Содержание
- 2. Слайд 4 Идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен захватывать пронизывающий его магнитный
- 3. Слайд 5
- 4. Слайд 6 Важнейшие из этих закономерностей, известные под названием правил Маттиаса (установлены Б. Т. Маттиасом, США,
- 5. Слайд 7 Вихри, проникнув в сверхпроводник, располагаются друг от друга на расстоянии порядка λ , образуя
- 6. Слайд 11
- 7. Слайд 12
- 9. Скачать презентацию
Слайд 2Слайд 4
Идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен захватывать
Слайд 4
Идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен захватывать
![Слайд 4 Идеальный проводник (т. е. проводник с исчезающе малым сопротивлением) должен](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-1.jpg)
пронизывающий его магнитный поток. Это различие иллюстрирует рис. 2 (а, б, в), на котором схематически изображено распределение поля вблизи односвязного металлического образца на трёх последовательных этапах опыта: а) образец находится в нормальном состоянии, внешнее поле свободно проникает в глубь металла; б) образец охлаждается ниже Тк, магнитное поле выталкивается из сверхпроводника (верхний рисунок), тогда как в случае идеального проводника распределение поля оставалось бы неизменным (нижний рисунок); в) внешнее поле выключается, при этом исчезает и намагниченность сверхпроводника. В случае идеального проводника поток магнитной индукции через образец сохранил бы свою величину, и картина поля была бы такой же, как у постоянного магнита.
Слайд 3Слайд 5
Слайд 5
![Слайд 5](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-2.jpg)
Слайд 4Слайд 6
Важнейшие из этих закономерностей, известные под названием правил Маттиаса (установлены Б.
Слайд 6
Важнейшие из этих закономерностей, известные под названием правил Маттиаса (установлены Б.
![Слайд 6 Важнейшие из этих закономерностей, известные под названием правил Маттиаса (установлены](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-3.jpg)
Т. Маттиасом, США, 1955), сводятся к следующему: наибольшая Тк наблюдается у сплавов с числом 2 валентных электронов на атом ~3, 5, 7, причём для каждого z предпочтительней свой тип кристаллической решётки. Кроме того, Тк растет с увеличением объёма и падает с ростом массы атома. С. 1-го рода являются все чистые сверхпроводящие металлы, за исключением V и Nb, и некоторые сплавы с низким содержанием одного компонента. Группа С. 2-го рода более многочисленна. Сюда относится большинство соединений с высокими Тк, таких как V3Ga, Nb3Sn, и сплавы с высоким содержанием легирующих примесей.
Слайд 5Слайд 7
Вихри, проникнув в сверхпроводник, располагаются друг от друга на расстоянии порядка
Слайд 7
Вихри, проникнув в сверхпроводник, располагаются друг от друга на расстоянии порядка
![Слайд 7 Вихри, проникнув в сверхпроводник, располагаются друг от друга на расстоянии](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-4.jpg)
λ , образуя в поперечном сечении правильную треугольную решётку, возникает так называемое смешанное состояние. При увеличении внешнего магнитного поля плотность вихрей становится настолько большой, что расстояние между ближайшими вихрями становится порядка ξ , вихри соприкасаются своими нормальными областями и происходит фазовый переход второго рода сверхпроводника в нормальное состояние.
Слайд 6Слайд 11
Слайд 11
![Слайд 11](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-5.jpg)
Слайд 7Слайд 12
Слайд 12
![Слайд 12](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1120277/slide-6.jpg)