Слайд 26. Микроволновая химия-1
Возникла на стыке физики и химии. Рассматривает химические превращения под
![6. Микроволновая химия-1 Возникла на стыке физики и химии. Рассматривает химические превращения](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-1.jpg)
воздействием СВЧ-излучения.
СВЧ излучение способно в десятки и сотни раз увеличивать скорость химических реакций, проводить быстрый объемный нагрев жидких и твердых сред.
В 2011 г. решением Правительства РФ утверждена технологическая платформа «СВЧ-ТЕХНОЛОГИИ».
Слайд 3Задачи технологической платформы «СВЧ-технологии»
Определение перспективных направлений развития СВЧ технологий и продуктов, обеспечивающих
![Задачи технологической платформы «СВЧ-технологии» Определение перспективных направлений развития СВЧ технологий и продуктов,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-2.jpg)
существенное улучшение качественных характеристик СВЧ продукции и мировое лидерство российской продукции и технологий;
Разработка приборов и оборудования для СВЧ технологий в соответствии с требованиями потребителей.
Слайд 4Микроволновое излучение
Электромагнитные колебания с частотой примерно от 300 МГц до 300 ГГц;
![Микроволновое излучение Электромагнитные колебания с частотой примерно от 300 МГц до 300](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-3.jpg)
λ от нескольких метров до нескольких миллиметров (между ИК и радиоволнами)
Слайд 5Микроволновое излучение
Не является ионизирующим. Следовательно, не может привести к ионизации атома, поскольку
![Микроволновое излучение Не является ионизирующим. Следовательно, не может привести к ионизации атома,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-4.jpg)
энергия кванта микроволнового излучения составляет ~ 1⋅10–4 – 0,1 кДж/моль.
В 1946 году было открыто тепловое воздействие микроволн на пищевые продукты, а в 1950 – был получен первый патент на изобретение бытовой микроволновой печи.
Слайд 6Микроволновое излучение
Для использования электромагнитного излучения в промышленной и быту были регламентированы, в
![Микроволновое излучение Для использования электромагнитного излучения в промышленной и быту были регламентированы,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-5.jpg)
частности, следующие частоты: 2450, 2375 и 915 МГц. В быту микроволновые печи работают на частоте 2450 МГц (длина волны 12,25 см).
Микроволновое излучение нашло широкое применение физике, химии и химической технологии, медицине и в других областях науки и техники.
Слайд 76.2. Взаимодействие микроволнового излучения с веществом
Микроволновое (МВ) излучение может взаимодействовать с
![6.2. Взаимодействие микроволнового излучения с веществом Микроволновое (МВ) излучение может взаимодействовать с](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-6.jpg)
газами, жидкостями и твердыми веществами. Для химической практики наиболее интересно взаимодействие МВ-излучения с жидкими и твердыми веществами. При взаимодействии (МВ) излучения с твердыми веществами может происходить его отражение, поглощение или прохождение через объем образца без поглощения.
Слайд 8Три группы материалов
По характеру взаимодействия с МВ-излучением все твердые материалы разделяют на
![Три группы материалов По характеру взаимодействия с МВ-излучением все твердые материалы разделяют](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-7.jpg)
три группы:
1. Металлы, гладкая поверхность которых полностью отражает микроволны; при этом нагревания металла не наблюдается, так как практически отсутствуют потери энергии МВ-излучения в его объем – волноводы служат для передачи СВЧ.
Слайд 9Три группы материалов
2. Диэлектрики без потерь, которые пропускают микроволновое излучение через
![Три группы материалов 2. Диэлектрики без потерь, которые пропускают микроволновое излучение через](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-8.jpg)
свой объем почти без изменений (например, фарфор, различные стекла, полиэтилен, полистирол, тефлон и т.д.)
3. Диэлектрики с потерями, прохождение МВ-излучения через объем которых сопровождается нагреванием образца.
Слайд 10Типы поляризации вещества
При наложении внешнего поля на неполярную молекулу возникают силы, противоположно
![Типы поляризации вещества При наложении внешнего поля на неполярную молекулу возникают силы,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-9.jpg)
направленные для ядра и электронов. Возникает наведенный дипольный момент, что приводит к деформации. Искажение электронного облака атомов является электронной (оптической) поляризацией.
