Интерференция света

Содержание

Слайд 2

Интерференция

При соблюдении некоторых условий наблюдается отклонение от закона независимости световых пучков. Действие,

Интерференция При соблюдении некоторых условий наблюдается отклонение от закона независимости световых пучков.
производимое несколькими световыми лучами отличается от суммы воздействий всех лучей. Такое явление называется интерференцией
При интерференции происходит увеличение средней интенсивности света в одних областях и уменьшение в других

Слайд 3

Интерференция света (от лат. inter – взаимно, между собой и ferio

Интерференция света (от лат. inter – взаимно, между собой и ferio –
– ударяю, поражаю) – пространственное перераспределение энергии света при наложении двух или нескольких световых волн. Интерференция волн – одно из основных свойств волн любой природы (упругих, электромагнитных, в т.ч. световых и др.). Такие характерные волновые явления, как излучение, распространение и дифракция, тоже связаны с интерференцией. Интерференцией света объясняются окраска тонких масляных пленок на поверхности воды, металлический отлив в окраске крыльев насекомых и птиц, появление цветов побежалости на поверхности металлов, фиолеотовый цвет просветленных линз оптических приборов и пр. Некоторые явления интерференции света исследовались еще И. Ньютоном в XVII в., но не могли быть им объяснены с точки зрения его корпускулярной теории. Правильное объяснение интерференции света как типично волнового явления было дано в начале XIX в. Т. Юнгом и О. Френелем.

Слайд 4

Когерентность и монохроматичность

Необходимыми условиями возникновения интерференции являются монохроматичность и когерентность световых потоков
Монохроматичность

Когерентность и монохроматичность Необходимыми условиями возникновения интерференции являются монохроматичность и когерентность световых
световых волн означает неизменность во времени их длин (частот колебаний)
Любой световой поток можно представить как суперпозицию монохроматичных волн

Слайд 5

Когерентность и монохроматичность

Интерферировать между собой могут только монохроматические составляющие нескольких световых потоков.

Когерентность и монохроматичность Интерферировать между собой могут только монохроматические составляющие нескольких световых
При этом суммарная интерференционная картина является наложением всех монохроматических интерференционных картин

Слайд 6

Когерентность и монохроматичность

Строго монохроматическое излучение получить невозможно
При излучении света одной длины волны

Когерентность и монохроматичность Строго монохроматическое излучение получить невозможно При излучении света одной
источником, происходит случайное изменение фазы колебаний, это приводит к случайным быстрым изменениям интерференционной картины. Инерционный фоточувствительный прибор при этом не успевает регистрировать её

Слайд 7


Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается

Некогерентность естественных источников света обусловлена тем, что излучение тела слагается из волн,
из волн, хаотически испускаемых многими атомами.
Фазы каждого цуга волны, испускаемого отдельным атомом никак не связаны друг с другом.
Атомы излучают хаотически.

Слайд 8


Периодическая последовательность горбов и впадин волны и образующиеся в процессе акта

Периодическая последовательность горбов и впадин волны и образующиеся в процессе акта излучения
излучения одного атома, называется цугом волн или волновым цугом.

Процесс излучения одного цуга атома длится

Длина цуга

В одном цуге укладывается примерно

длин волн.

Слайд 9

Когерентность и монохроматичность
Стабильную интерференционную картину можно получить используя когерентные источники
Когерентность источников излучения

Когерентность и монохроматичность Стабильную интерференционную картину можно получить используя когерентные источники Когерентность
означает, что колебательные процессы протекают в них согласованно во времени

Слайд 10

Когерентность и монохроматичность

Необходимым условием интерференции волн является их когерентность, т.е.

Когерентность и монохроматичность Необходимым условием интерференции волн является их когерентность, т.е. согласованное
согласованное протекание во времени и пространстве нескольких колебательных или волновых процессов.
Этому условию удовлетворяют монохроматические волны – волны одной определенной и строго постоянной частоты.

Слайд 11

Волну можно приближенно считать монохроматической только в течение времени

(7.4.1)

где

– время когерентности

За

Волну можно приближенно считать монохроматической только в течение времени (7.4.1) где –
промежуток времени

разность фаз колебаний

изменится на π.

Время когерентности – время, по истечению которого разность фаз волны в некоторой, но одной и той же точке пространства, изменяется на π.

Слайд 12


Когерентность колебаний которые совершаются в одной и той же точке

Когерентность колебаний которые совершаются в одной и той же точке пространства, определяемая
пространства, определяемая степенью монохроматичности волн, называется временнóй когерентностью.

Слайд 13

Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют наблюдать интерференцию, называются

Два источника, размеры и взаимное расположение которых позволяют наблюдать интерференцию, называются пространственно-когерентными.
пространственно-когерентными.
Радиусом когерентности (или длиной пространственной когерентности) называется максимальное, поперечное направлению распространения волны расстояние, на котором возможно проявление интерференции.

