Сила Лоренца

Лоренц Хендрик Антон
Лоренц ввел в электродинамику представления о дискретности электрических зарядов и записал уравнения для электромагнитного поля, созданного отдельными заряженными частицами (уравнения Максвелла – Лоренца); ввел выражение для силы, действующей на движущийся заряд в электромагнитном поле; создал классическую теорию дисперсии света и объяснил расщепление спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана). Его работы по электродинамике движущихся сред послужили основой для создания специальной теории относительности.
(1853 – 1928 г.г.)
великий
нидерландский
физик – теоретик,
создатель
классической
электронной
теории

Сила Лоренца -
это сила, с которой магнитное поле действует на заряженные частицы
Модуль силы Лоренца прямо пропорционален:
- индукции магнитного поля В (в Тл);
- модулю заряда движущейся частицы |q0| (в Кл);
- скорости частицы υ (в м/с)
где угол α – это угол между вектором магнитной индукции и направлением вектора скорости частицы

Направление силы Лоренца
Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки: левую руку надо расположить так, чтобы линии магнитной индукции входили в ладонь, четыре вытянутых пальца были направлены по направлению движения положительно заряженной частицы (или против отрицательной), тогда отогнутый на 90˚ большой палец покажет направление действия силы Лоренца.

Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле
Частица влетает в магнитное поле ll линиям
магнитной индукции => α = 0˚ => sin α = 0
Если сила, действующая на частицу, = 0, то частица, влетающая в магнитное поле, будет двигаться
равномерно и прямолинейно вдоль линий
магнитной индукции
=>
Fл = 0

Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле
Если вектор В ┴ вектору скорости υ, то α = 90˚ => sin α = 1 =>
В этом случае сила Лоренца максимальна, значит, частица будет двигаться
с центростремительным ускорением по окружности

Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле
Вектор скорости нужно разложить на две составляющие: υ║ и υ ┴, т.е. представить сложное движение частицы в виде двух простых:
равномерного прямолинейного движения вдоль линий индукции и движения по окружности перпендикулярно линиям индукции – частица движется по спирали.
1
R = m υ | q B