Слайд 11Типы поляризации вещества
Ионная поляризация возникает в ионных молекулах. Электростатические силы ионной решетки
![Типы поляризации вещества Ионная поляризация возникает в ионных молекулах. Электростатические силы ионной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-10.jpg)
не дают отдельным ионам свободно двигаться. Однако, катионы под действием электрического поля отклоняются в направлении поля, а анионы – в противоположном
Слайд 12Электронная и ионная поляризации
На традиционно используемых частотах радиодиапазона смещение частиц при электронной
![Электронная и ионная поляризации На традиционно используемых частотах радиодиапазона смещение частиц при](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-11.jpg)
и ионной поляризации происходит практически без инерционно, поэтому выделения тепла в диэлектрике не происходит.
Слайд 13Дипольная поляризация
При введении полярной молекулы в электрическое поле происходит ее переориентация. Диполи
![Дипольная поляризация При введении полярной молекулы в электрическое поле происходит ее переориентация.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-12.jpg)
поворачиваются в направлении поля. Дипольная поляризация дает основной вклад в высокочастотный нагрев
Слайд 14Дипольная поляризация
В случае дипольной поляризации перемещение частиц осуществляется с трением, на преодоление
![Дипольная поляризация В случае дипольной поляризации перемещение частиц осуществляется с трением, на](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-13.jpg)
которого расходуется энергия, которая и вызывает нагрев диэлектрика .
При наложении внешнего поля дипольные молекулы изменяют свою ориентацию в соответствии с направлением поля. При этом вначале следует ориентация диполей, затем поле изменяет свою направленность и происходит разупорядочивание и переориентация дипольных молекул.
Слайд 15Дипольная поляризация
На частоте, например, 2450 МГц ориентация и последующее разупорядочение диполей и
![Дипольная поляризация На частоте, например, 2450 МГц ориентация и последующее разупорядочение диполей](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-14.jpg)
их переориентация происходят несколько миллиардов раз за одну секунду. В микроволновом поле диполи уже не успевают следовать за изменением поля и возникает поглощение микроволновой энергии. В результате вещество быстро нагревается. Трансформация СВЧ-энергии поля в тепловую происходит за счет выделения теплоты поляризации «связанных зарядов» в диэлектрике.
Слайд 16Основные электромагнитные характеристики вещества
Электрическая проводимость
κ – удельная электропроводность (ЭП), [См/м];
![Основные электромагнитные характеристики вещества Электрическая проводимость κ – удельная электропроводность (ЭП), [См/м];](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-15.jpg)
1 сименс=1/Ом
R – сопротивление, [Ом]; R = ρ (L/S)
ρ – удельное сопротивление, [Ом∙м]
κ* = κ′+iκ″– комплексная ЭП; κ*= i ωεоε*, i=
κ′–активная, κ″–реактивная составляющие ЭП
F–частота, Гц; ω=2πF – круговая частота, рад/с
κ∞ – предельная высокочастотная (ВЧ) ЭП
Слайд 17Основные электромагнитные характеристики вещества
Диэлектрическая проницаемость
ε–относительная диэлектрическая проницаемость (ДП);
εо = 8,854·10–12 Ф/м
![Основные электромагнитные характеристики вещества Диэлектрическая проницаемость ε–относительная диэлектрическая проницаемость (ДП); εо =](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-16.jpg)
– абсолютная ДП вакуума,
ε* = ε′– i ε″ – комплексная ДП;
ε′ – активная, ε″ – реактивная составляющие ДП (коэффициент диэлектрических потерь)
tgδ = ε″/ε′ – тангенс потерь, εs – статическая,
ε∞ – оптическая ДП, τ – время дипольной диэлектрической релаксации
Слайд 18Диэлектрическая проницаемость
Относительная диэлектрическая проницаемость (ДП) вещества показывает во сколько раз сила взаимодействия
![Диэлектрическая проницаемость Относительная диэлектрическая проницаемость (ДП) вещества показывает во сколько раз сила](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-17.jpg)
между двумя зарядами в этом веществе меньше, чем в вакууме. Численно ДП ε равна отношению электрической ёмкости конденсатора, заполненного этим веществом С к ёмкости конденсатора в вакууме Со:
ε = С/Со.
Абсолютная ДП вещества εа равна εа = ε·εо .
εо– абсолютная ДП вакуума (εо = 8,854·10–12 Ф/м).
Слайд 19Диэлектрическая проницаемость
ДП газов близка к 1 (ε воздуха = 1,0006); твердых веществ
![Диэлектрическая проницаемость ДП газов близка к 1 (ε воздуха = 1,0006); твердых](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-18.jpg)
5 – 10 (NaCl – 6, стекла 5 – 20 в зависимости от состава), сегнетоэлектрики – BaTiO3 ε >1000).
Неполярные растворители: ε~n2 (2 – 4).
Полярные растворители: ацетон – 20,
метанол – 32, вода – 80, формамид – 110,
N-метилформамид – 190.
Слайд 20Дипольная релаксация
Поляризация диэлектрика в переменном электрическом поле зависит от частоты.
Частотная зависимость электромагнитных
![Дипольная релаксация Поляризация диэлектрика в переменном электрическом поле зависит от частоты. Частотная](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-19.jpg)
свойств любого вещества обычно описывается в терминах комплексной диэлектрической проницаемости (ДП)
ε* = ε′ – jε″.
ε′ – активная, ε″ – реактивная составляющие комплексной ДП
Слайд 21Дипольная релаксация
При низких частотах электромагнитного поля ДП полярного растворителя сохраняет свое постоянное
![Дипольная релаксация При низких частотах электромагнитного поля ДП полярного растворителя сохраняет свое](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-20.jpg)
значение εs, которое называется статической ДП.
При повышении частоты дипольные молекулы растворителя не успевают следовать за изменением внешнего поля.
Слайд 22Дипольная релаксация
Активная составляющая ДП полярного диэлектрика ε′ уменьшается, достигая в пределе величины
![Дипольная релаксация Активная составляющая ДП полярного диэлектрика ε′ уменьшается, достигая в пределе](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-21.jpg)
ε∞, которая называется оптической ДП, а реактивная составляющая (коэффициент диэлектрических потерь) ε′′ с ростом частоты проходит через максимум.
Слайд 23Дипольная релаксация
Для воды при комнатной температуре εs = 80; ε∞=5,0. Для спиртов
![Дипольная релаксация Для воды при комнатной температуре εs = 80; ε∞=5,0. Для](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-22.jpg)
εs меньше εs(Н2О);
ε∞(спиртов)=2,0.
Коэффициент диэлектрических потерь ε′′ достигает максимального значения при условии ωτ =1 (ω = 2 πF).
Вода: τ=8,3*10–12 с. ω=1/τ=1,20*1011,
Частота F=1,20*1011/6,28=19,1 ГГц.
Слайд 24Теория дисперсии ДП Дебая
Зависимость ДП от частоты полярных диэлектриков описал П. Дебай:
,
в
![Теория дисперсии ДП Дебая Зависимость ДП от частоты полярных диэлектриков описал П.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-23.jpg)
уравнениях Дебая ω – круговая частота
(ω = 2 πF), τ – время дипольной релаксации (время, в течении которого поляризация в веществе после выключения поля уменьшается в е раз; е=2,71828 ).
Слайд 25Диэлектрические потери
Максимум коэффициента диэлектрических потерь ε′′ имеет место при условии ωτ =
![Диэлектрические потери Максимум коэффициента диэлектрических потерь ε′′ имеет место при условии ωτ](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-24.jpg)
1, т.е. когда круговая частота равна обратному времени дипольной диэлектрической релаксации. Тангенс диэлектрических потерь tgδ представляет собой отношение токов проводимости IR к токам смещения Ic:
tgδ=IR/Ic=κ/ωεεо= ε′′/ε′
Слайд 26Тангенс диэлектрических потерь
tgδ = ε′′/ε′. Вода: τ=8,3*10–12 с.
ε′′(max) на частоте
![Тангенс диэлектрических потерь tgδ = ε′′/ε′. Вода: τ=8,3*10–12 с. ε′′(max) на частоте](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-25.jpg)
19,1 ГГц; tgδ – 75 ГГц
Слайд 27Тангенс диэлектрических потерь
tgδ = ε′′/ε′. Этанол: τ=160*10–12 с.