Пространственная когерентность

ρк – радиус пространственной когерентности;
λ – длина волны;
θ – угловой размер источника.

Слайд 14

Условия пространственной когерентности двух волн
1) постоянная во времени разность фаз:
ω1t +φ01

Условия пространственной когерентности двух волн 1) постоянная во времени разность фаз: ω1t
– ω2 t – φ02 = const,
откуда следует
(ω1 – ω2)t + φ01 – φ02 = const.
Это справедливо лишь при
ω1 = ω2
Таким образом, условие постоянства во времени разности фаз эквивалентно условиям одинаковости для когерентных лучей циклических частот в вакууме.
2) соизмеримость амплитуд интерферирующих волн,
3) одинаковое состояние поляризации,
4) лучи, пройдя разные пути, встречаются в некоторой точке пространства.

Слайд 15

Пусть в точку А одновременно поступает монохроматическое плоскополяризованное излучение от двух источников

Пусть в точку А одновременно поступает монохроматическое плоскополяризованное излучение от двух источников
света S1 и S2. Если векторы напряженности электрических полей этих волн Е1 и E2 имеют в точке А одинаковое направление, то в этой точке А суммарная напряженность поля E = E1+E2.

Энергия в единице объема, подсчитанная по суммарной напряженности Е:

оказывается больше суммы энергий, подсчитанных по напряженностям E1 и E2.

Слайд 16

Рассмотрим простейший случай интерференции монохроматических световых волн от двух одинаковых источников, которые

Рассмотрим простейший случай интерференции монохроматических световых волн от двух одинаковых источников, которые
стали излучать одновременно, поэтому фазы векторов Е1 и Е2 зависят только от расстояний х1 и х2

т.к.

Слайд 17

В точках, где аргумент косинуса равен нечетному числу π/2, соsω(x2-x1)/2c = 0,

В точках, где аргумент косинуса равен нечетному числу π/2, соsω(x2-x1)/2c = 0,
суммарная напряженность электрического поля Е в любой момент времени равна нулю, и световые волны взаимно «гасятся».

Подставляя ω = 2π/Т = 2πс/λ, можно найти расположение тех точек, в которых происходит взаимное «гашение» двух монохроматических световых волн (с одинаковой амплитудой E0):

В точках, отстоящих от источников света S1 и S2 на расстояниях, удовлетворяющих условию, света не будет.

Слайд 18

Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции и дифракции.

Волновые свойства света наиболее отчетливо обнаруживают себя в интерференции и дифракции. Пусть

Пусть две волны одинаковой частоты, накладываясь друг на друга, возбуждают в некоторой точке пространства колебания одинакового направления:

Слайд 19

- амплитуда результирующего колебания

- амплитуда результирующего колебания

Слайд 20


Если разность фаз колебаний возбужденных волнами в некоторой точке пространства остается

Если разность фаз колебаний возбужденных волнами в некоторой точке пространства остается постоянной
постоянной во времени, то такие волны называются когерентными.

В случае некогерентных волн разность фаз

непрерывно изменяется.

Слайд 21

В случае когерентных волн

(7.2.2)

Последнее слагаемое в этом выражении

-интерференционный член.

В случае когерентных волн (7.2.2) Последнее слагаемое в этом выражении -интерференционный член.

,

; в минимуме


, интенсивность

где

; в максимуме

Интенсивность световой волны J пропорциональна квадрату амплитуды А. Тогда суммарная интенсивность:

Слайд 22


Для некогерентных источников интенсивность результирующей волны всюду одинакова и, равна сумме

Для некогерентных источников интенсивность результирующей волны всюду одинакова и, равна сумме интенсивностей,
интенсивностей, создаваемых каждой из волн в отдельности:

Слайд 23

Рисунок 7.3

Первая волна

Разность фаз двух когерентных волн -

Оптическая разность хода

Рисунок 7.3 Первая волна Разность фаз двух когерентных волн - Оптическая разность
-

L – оптическая длина пути; s – геометрическая длина
пути; n – показатель преломления среды.

вторая

Рассмотрим интерференцию двух когерентных волн:

Слайд 24

Условие максимума и минимума интерференции:
Если оптическая разность хода равна целому числу

Условие максимума и минимума интерференции: Если оптическая разность хода равна целому числу
длин волн (четному числу полуволн )

(7.2.3)
- условие интерференционного максимума.

Если оптическая разность хода равна полу-целому числу длин волн (нечетному числу полуволн)

(7.2.4)

- условие интерференционного минимума.

Слайд 25

Расстояние между двумя соседними
максимумами (или минимумами) равно

Максимумы интенсивности будут

Расстояние между двумя соседними максимумами (или минимумами) равно Максимумы интенсивности будут наблюдаться
наблюдаться в координатах:

(m = 0, 1, 2, …),

а минимумы – в координатах:

- ширина интерференционной полосы.

