Слайд 2Термодинамика излучения
Излучение находится в центре внимания физики.
Квантовая теория излучения представляет излучение как
![Термодинамика излучения Излучение находится в центре внимания физики. Квантовая теория излучения представляет](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-1.jpg)
поток фотонов – элементарных частиц.
Свойства фотонов
1 . Скорость фотонов равна скорости света.
2. Энергия фотона Е = hν.
h =6.626⋅10-34 Дж⋅с – постоянная Планка,
ν - частота излучения.
Слайд 3Термодинамика излучения
Одним из видов излучения является излучение нагретых тел.
«Нагретое тело» имеет любую
![Термодинамика излучения Одним из видов излучения является излучение нагретых тел. «Нагретое тело»](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-2.jpg)
температуру, кроме 0 К.
Электромагнитное излучение, находящееся в равновесии с окружающими телами, называется тепловым, или равновесным.
Слайд 4Термодинамика излучения
Так как это излучение не выходит наружу, оно называется излучением абсолютно
![Термодинамика излучения Так как это излучение не выходит наружу, оно называется излучением](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-3.jpg)
черного тела.
Равновесное излучение в полости можно рассматривать как термодинамическую систему, обладающую
температурой (температура стенок), объемом (объем полости)
давлением
Излучение можно рассматривать как фотонный газ.
Слайд 8Термодинамика излучения
Прозрачность атмосферы
![Термодинамика излучения Прозрачность атмосферы](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-7.jpg)
Слайд 9Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-8.jpg)
Слайд 10Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-9.jpg)
Слайд 11Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-10.jpg)
Слайд 12Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-11.jpg)
Слайд 13Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-12.jpg)
Слайд 14Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-13.jpg)
Слайд 15Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-14.jpg)
Слайд 16Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-15.jpg)
Слайд 17Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-16.jpg)
Слайд 18Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-17.jpg)
Слайд 19Взаимодействие излучения с веществом
![Взаимодействие излучения с веществом](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-18.jpg)
Слайд 20Закон Стефана-Больцмана
Фотон поглощается стенкой.
Он передает стенке импульс, равный E/c, где E
![Закон Стефана-Больцмана Фотон поглощается стенкой. Он передает стенке импульс, равный E/c, где](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-19.jpg)
– энергия фотона.
По принципу детального равновесия стенка должна испустить такой же фотон в том же направлении.
При этом она получит импульс отдачи также равный E/c.
Суммарный импульс, получаемый стенкой в результате взаимодействия с фотонным газом равен 2 E/c.
Слайд 27Начала молекулярно-кинетической теории
Экспериментальный материал термодинамику обобщает и систематизирует молекулярно-кинетическая теория.
Теория поддерживает
![Начала молекулярно-кинетической теории Экспериментальный материал термодинамику обобщает и систематизирует молекулярно-кинетическая теория. Теория](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-26.jpg)
атомистическое мировоззрение,
Теория связывает воедино механику и термодинамику
Теория рассматривает обширный класс явлений, который невозможно ни объяснить, ни описать другими способами
Слайд 28Начала молекулярно-кинетической теории
![Начала молекулярно-кинетической теории](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-27.jpg)
Слайд 29Начала молекулярно-кинетической теории
Молекулярно-кинетическая теория опирается на законы механики – в первую очередь
![Начала молекулярно-кинетической теории Молекулярно-кинетическая теория опирается на законы механики – в первую](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-28.jpg)
на законы сохранения энергии и импульса.
В основе ее математического аппарата лежит теория вероятностей.
Слайд 30Элементы теории вероятностей
Событиями будем называть явления, которые в результате некоторого опыта могут
![Элементы теории вероятностей Событиями будем называть явления, которые в результате некоторого опыта](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-29.jpg)
произойти или не произойти.
Если в данном опыте событие обязательно происходит, его называют достоверным, если оно не может произойти, его называют невозможным.
Слайд 31Элементы теории вероятностей
Вероятностью события это отношение опытов, в котором это событие произошло
![Элементы теории вероятностей Вероятностью события это отношение опытов, в котором это событие](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-30.jpg)
к общему количеству опытов.
Подбросим вращающуюся монетку.
Равновозможных случая два или выпадение «орла» или «решки», и событие выпадения «орла» одно из равновозможных. Соответственно вероятность выпадения «орла» равна 1/2.
Таким образом вероятность выпадения «орла» дважды подряд, равна ¼, а вероятность выпадения хотя бы одного «орла» при двух бросаниях будет равна 3/4.
Слайд 32Элементы теории вероятностей
Пусть в коробке находится 35 красных, 40 зелёных и 25
![Элементы теории вероятностей Пусть в коробке находится 35 красных, 40 зелёных и](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-31.jpg)
белых шаров, всего их 100
Вероятность вынуть красный шар равна 35/100,
белый шар 1/4,
зелёный 4/10.
Лишь при достаточно большом числе испытаний получаемые результаты будут стремиться к указанным выше.
Слайд 34Элементы теории вероятностей
Случайной величиной называется величина, которая в результате опыта может принять
![Элементы теории вероятностей Случайной величиной называется величина, которая в результате опыта может](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-33.jpg)
то или иное значение, причем неизвестно, какое именно.
Случайные величины бывают дискретными. Примером может служить число попаданий в мишень неподготовленным стрелком при десяти выстрелах.
Примером непрерывной случайной величины может служить расстояние от центра мишени при выстрелах.
Слайд 35Элементы теории вероятностей
Тот факт, что в результате опыта случайная величина приняла некоторое
![Элементы теории вероятностей Тот факт, что в результате опыта случайная величина приняла](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-34.jpg)
значение есть событие, которое может характеризоваться вероятностью P.
Это – вероятность возможных значений дискретной случайной величины (для краткости говоря «вероятность величины X).
Сумма вероятностей всех значений дискретной случайной величины равна 1.
Слайд 36Элементы теории вероятностей
Законом распределения (или просто – распределением) случайной величины называется соотношение,
![Элементы теории вероятностей Законом распределения (или просто – распределением) случайной величины называется](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-35.jpg)
устанавливающее связь между значениями случайной величины и соответствующими им вероятностями.
Законом распределения дискретной случай величины называется таблица, в которой перечислены значения случайной величины и соответствующие им вероятности.
Слайд 37Элементы теории вероятностей
Тот факт, что в результате проведения опытов непрерывная случайная величина
![Элементы теории вероятностей Тот факт, что в результате проведения опытов непрерывная случайная](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-36.jpg)
приняла значения, лежащие в интервале [x, x+dx] есть событие, характеризуемое элементом вероятности dW. Это – вероятность того, что возможные значения случайной величины окажутся в этом интервале.
Слайд 39Средние значения случайной величины
Вычисление средних по большому числу молекул значений различных величин:
![Средние значения случайной величины Вычисление средних по большому числу молекул значений различных](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-38.jpg)
скорости, энергии и т.д. является одной из задач молекулярно-кинетической теории.
Эта задача решается методами теории вероятностей.
Средние значения мы будем обозначать скобками - .
Слайд 40Средние значения случайной величины
![Средние значения случайной величины](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-39.jpg)
Слайд 41Средние значения случайной величины
![Средние значения случайной величины](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-40.jpg)
Слайд 42Средние значения случайной величины
![Средние значения случайной величины](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-41.jpg)
Слайд 43Средние значения случайной величины
![Средние значения случайной величины](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-42.jpg)
Слайд 44Идеальный газ с молекулярно-кинетической точки зрения
С точки зрения молекулярной теории идеальный газ
![Идеальный газ с молекулярно-кинетической точки зрения С точки зрения молекулярной теории идеальный](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-43.jpg)
– это теоретическая модель газа, в которой пренебрегается взаимодействием между молекулами (за исключением взаимодействий в краткие моменты столкновений).
В воздухе, например, среднее расстояние между молекулами примерно в 103 больше их размера, поэтому очевидно, что при рассмотрении многих явлений взаимодействием молекул можно пренебречь.
Слайд 45Идеальный газ с молекулярно-кинетической точки зрения
Молекулы идеального газа находятся в основном в
![Идеальный газ с молекулярно-кинетической точки зрения Молекулы идеального газа находятся в основном](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-44.jpg)
состоянии равномерного и прямолинейного движения.
Все направления движения в отсутствие внешнего поля равновероятны.
Движение имеет хаотический характер, так как после каждого столкновения скорости и направления движения существенным образом меняются.
Слайд 46Направления движения молекул
Выберем некоторое направление, характеризуемое углами θ и ϕ сферической системы
![Направления движения молекул Выберем некоторое направление, характеризуемое углами θ и ϕ сферической](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-45.jpg)
координат
Нас интересует доля молекул, движущихся именно в этом направлении
Можно говорить только о вероятности иметь направление в малых интервалах углов от θ до θ + dθ и от υ до υ + dυ. Эти углы задают в пространстве 4 направления
Слайд 47Направления движения молекул
На единичной сфере задаваемые этими направлениями линии задают вершины криволинейного
![Направления движения молекул На единичной сфере задаваемые этими направлениями линии задают вершины](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-46.jpg)
четырехугольника малой площади
dS = sinθ dθ dϕ = dΩ,
где dΩ – элемент так называемого телесного угла.
Слайд 53Давление идеального газа
Давление в сосуде с газом создается ударами молекул о его
![Давление идеального газа Давление в сосуде с газом создается ударами молекул о](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-52.jpg)
стенку.
Будем считать удары абсолютно упругими.
Сначала рассмотрим удар одной молекулы.
Ось, перпендикулярную стенке, обозначим за х.
Слайд 54Давление идеального газа
При соударении стенка со стороны молекулы испытывает зависящую от времени
![Давление идеального газа При соударении стенка со стороны молекулы испытывает зависящую от](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-53.jpg)
силу в направлении оси х,
Fх(t),
которая изменяется от нуля до некоторой максимальной величины в момент наиболее сильного контакта со стенкой и спадает опять до нуля после столкновения
Слайд 60Температура
Вопрос о связи температуры средней энергии молекул газа мы обсуждали в лекции
![Температура Вопрос о связи температуры средней энергии молекул газа мы обсуждали в](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1172406/slide-59.jpg)
12.
«Если два тела с разной температурой привести в контакт, то рано или поздно их температуры станут равными.
Ровно то же самое произойдет со средней двух систем хаотически движущихся частиц, если так или иначе позволить им обмениваться энергией: средние энергии будут выравниваться.
Это наблюдение позволило высказать гипотезу о том, что температура пропорциональна средней кинетической энергии молекул.»