Проводники в электростатическом поле

Содержание

Слайд 2

Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике

В проводниках имеются электрически заряженные частицы

Напряженность и потенциал электростатического поля в проводнике В проводниках имеются электрически заряженные
– носители заряда (электроны в металлах, ионы в электролитах) способные перемещаться по всему объему проводника под действием внешнего электростатического поля.
Носителями заряда в металлах являются электроны проводимости. Они возникают при конденсации паров металла за счет обобществления валентных электронов.
При отсутствии электрического поля металлический проводник является электрически нейтральным – электростатическое поле создаваемое положительными и отрицательными зарядами внутри него компенсируется.

Слайд 3

При внесении металлического проводника во внешнее электростатическое поле, электроны проводимости перемещаются (перераспределяются):

При внесении металлического проводника во внешнее электростатическое поле, электроны проводимости перемещаются (перераспределяются):
положительные – по полю, отрицательные – против поля. до тех пор, пока всюду внутри проводника поле электронов проводимости и положительных ионов не скомпенсирует внешнее поле.
На одном конце проводника будет скапливаться избыток положительного заряда, на другом — избыток отрицательного. Эти заряды называются индуцированными.

Слайд 4


В установившимся состоянии в проводнике, помещенном в электростатическое поле мы имеем:
Появление у

В установившимся состоянии в проводнике, помещенном в электростатическое поле мы имеем: Появление
заряженной поверхности на металле заряда противоположного знака – электростатическая индукция. Этот процесс очень краток ~ 10–8 секунд.
Электростатическое экранирование – внутрь проводника поле не проникает.
Во всех точках внутри проводника Е = 0, а во всех точках на поверхности Е = En (Eτ = 0);
Весь объем проводника, находящегося в электростатическом поле эквипотенциален.
Диэлектрическая проницаемость
На поверхности проводника напряженность направлена по нормали к этой поверхности, иначе, под действием составляющей Eτ, касательной к поверхности, заряды перемещались бы по проводнику, а это противоречило бы их статическому распределению.

Слайд 5

Действительно, в любой точке внутри проводника, следовательно, φ = const.
Поверхность проводника тоже

Действительно, в любой точке внутри проводника, следовательно, φ = const. Поверхность проводника
эквипотенциальна:
(для любой линии на поверхности)
Потенциал поверхности равен потенциалу объема проводника.
В заряженном проводнике некомпенсированные заряды, располагаются только на поверхности (их расталкивают кулоновские силы).
Доказательство:
Согласно теореме Остроградского – Гаусса суммарный заряд q внутри объема проводника равен нулю, так как Е=0

Слайд 6

Определение напряженности электростатического поля вблизи проводника

Выделим на поверхности S проводника площадку dS

Определение напряженности электростатического поля вблизи проводника Выделим на поверхности S проводника площадку
и построим на ней цилиндр с образующими, перпендикулярными к площадке dS, высотой dl.

dS' = dS'' = dS
На поверхности проводника вектор напряженности поля и вектор электрического смещения перпендикулярны поверхности. Поэтому поток сквозь боковую поверхность цилиндра равен нулю.

Слайд 7

Поток вектора электрического смещения через dS'' тоже равен нулю, так как dS''

Поток вектора электрического смещения через dS'' тоже равен нулю, так как dS''
лежит внутри проводника, где и, следовательно .
Отсюда следует, что поток dФD сквозь замкнутую поверхность равен потоку через dS':
dФD = DndS
С другой стороны по теореме Остроградского-Гаусса: dФD = dq = σdS
где: σ – поверхностная плотность зарядов на dS. Из равенства правых частей следует, что Dn = σ тогда
(5.2.3)
Напряженность поля вблизи поверхности заряженного проводника прямо пропорцианальна поверхностной плотности зарядов.

Слайд 8

В состоянии равновесия внутри проводника заряды отсутствуют, и создание внутри него

В состоянии равновесия внутри проводника заряды отсутствуют, и создание внутри него полости
полости не повлияет на конфигурацию расположения зарядов и тем самым на электростатическое поле.
Если проводник с полостью заземлить, то потенциал во всех точках полости будет нулевым, т. е. полость полностью изолирована от влияния внешних электростатических полей.
На этом основана электростатическая защита — экранирование тел, например измерительных приборов, от влияния внешних электростатических полей. Вместо сплошного проводника для защиты может быть использована густая металлическая сетка.
Свойство зарядов располагаться на внешней поверхности проводника используется для устройства электростатических генераторов, предназначенных для накопления больших зарядов и достижения разности потенциалов в несколько миллионов вольт.

Слайд 9

Конденсаторы Электрическая емкость.

При сообщении проводнику заряда, на его поверхности появляется потенциал

Конденсаторы Электрическая емкость. При сообщении проводнику заряда, на его поверхности появляется потенциал
φ. Но если этот же заряд сообщить другому проводнику, то потенциал будет другой. Это зависит от геометрических параметров проводника. Но в любом случае, потенциал φ пропорционален заряду q.
q = C φ
Коэффициент пропорциональности называют электроемкостью – физическая величина, численно равна заряду, который необходимо сообщить проводнику для того, чтобы изменить его потенциал на единицу.