Измерив

, зная l и d, можно вычислить длину волны λ. Именно так вычисляют длины волн разных цветов в спектроскопии.

Слайд 26

Световые волны одинаковой длины волны, которые приходят в данную точку с постоянной

Световые волны одинаковой длины волны, которые приходят в данную точку с постоянной
(не изменяющейся со временем) разностью фаз, называются когерентными. Когерентные волны дают неизменную со временем интерференционную картину (распределение интенсивности света в пространстве или на экране.

Область пространства, в которой амплитуда результирующей волны усиливается, называется областью конструктивной интерференции, а в которой ослабляется – деструктивной.

Слайд 27

Интерференционные полосы равного наклона

Интерференция в тонких пленках

Оптическая
разность хода
с учетом потери

Интерференционные полосы равного наклона Интерференция в тонких пленках Оптическая разность хода с учетом потери полуволны:

полуволны:

Слайд 28

- max интерференции

- min интерференции

- max интерференции - min интерференции

Слайд 29

3. Линии равной толщины

Условия: толщина пленки плавно изменяется (h ≠ const),

3. Линии равной толщины Условия: толщина пленки плавно изменяется (h ≠ const),
представляя собой клин. Пучок параллельный.

Система полос равной толщины

- максимум (светлая полоса)

- минимум (темная полоса)

Слайд 30

Виды интерференционных картин на тонких пленках

Условия: h = const, пучок лучей широкий

Виды интерференционных картин на тонких пленках Условия: h = const, пучок лучей
и параллельный

1. Цвета тонких пленок
– интерференция при освещении пленки широким пучком

Слайд 31

Интерференция от клина.
Полосы равной толщины

В белом свете интерференционные полосы, при

Интерференция от клина. Полосы равной толщины В белом свете интерференционные полосы, при
отражении от тонких пленок - окрашены. Поэтому такое явление называют цвета тонких пленок. Его легко наблюдать на мыльных пузырях, на тонких пленках масла или бензина, плавающих на поверхности воды, на пленках окислов, возникающих на поверхности металлов при закалке, и т.п.

Слайд 32

Опыты с мыльной пленкой

Опыты с мыльной пленкой

Слайд 33

Изменение картины интерференции по мере уменьшения толщины мыльной пленки

Изменение картины интерференции по мере уменьшения толщины мыльной пленки

Слайд 34

Каждая из интерференционных полос возникает в результате отражении от участков клина

Каждая из интерференционных полос возникает в результате отражении от участков клина с
с одинаковой толщиной, поэтому их называют полосами равной толщины.

Рис. 7.15

Полосы равной толщины

Слайд 35

Кольца Ньютона

Кольцевые полосы равной толщины, наблюдаемые в воздушном зазоре между

соприкасающимися выпуклой сферической

Кольца Ньютона Кольцевые полосы равной толщины, наблюдаемые в воздушном зазоре между соприкасающимися
поверхностью линзы малой кривизны и плоской поверхностью стекла, называют кольцами Ньютона.

Слайд 37

Кольца Ньютона

- Радиус m-го темного кольца

Радиус m-го
светлого кольца

Кольца Ньютона - Радиус m-го темного кольца Радиус m-го светлого кольца

Слайд 38

Кольца Ньютона

, т.к. b2 → 0

Кольца Ньютона , т.к. b2 → 0

Слайд 39

Условие максимума (светлые кольца) ∆ = m λ, где m – целое

Условие максимума (светлые кольца) ∆ = m λ, где m – целое
число.

- радиус m-го светлого кольца в отраженном свете
(и темного – в прошедшем)

Условие минимума (темные кольца) ∆ = (m + ½) λ.

- радиус m-го темного кольца в отраженном свете
(и светлого – в прошедшем)

Кольца Ньютона в зеленом и красном свете

Пример применения – проверка качества шлифовки линз.

Слайд 40

Использование интерференции

Явление интерференции нашло широкое практическое применение
Создание просветлённых покрытий
Измерение малых расстояний и

Использование интерференции Явление интерференции нашло широкое практическое применение Создание просветлённых покрытий Измерение
перемещений
Контроль поверхности
Измерение показателя преломления
Голография

Слайд 41

Применение интерференции света

1. Тот факт, что расположение интерференционных полос зависит от

Применение интерференции света 1. Тот факт, что расположение интерференционных полос зависит от
длины волны и разности хода лучей, позволяет по виду интерференционной картины (или их смещению) проводить точные измерения расстояний при известной длине волны или, наоборот, определять спектр интерферирующих волн (интерференционная спектроскопия).

Слайд 42

2. По интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородности среды (в т.ч.

