на противоположное – вызывает изменение знака работы консервативных сил. Отсюда следует, что работа
- 15. Если циркуляция какого-либо вектора силы равна нулю, то эта сила консервативна. Консервативные силы: сила тяжести, электростатические
- 16. Рисунок 5.3 Работа по подъему тела массы m на высоту h, равна: С другой стороны
- 17. Из примера видно, что работа не зависит от формы пути, значит, силы консервативны, а поле этих
- 18. 3. Потенциальная энергия Если на систему материальных тел действуют консервативные силы, то можно ввести понятие потенциальной
- 19. Потенциальная энергия U (х, у, z) – функция состояния системы, зависящая только от координат всех тел
- 20. Потенциальная энергия при гравитационном взаимодействии Работа тела при падении Или Условились считать, что на поверхности земли
- 21. Потенциальная энергия упругой деформации (пружины) Найдём работу, совершаемую при деформации упругой пружины. Сила упругости Сила непостоянна,
- 22. Т.е. Примем: тогда Диаграмма потенциальной энергии пружины. Здесь – полная механическая энергия системы, К – кинетическая
- 23. 4. Закон сохранения механической энергии Закон сохранения сводит воедино результаты, полученные нами раньше. В сороковых годах
- 24. Первые уроки по физике ему давал Дж. Дальтон, под влиянием которого Джоуль начал свои эксперименты. Работы
- 25. Рассмотрим систему, состоящую из N-частиц. Силы взаимодействия между частицами - консервативные. Кроме внутренних сил на частицы
- 26. Для консервативной системы частиц можно найти полную энергию системы: Для механической энергии закон сохранения звучит так:
- 27. Для замкнутой системы, т.е. для системы на которую не действуют внешние силы, можно записать: т.е. полная
- 28. Если в замкнутой системе действуют неконсервативные силы, то полная механическая энергия системы не сохраняется – частично
- 29. 6. Применение законов сохранения 6.1. Абсолютно упругий центральный удар При абсолютно неупругом ударе закон сохранения механической
- 30. Удар частиц Ударом точечных частиц называется такое механическое взаимодействие при непосредственном контакте и за бесконечно малое
- 31. На рисунке изображены два шара m1 и m2. Скорости шаров (поэтому, хотя скорости и направлены в
- 32. Обозначим и – скорости шаров после их столкновения. В данном случае можно воспользоваться законом сохранения механической
- 33. Решив эту систему уравнений относительно и получим Таким образом, скорости шаров после абсолютно упругого удара не
- 34. Рассмотрим теперь абсолютно упругий удар шара о неподвижную массивную стенку. Стенку можно рассматривать как неподвижный шар
- 35. Таким образом, шар изменит скорость на противоположную. Т.к. , то получим
- 36. 6.2. Абсолютно неупругий удар Абсолютно неупругий удар – это столкновение двух тел, в результате которого тела
- 37. Если массы шаров m1 и m2, их скорости до удара то используя закон сохранения импульса, можно
- 38. Если шары двигались навстречу друг другу, то они вместе будут продолжать двигаться в ту сторону, в
- 39. Так как в процессе соударения шаров между ними действуют силы, зависящие не от самих деформаций, а
- 40. Отсюда, получаем Если ударяемое тело было первоначально неподвижно то
- 41. Когда (масса неподвижного тела очень большая), то и почти вся кинетическая энергия при ударе переходит в
- 43. Скачать презентацию