7_tehnicheskaya_mehanika._para_sil.moment_pary.teoremy.usloviya_ravnovesiya

Содержание

Слайд 2

Пара сил. Момент пары.

Теорию пар разработал французский ученый-механик Л. Пуансо (1777-1859гг)

Пара сил. Момент пары. Теорию пар разработал французский ученый-механик Л. Пуансо (1777-1859гг)

Слайд 3

Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в

Парой сил называется система двух равных по модулю, параллельных и направленных в
противоположные стороны сил.

Система сил, образующих пара, не находится в равновесии.
Плоскостью действия пары называется плоскость, проходящая через линии действия пары сил.
Плечом пары называется расстояние α между линиями действия сил пары.

Слайд 4

Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который

Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который
характеризуется величиной, называемой моментом пары.

Слайд 5

Момент пары определяется:

Модулем, равным произведению F*d

Положением в пространстве плоскости действия пары

Направлением поворота

Момент пары определяется: Модулем, равным произведению F*d Положением в пространстве плоскости действия
пары в этой плоскости

Слайд 6

 

Момент пары может быть приложен в любой точке (такой вектор называется свободным).

Две

Момент пары может быть приложен в любой точке (такой вектор называется свободным).
пары сил, имеющие одинаковые моменты, эквивалентны, т.е. оказывают на тело одинаковое механическое действие.

Слайд 7

Теорема 1 - о сложении пар:

 

Теорема 1 - о сложении пар:

Слайд 8

Свойства пары сил:

1. Пару, не изменяя оказываемого ею на твердое тело действия,

Свойства пары сил: 1. Пару, не изменяя оказываемого ею на твердое тело
можно переносить куда угодно в плоскости ее действия
2. У данной пары можно произвольно менять модули сил или длину плеча, сохраняя неизменным ее момент
3. Пару можно перенести из данной плоскости в любую другую плоскость, параллельную данной

Слайд 9

Теорема 2:

Силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно переносить в любую другую

Теорема 2: Силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно переносить в любую
точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится.
Действие силы при этом не изменится.

Слайд 10

Доказательство теоремы 2:

1) Пусть имеется сила F, приложенная в (.)А. Требуется перенести

Доказательство теоремы 2: 1) Пусть имеется сила F, приложенная в (.)А. Требуется
ее в (.)В.

2) В (.)В добавим уравновешенную систему сил F’=F’’=F

 

Слайд 11

Теорема 3:

Любая система сил, действующих на абсолютно твердое тело, при приведении к

Теорема 3: Любая система сил, действующих на абсолютно твердое тело, при приведении
произвольно выбранному центру заменяется одной силой, равной главному вектору системы сил и приложенной в центре приведения, и одной парой с моментом, равным главному моменту системы сил относительно центра

 

Слайд 12

Теорема Вариньона:

Вариньон (1654-1722гг) франц. Физик, математик, механик

Если данная система сил имеет равнодействующую,

Теорема Вариньона: Вариньон (1654-1722гг) франц. Физик, математик, механик Если данная система сил
то момент равнодействующей относительно любого центра равен сумме моментов сил системы относительно того же центра.

Слайд 13

Условия равновесия:

Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы

Условия равновесия: Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы
проекций всех сил на каждую из двух координатных осей и сумма их моментов относительно любого центра, лежащего в плоскости действия сил, были равны нулю:

1

 

 

 

Слайд 14

Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов

Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов
всех этих сил относительно каких-нибудь двух центров (А и В) и сумма их проекций на ось Ох, не перпендикулярную прямой АВ, были равны нулю:

2

Условия равновесия:

 

 

 

Слайд 15

Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов

Для равновесия произвольной плоской системы сил необходимо и достаточно, чтобы суммы моментов
всех этих сил относительно любых трех центров А,В и С, не лежащих на одной прямой, были равны нулю:

3

Условия равновесия:

 

 

 

(уравнения трех моментов)

Имя файла: 7_tehnicheskaya_mehanika._para_sil.moment_pary.teoremy.usloviya_ravnovesiya.pptx
Количество просмотров: 20
Количество скачиваний: 0