ТЕПЛОВЫЕ ПРОЦЕССЫ

Дифференциальное уравнение теплопроводности
Тогда полное приращение тепла за промежуток времени dτ в объеме будет:
- оператор Лапласа
Дифф.уравнение теплопроводности в
неподвижной среде
Уравнение теплопроводности

Теплопроводность плоской стенки
при установившемся тепловом потоке
Длина и ширина стенки безгранично велики по сравнению с толщиной, следовательно:
x = δ t = tст2 tст2 = С1 δ+ tст1
(изменение температуры по толщине стенки)
Подставляем в уравнение Фурье:
или:

Теплопроводность плоской многослойной стенки
или:
Уравнение теплопроводности многослойной стенки

Теплопроводность цилиндрической стенки
Уравнение теплопроводности для цилиндрической однослойной стенки
Уравнение теплопроводности для многослойной цилиндрической стенки

Тепловое излучение
QA+QR+QD=Q
A+R+D=1
A=1 R=D=0 – абсолютно черное тело R=1 A=D=0 – абсолютно белое тело
D=1 A=R=0 – абсолютно прозрачное тело
(диатермическое)
степень черноты
Лучеиспускательная способность тела:

Лучистый теплообмен между телами
Взаимное излучение двух твердых тел:
При излучении в замкнутом пространстве
При излучении двух, параллельно расположенных тел

Конвекция
Закон охлаждения Ньютона:
Уравнение Фурье-Кирхгофа:
Критерий Прандтля:
Критерий Грасгофа:
Критерий Нуссельта:
Критерий Рейнольдса: