Уравнения Максвелла для электромагнитного поля. Лекция 10

Содержание

Слайд 2

Понимать означает всегда только одно:
познавать взаимосвязи…
В. Гейзенберг

В физике… нет

Понимать означает всегда только одно: познавать взаимосвязи… В. Гейзенберг В физике… нет
места для путаных мыслей…
Действительно понимающие природу того или иного явления должны получать основные законы из соображений размерности.
Э. Ферми

А.С. Чуев - 2020

Слайд 3

А.С. Чуев - 2020

А.С. Чуев - 2020

Слайд 4

Аналогия – вращение воды в сливающейся ванне.

А.С. Чуев - 2020

Вихревое электрическое поле

Аналогия – вращение воды в сливающейся ванне. А.С. Чуев - 2020 Вихревое электрическое поле

Слайд 5

Для электростатического поля:

Согласно принципу суперпозиции:

А.С. Чуев - 2020

Для электростатического поля: Согласно принципу суперпозиции: А.С. Чуев - 2020

Слайд 6

Теорема Стокса

Вихревое электрическое поле возникает при изменении магнитного поля

Закон Фарадея

А.С. Чуев -

Теорема Стокса Вихревое электрическое поле возникает при изменении магнитного поля Закон Фарадея А.С. Чуев - 2020
2020

Слайд 7

Токи Фуко.

Переменный магнитный поток индуцирует ЭДС и ток в контуре.

Эти токи являются

Токи Фуко. Переменный магнитный поток индуцирует ЭДС и ток в контуре. Эти
результатом перемещения свободных электронов в пластинах.

Направление вихревых токов таково, что они создают магнитные поля, противодействующие изменениям, вызванным токами (правило Ленца).

Возникающие силы взаимодействия двух полей В и Н (J) тормозят движение пластины.

А.С. Чуев - 2020

Слайд 8

Силы, действующие на пластину, направлены в сторону, противоположную направлению ее движения.
В результате

Силы, действующие на пластину, направлены в сторону, противоположную направлению ее движения. В
колебательное движение пластины затухает.

А.С. Чуев - 2020

Слайд 9

А.С. Чуев - 2020

Вихревое электрическое поле в бетатроне из-за изменения магнитного поля

А.С. Чуев - 2020 Вихревое электрическое поле в бетатроне из-за изменения магнитного поля

Слайд 10

Ускорение частицы

Циркуляция вектора Е

Сила после подстановки Е

m

Увеличением В (тока в катушках) производим

Ускорение частицы Циркуляция вектора Е Сила после подстановки Е m Увеличением В
ускорение частиц на определенном радиусе R

А.С. Чуев - 2020

Слайд 11

ТОК СМЕЩЕНИЯ

А.С. Чуев - 2020

ТОК СМЕЩЕНИЯ А.С. Чуев - 2020

Слайд 12

А.С. Чуев - 2020

А.С. Чуев - 2020

Слайд 13

Для поверхности S1

Для поверхности S2

А.С. Чуев - 2020

Для поверхности S1 Для поверхности S2 А.С. Чуев - 2020

Слайд 14

Для поверхности S2 вводится ток смещения

Плотность тока смещения:

А.С. Чуев - 2020

Для поверхности S2 вводится ток смещения Плотность тока смещения: А.С. Чуев - 2020

Слайд 15

Рисунок из БКФ

А.С. Чуев - 2020

Рисунок из БКФ А.С. Чуев - 2020

Слайд 16

А.С. Чуев - 2020

А.С. Чуев - 2020

Слайд 17

Рисунки из БКФ

А.С. Чуев - 2020

Рисунки из БКФ А.С. Чуев - 2020

Слайд 18

Рисунки из БКФ

А.С. Чуев - 2020

Рисунки из БКФ А.С. Чуев - 2020

Слайд 19

Рисунки из БКФ

А.С. Чуев - 2020

Рисунки из БКФ А.С. Чуев - 2020

Слайд 20

Рисунки из БКФ

А.С. Чуев - 2020

Рисунки из БКФ А.С. Чуев - 2020

Слайд 21

Уравнения Максвелла для вакуума

Закон Гаусса
в электричестве

Закон Гаусса
в магнетизме

Закон Фарадея

Закон Ампера

Результирующий электрический поток

Уравнения Максвелла для вакуума Закон Гаусса в электричестве Закон Гаусса в магнетизме
через произвольную замкнутую поверхность равен величине суммарного заряда, заключенного внутри этой поверхности, деленной на ε0.

Результирующий магнитный поток через произвольную замкнутую поверхность равен нулю.