Слайд 10

Один фарад – это емкость такого проводника, потенциал которого изменяется на один

Один фарад – это емкость такого проводника, потенциал которого изменяется на один
вольт при сообщении ему заряда в один кулон.

Найдем емкость уединенного проводящего шара (сферы):

при

Имеем:

Тогда:

- емкость проводящего шара (сферы).

Слайд 11

Электроемкость уединенного проводника зависит от его геометрических размеров, формы и диэлектрических свойств

Электроемкость уединенного проводника зависит от его геометрических размеров, формы и диэлектрических свойств
окружающей среды и не зависит от величины заряда проводника.

Система проводников, емкость которой не зависит от расположения окружающих тел, называется конденсатором, а сами проводники – обкладками конденсатора.

Конденсаторы

Конденсатор служит для накопления заряда, он состоит из двух обкладок, разделенных диэлектриком. Конденсаторы разделяют на плоские, цилиндрические и сферические.

Слайд 12

Так как поле сосредоточено внутри конденсатора, то линии напряженности начинаются на одной

Так как поле сосредоточено внутри конденсатора, то линии напряженности начинаются на одной
обкладке и кончаются на другой, поэтому свободные заряды, возникающие на разных обкладках, являются равными по модулю разноименными зарядами.
Под емкостью конденсатора понимается физическая величина, равная отношению заряда q , накопленного в конденсаторе, к разности потенциалов между его обкладками:

Слайд 13

Плоский конденсатор

Плоский конденсатор состоит из двух параллельных пластин, площадью S каждая и

Плоский конденсатор Плоский конденсатор состоит из двух параллельных пластин, площадью S каждая
находящихся на расстоянии d.

d

S

+q

-q

При

Напряженность внутри конденсатора:

С другой стороны:

Тогда:

Либо:

Проинтегрируем левую и правую часть последнего выражения:

Слайд 14

Из предыдущего слайда (путем замены знаков) имеем:

Тогда:

- емкость плоского
конденсатора.

Сферический конденсатор

Сферический конденсатор

Из предыдущего слайда (путем замены знаков) имеем: Тогда: - емкость плоского конденсатора.
состоит из двух концентрических металлических сфер, радиусов R1 и R2 (R1>R2).

Сфера создает электростатическое поле только вне этой сферы. При R>R2 поля взаимно уничтожаются, а поле внутри создается только зарядом +q внутренней обкладки.

-q

+q

R1

R2

Слайд 15

Интегрируем:

Емкость сферического конденсатора

Интегрируем: Емкость сферического конденсатора

Слайд 16

Цилиндрический конденсатор

L

+q

-q

+q

-q

R1

R2

Вид с торца

R2-R1=d – толщина прослойки диэлектрика.

L>>d, R1< r

r –

Цилиндрический конденсатор L +q -q +q -q R1 R2 Вид с торца
текущий радиус

По т. Гауса-Остроградского:

Интегрируем:

Слайд 17

Емкость цилиндрического конденсатора.

Емкость цилиндрического конденсатора.

Слайд 19

Последовательное и параллельное соединение конденсаторов

Параллельное соединение:

Для получения большей емкости конденсаторы соединяют

Последовательное и параллельное соединение конденсаторов Параллельное соединение: Для получения большей емкости конденсаторы
параллельно.

С1

С2

С3

Все конденсаторы батареи заряжаются до одной и той же разности потенциалов Δϕ

Тогда:

Сокращая на Δϕ получаем:

Т.е.

Для нашей схемы:

Слайд 20

Последовательное соединение:

С2

С3

С1

Δϕ1

Δϕ2

Δϕ3

С другой стороны:

Сокращаем на заряд q:

В нашем случае:

Емкость такой батареи меньше

Последовательное соединение: С2 С3 С1 Δϕ1 Δϕ2 Δϕ3 С другой стороны: Сокращаем
наименьшей емкости из составляющих батарею конденсаторов.

Слайд 21

Энергия электрического поля

Сообщение проводнику электрического заряда связано с совершением работы по преодолению

Энергия электрического поля Сообщение проводнику электрического заряда связано с совершением работы по
кулоновских сил отталкивания . Эта работа идет на увеличение энергии заряженного проводника.

Полная работа, необходимая для увеличения потенциала проводника от 0 до ϕ, равна:

Следовательно, энергия уединенного проводника:

Слайд 22

Для заряженного конденсатора :

Учитывая, что конденсатор - это система из двух проводников,

Для заряженного конденсатора : Учитывая, что конденсатор - это система из двух
у которых q1=+q, q2=-q, тогда:

Вычислим энергию плоского конденсатора:

Объемная плотность энергии.

Имя файла: Проводники-в-электростатическом-поле.pptx
Количество просмотров: 30
Количество скачиваний: 0