ε′′(max) на частоте
![Тангенс диэлектрических потерь tgδ = ε′′/ε′. Этанол: τ=160*10–12 с. ε′′(max) на частоте](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-26.jpg)
1,0 ГГц; tgδ – 3,5 ГГц
Слайд 28Тангенс диэлектрических потерь
При переходе от этанола (τ=160 пс) к метанолу (τ=50 пс),
![Тангенс диэлектрических потерь При переходе от этанола (τ=160 пс) к метанолу (τ=50](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-27.jpg)
к воде (τ=8,3 пс) и к ацетону (τ=3,2 пс) происходит уменьшение времени релаксации и происходит смещение максимума tgδ в сторону более высоких частот:
Слайд 29Тангенс диэлектрических потерь
Зависимость частоты F, при которой tgδ достигает максимума(max) от скорости
![Тангенс диэлектрических потерь Зависимость частоты F, при которой tgδ достигает максимума(max) от](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-28.jpg)
диэлектрической релаксации 1/τ
F(max)=6,28*1012/τ. Отсюда находим Fτ=6,28
Слайд 30ε′′ Тангенс диэлектрических потерь
Зависимость ε′′ и tgδ от частоты:
ε′′ достигает максимального
![ε′′ Тангенс диэлектрических потерь Зависимость ε′′ и tgδ от частоты: ε′′ достигает](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-29.jpg)
значения при условии ωτ=1 или Fτ =1/2π.
tgδ достигает максимального значения при условии Fτ =2π.
Слайд 31Круговая диаграмма дипольной диэлектрической релаксации
Описываемая уравнениями Дебая дисперсия может быть также представлена
![Круговая диаграмма дипольной диэлектрической релаксации Описываемая уравнениями Дебая дисперсия может быть также](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-30.jpg)
в виде круговых диаграмм (диаграмм Коула-Коула). Объединяя выражения Дебая получаем уравнение окружности:
Слайд 32
Диаграмма Коула представляет собой полуокружность с радиусом (εs-ε∞)/2 и с центром на
![Диаграмма Коула представляет собой полуокружность с радиусом (εs-ε∞)/2 и с центром на](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-31.jpg)
оси абсцисс на расстоянии (εs+ε∞)/2. При ω → 0 диаграмма пересекает ось абсцисс при значении ДП, равном εs. Если ω→∞, кривая отсекает на оси абсцисс значение ε∞. Повышение частоты приводит к перемещению точки на круговой диаграмме против часовой стрелки.
Слайд 33Статическая ДП
Диэлектрическая проницаемость вещества εs зависит от его природы, температуры, а в
![Статическая ДП Диэлектрическая проницаемость вещества εs зависит от его природы, температуры, а](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-32.jpg)
растворах также от природы растворителя и концентрации.
Аномально высокое значение ДП воды и некоторых других протонных полярных жидкостей, связано с их строением, в частности, с поляризацией системы водородных связей
Слайд 34Время дипольной релаксации
Если ДП полярного растворителя можно условно назвать структурной его характеристикой,
![Время дипольной релаксации Если ДП полярного растворителя можно условно назвать структурной его](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-33.jpg)
то время дипольной релаксации является кинетической характеристикой. Время дипольной диэлектрической релаксации τ характеризует ориентационную подвижность молекул растворителя (чем меньше τ, тем более подвижны его молекулы).
Слайд 35Расчет по уравнениям Дебая
Используя уравнения Дебая рассчитаем активную и реактивную составляющие
![Расчет по уравнениям Дебая Используя уравнения Дебая рассчитаем активную и реактивную составляющие](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-34.jpg)
комплексной ДП воды и метанола и сравним значения тангенса потерь растворителей на промышленной частоте 2450 МГц. Тангенс потерь есть отношение токов проводимости к токам смещения (tgδ= ε″/ε′).
Вода: εs=78,3; τ = 8,3·10-12 с
Метанол: εs=32,6; τ = 50,2·10-12 с
Слайд 36Расчет по уравнениям Дебая; F=2450 МГц (λ=12,2 см)
Вода. εs=78,3; τ = 8,3·10-12
![Расчет по уравнениям Дебая; F=2450 МГц (λ=12,2 см) Вода. εs=78,3; τ =](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/861099/slide-35.jpg)
с
ω=6,28·2450·106=1,54·1010 .
ωτ=1,54·1010 ·8,3·10-12 =0,128. (ωτ)2=0,0164.
ε′=5 + (78,3 – 5 )/(1+ 0,0164)=5+72,1=77,1. ε″ = 72,1·ωτ=9,23.
tgδ= ε″/ε′=9,23:77,1= 0,12.