Циркуляция вектора напряженности электри-ческого поля вдоль замкнутого контура равна ско-рости изменения магнитного потока через произ-вольную поверхность, опирающуюся на этот контур.

Циркуляция вектора напряженности магнитного поля вдоль замкнутого контура равна сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

Есть мнение, что токи смещения не создают магнитного поля, возможно, это неверно.

А.С. Чуев - 2020

Слайд 22

Закон полного тока

А.С. Чуев - 2020

Закон полного тока А.С. Чуев - 2020

Слайд 23

Далее:

С учетом теоремы Гаусса:

Выводим уравнение непрерывности:

Это уравнение является следствием закона

Далее: С учетом теоремы Гаусса: Выводим уравнение непрерывности: Это уравнение является следствием
сохранения электрического заряда.

А.С. Чуев - 2020

Слайд 24

Система уравнений Максвелла
в интегральной форме

А.С. Чуев - 2020

4 уравнения

Система уравнений Максвелла в интегральной форме А.С. Чуев - 2020 4 уравнения

Слайд 25

Система уравнений Максвелла
в дифференциальной форме

А.С. Чуев - 2020

Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме А.С. Чуев - 2020

Слайд 26

Дифференциальные уравнения Максвелла в иной форме:

А.С. Чуев - 2020

Дифференциальные уравнения Максвелла в иной форме: А.С. Чуев - 2020

Слайд 27

В отсутствии токов проводимости

А.С. Чуев - 2020

В отсутствии токов проводимости А.С. Чуев - 2020

Слайд 28

Для замыкания уравнений Максвелла
используются уравнения материальной среды

А.С. Чуев - 2020

3 уравнения

Для замыкания уравнений Максвелла используются уравнения материальной среды А.С. Чуев - 2020 3 уравнения

Слайд 29

Далее факультативный материал

А.С. Чуев - 2020

Далее факультативный материал А.С. Чуев - 2020

Слайд 30

основной

А.С. Чуев - 2020

основной А.С. Чуев - 2020

Слайд 31

Подробности

А.С. Чуев - 2020

Подробности А.С. Чуев - 2020

Слайд 32

Добавления и примечания

Здесь Е внутр.

А.С. Чуев - 2020

Добавления и примечания Здесь Е внутр. А.С. Чуев - 2020

Слайд 33

Решение уравнений Максвелла

1 – точка наблюдения;

2 – точка расположения источника поля.

А.С. Чуев

Решение уравнений Максвелла 1 – точка наблюдения; 2 – точка расположения источника
- 2020

Слайд 34

Решение уравнений Максвелла

Уравнение Пуассона для вектора А:

А.С. Чуев - 2020

Решение уравнений Максвелла Уравнение Пуассона для вектора А: А.С. Чуев - 2020

Слайд 35

Определения скалярного и векторного потенциалов

1 – точка наблюдения;

2 – точка расположения

Определения скалярного и векторного потенциалов 1 – точка наблюдения; 2 – точка
источника поля.

А.С. Чуев - 2020

или

Слайд 36

Определение векторного потенциала через магнитный момент кругового тока

А.С. Чуев - 2020

Определение векторного потенциала через магнитный момент кругового тока А.С. Чуев - 2020

Слайд 37

Из Савельева

А.С. Чуев - 2020

Из Савельева А.С. Чуев - 2020

Слайд 38

Плотности зарядов и токов выступают как вторые производные скалярного и векторного потенциалов

Уравнение

Плотности зарядов и токов выступают как вторые производные скалярного и векторного потенциалов
Пуассона для скалярного потенциала

Уравнение Пуассона для векторного потенциала

А.С. Чуев - 2020

Слайд 39

Аналогии интегральных соотношений

А.С. Чуев - 2020

Аналогии интегральных соотношений А.С. Чуев - 2020

Слайд 40

Аналогии дифференциальных соотношений

А.С. Чуев - 2020

Аналогии дифференциальных соотношений А.С. Чуев - 2020

Слайд 41

Из системных представлений:

Уравнения Максвелла с использованием «материальных векторов»

А.С. Чуев - 2020

Из системных представлений: Уравнения Максвелла с использованием «материальных векторов» А.С. Чуев - 2020

Слайд 42

А.С. Чуев - 2020

А.С. Чуев - 2020

Слайд 43

А.С. Чуев - 2020

А.С. Чуев - 2020
Имя файла: Уравнения-Максвелла-для-электромагнитного-поля.-Лекция-10.pptx
Количество просмотров: 35
Количество скачиваний: 0