2. По интерференционной картине можно выявлять и измерять неоднородности среды (в т.ч.
фазовые), в которой распространяются волны, или отклонения формы поверхности от заданной.

Слайд 43

Интерферометры

Интерферометр Майкельсона

P1 – светоотделитель (полупрозрачная пластинка)
S1′- референтная плоскость (плоскость сравнения)

Интерферометры Интерферометр Майкельсона P1 – светоотделитель (полупрозрачная пластинка) S1′- референтная плоскость (плоскость
совпадает с изображением зеркала S1 в полупрозрачном слое.
Если зеркало S2 совпадает с референтной плоскостью, то ∆ = 2(L1 – L2) = 0

Слайд 44

Просветление оптики и получение высокопрозрачных покрытий и селективных оптических фильтров.

Просветление оптики и получение высокопрозрачных покрытий и селективных оптических фильтров.

Слайд 45

m i n отражения

m a x пропускания !

m i n отражения m a x пропускания !

Слайд 46

m a x пропускания света в рабочий объем

Просветление линз и солнечных

m a x пропускания света в рабочий объем Просветление линз и солнечных батарей Min интерференции
батарей

Min интерференции

Слайд 47

Голография

Записанные на голограмме световые волны при их восстановлении создают полную иллюзию существования

Голография Записанные на голограмме световые волны при их восстановлении создают полную иллюзию
объекта, неотличимого от оригинала. В пределах телесного угла, охватываемого голограммой, изображение объекта можно осматривать с разных направлений, то есть оно является трехмерным. Эти свойства голографии используются в лекционных демонстрациях, при создании объемных копий произведений искусства, голографических портретов (изобразительная голография).

Голография – это способ, который позволяет регистрировать (записывать) волновой фронт, отраженный от предмета, а затем восстанавливать его таким образом, что у наблюдателя возникает полное ощущение, будто он действительно видит реальный предмет. Подобный эффект обусловлен тем, что голографическое изображение получается трехмерным в той же мере, как и реальный предмет.

Слайд 48

Принципы голографии впервые были изложены английским ученым Денишом Габором в 1948 году.

Принципы голографии впервые были изложены английским ученым Денишом Габором в 1948 году.
В то время важность этого открытия еще не была вполне очевидной, и лишь очень немногие исследователи, работавшие в 50-е годы в данной области, страдали от отсутствия подходящего источника света, который обладал бы весьма важным свойством – когерентностью. За это изобретение он получил в 1971 году Нобелевскую премию по физике.

В 1960 году был изготовлен первый лазер. Этот прибор создает свет достаточной когерентности, и американские ученые Иммет Лейт и Юрис Упатниекс смогли использовать его для получения первых голограмм, создававших изображения предметов во всех трех измерениях. Исследования продолжались в последующие годы, и с тех пор на тему голографии были опубликованы сотни научных статей и издано много книг

Слайд 53

Две фотографии одной голограммы, сделанные с разных ракурсов

Голограмма на батарее мобильного

Две фотографии одной голограммы, сделанные с разных ракурсов Голограмма на батарее мобильного
телефона. Наносится в качестве знака защиты от подделок.

Слайд 54

Плоский характер изображения при обычной фотографии обусловлен тем, что на фотопластинке фиксируется

Плоский характер изображения при обычной фотографии обусловлен тем, что на фотопластинке фиксируется
только относительная интенсивность световых волн, отраженных от различных точек предмета, без учета фазовых соотношений между этими волнами, которые обусловлены различным расстоянием точек предмета от фотопластинки.

Двухлучевая голография. Расширенной линзой пучок света делится на 2 части: одна часть (опорный пучок) падает на зеркало и отражается к фотопластинке. Вторая часть (предметный пучок) падает на предмет, отражается от него и падает на фотопластинку. Опорный и предметный пучки интерферируют и эта картина фиксируется фотопластинкой. В пластинке запечатлена полная структура волны, отраженной от предмета с сохранениями как фазовых состояний, так и относительной интенсивности.
Для восстановления изображения проявленную фотопластинку помещают в то самое положение, в котором она находилась при фотографировании и освещают опорным пучком (предметный пучок перекрывают). Опорный пучок, дифрагирует на голограмме и создается волна, имеющая точно такую же структуру, как волна, отражавшаясяпредметом

Слайд 55

Глаз, который смотрит сквозь голограмму видит объемное изображение предмета (позитивное), как бы

Глаз, который смотрит сквозь голограмму видит объемное изображение предмета (позитивное), как бы
висящим в пространстве на месте, где располагался предмет при съемке голограммы.
Наряду с мнимым возникает еще одна волна, образующая действительное изображение предмета. Оно псевдоскопическое, т.е. имеет рельеф, обратный рельефу предмета – выпуклые места заменены вогнутыми и наоборот. Мнимое изображение может быть сфотографировано обычным путем, если на месте глаза расположить фотоаппарат.