Ускоренные электроны и жесткое рентгеновское излучение в солнечных вспышках

Содержание

Слайд 2

Цель работы

Получение точных аналитических решений задачи о нетепловых электронах в модели толстой

Цель работы Получение точных аналитических решений задачи о нетепловых электронах в модели
мишени с обратным током
Расчет спектра и поляризации жесткого рентгеновского излучения
Сравнение полученного решения с решением для классической модели толстой мишени

Слайд 3

Задачи

Получить функцию распределения ускоренных электронов
Рассчитать спектр и поляризацию жесткого рентгеновского излучения
Оценить роль

Задачи Получить функцию распределения ускоренных электронов Рассчитать спектр и поляризацию жесткого рентгеновского
обратного тока, сравнив полученное решение с классическим, не учитывающим этот эффект

Слайд 4

Для решения поставленных задач в работе применяется аналитический подход
Численные расчеты в минимальном

Для решения поставленных задач в работе применяется аналитический подход Численные расчеты в
объеме применялись для расчета поляризации и спектров излучения
Для упрощения расчетов сделан ряд предположений

Методы

Слайд 5

Общая постановка задачи

Общая постановка задачи

Слайд 6

Главные предположения

Внешнее магнитное поле однородное
Процесс инжекции стационарный, распределение электронов в мишени установившееся
Не

Главные предположения Внешнее магнитное поле однородное Процесс инжекции стационарный, распределение электронов в
рассматриваются тепловые и гидродинамические явления, связанные с нагревом электронным пучком
Распределения концентрации и температуры в мишени однородные
Обратный ток создается тепловыми электронами холодной плазмы

Слайд 7

Поведение функции распределения электронов в мишени
будем описывать кинетическим уравнением с интегралом
столкновений Ландау:

Введем

Поведение функции распределения электронов в мишени будем описывать кинетическим уравнением с интегралом
безразмерные переменные:

Слайд 8

В новых безразмерных переменных уравнение
принимает вид:

В новых безразмерных переменных уравнение принимает вид:

Слайд 9

Зависимость величины безразмерного
поля обратного тока от безразмерной
глубины проникания в мишень

Зависимость величины безразмерного поля обратного тока от безразмерной глубины проникания в мишень

Слайд 10

Угловое распределение быстрых частиц,
летящих назад, при различных значениях
безразмерной энергии на границе

Угловое распределение быстрых частиц, летящих назад, при различных значениях безразмерной энергии на границе

Слайд 11

Угловое распределение быстрых частиц,
летящих назад, на различных глубинах при безразмерной энергии

Угловое распределение быстрых частиц, летящих назад, на различных глубинах при безразмерной энергии z = 27
z = 27

Слайд 12

Спектр жесткого рентгеновского излучения вблизи границы при различных значениях угла ψ в

Спектр жесткого рентгеновского излучения вблизи границы при различных значениях угла ψ в логарифмических координатах
логарифмических координатах

Слайд 13

Поляризация жесткого рентгеновского излучения
вблизи границы при различных значениях угла ψ

Поляризация жесткого рентгеновского излучения вблизи границы при различных значениях угла ψ

Слайд 14

Энергетические спектры ускоренных электронов
Мощность нагрева энергичными электронами
плазмы в мишени

Энергетические спектры ускоренных электронов Мощность нагрева энергичными электронами плазмы в мишени

Слайд 15

Выводы

Потери энергии в электрическом поле обратного тока преобладают над потерями энергии на

Выводы Потери энергии в электрическом поле обратного тока преобладают над потерями энергии
кулоновские столкновения
Функция распределения ускоренных электронов с глубиной становится изотропной, а с ростом энергии частиц анизотропия возрастает
Учет обратного тока существенно понижает поляризацию жесткого рентгеновского излучения в сравнении с чисто столкновительной моделью
Излучение в рассмотренной модели практически изотропно
Имя файла: Ускоренные-электроны-и-жесткое-рентгеновское-излучение-в-солнечных-вспышках.pptx
Количество просмотров: 115
Количество скачиваний: 0