Конспект лекций по электротехнике

Содержание

Слайд 2

Преобразование электрических цепей

Преобразование электрических цепей

Слайд 3

Последовательное соединение сопротивлений

Второй закон Кирхгофа для этой схемы имеет вид U

Последовательное соединение сопротивлений Второй закон Кирхгофа для этой схемы имеет вид U
= UR1 + UR2 + UR3 . Поделим почленно это уравнение на ток I. U/I = UR1 /I + UR2 /I + UR33 /I, получим R = R1+ R2+ R3

Слайд 5

Последовательное соединение сопротивлений

Таким образом,
при последовательном соединении сопротивлений эквивалентное сопротивление

Последовательное соединение сопротивлений Таким образом, при последовательном соединении сопротивлений эквивалентное сопротивление равно
равно сумме последовательно соединенных сопротивлений R, а эквивалентное сопротивление всегда получается больше наибольшего.

Слайд 6

Параллельное соединение сопротивлений

Параллельное соединение сопротивлений

Слайд 7

Параллельное соединение сопротивлений

Первый закон Кирхгофа для этой схемы выглядит так:
По закону Ома:

Параллельное соединение сопротивлений Первый закон Кирхгофа для этой схемы выглядит так: По
I = U/Rэ ,
I1 = U/R1, I2 = U/R2 , I3 = U/R3.
Тогда: U/RЭ = U/R1+U/R2+U/R3 и
1/RЭ = 1/R1+1/R2+1/R3 ,
GЭ = G1+G2+G3.

I = I1+ I2 + I3 .

Слайд 8

Параллельное соединение сопротивлений

Таким образом, при параллельном соединении сопротивлений эквивалентная проводимость равна сумме

Параллельное соединение сопротивлений Таким образом, при параллельном соединении сопротивлений эквивалентная проводимость равна
проводимостей, а выражение для эквивалентного сопротивления имеет вид:
RЭ = .
Эквивалентное сопротивление всегда получается меньше наименьшего.

Слайд 9

Смешанное соединение сопротивлений

Иногда нельзя определить параллельно или последовательно соединены сопротивления. Например, как

Смешанное соединение сопротивлений Иногда нельзя определить параллельно или последовательно соединены сопротивления. Например,
показано на нижеприведенной схеме.

Слайд 10

Смешанное соединение сопротивлений

Смешанное соединение сопротивлений

Слайд 11

Смешанное соединение сопротивлений
В этом случае заменим треугольник abc звездой abc с

Смешанное соединение сопротивлений В этом случае заменим треугольник abc звездой abc с
соблюдением условия эквивалентности - так чтобы параметры (токи ветвей и межузловые напряжения) схемы вне преобразуемой цепи остались без изменения.

Слайд 12

Замена треугольника эквивалентной зездой

Замена треугольника эквивалентной зездой

Слайд 13

Замена треугольника эквивалентной звездой

c

O

a

b

Ra

Rb

Rc


a

b

c

Rab

Rbc

Rca

Ic

Ia

Замена треугольника эквивалентной звездой c O a b Ra Rb Rc ≡

Слайд 14

Замена треугольника эквивалентной звездой

Ia=0 Rb+Rc=Rbc⋅(Rab+Rca)/(Rab+Rbc+Rca) (1)
Ib=0 Ra+Rc=Rca⋅(Rab+Rbc)/(Rca+Rab+Rbc) (2)
Ic=0 Ra+Rb=Rab⋅(Rbc+Rca)/(Rab+Rbc+Rca) (3)
Решая систему относительно

Замена треугольника эквивалентной звездой Ia=0 Rb+Rc=Rbc⋅(Rab+Rca)/(Rab+Rbc+Rca) (1) Ib=0 Ra+Rc=Rca⋅(Rab+Rbc)/(Rca+Rab+Rbc) (2) Ic=0 Ra+Rb=Rab⋅(Rbc+Rca)/(Rab+Rbc+Rca)
Ra, Rb, Rc . Находим их выражения

Слайд 15

Замена треугольника эквивалентной звездой

Ra=Rab⋅Rca/(Rab+Rbc+Rca) (4)
Rb=Rbc⋅Rab/(Rca+Rab+Rbc) (5)
Rc=Rca⋅Rbc/(Rab+Rbc+Rca) (6)
Для замены звезды треугольником надо решить

Замена треугольника эквивалентной звездой Ra=Rab⋅Rca/(Rab+Rbc+Rca) (4) Rb=Rbc⋅Rab/(Rca+Rab+Rbc) (5) Rc=Rca⋅Rbc/(Rab+Rbc+Rca) (6) Для замены
систему уравнений 4,5,6 относительно Rab, Rbc и Rсa:

Слайд 16

Замена звезды эквивалентным треугольником

Rab=Ra+Rb+RaRb/Rc (7)
Rdc=Rb+Rc+RbRc/Ra (8)
Rca =Ra+Rc+RaRc/Ra (9)

Замена звезды эквивалентным треугольником Rab=Ra+Rb+RaRb/Rc (7) Rdc=Rb+Rc+RbRc/Ra (8) Rca =Ra+Rc+RaRc/Ra (9)

Слайд 17

Преобразование активных элементов

Преобразование активных элементов

Слайд 18

Замена реального источника ЭДС реальным источником тока

Источник ЭДС можно получить из источника

Замена реального источника ЭДС реальным источником тока Источник ЭДС можно получить из
тока, если последовательно с источником ЭДС (E = J*RBH) включить сопротивление, равное внутреннему сопротивлению источника тока. Соответственно значение тока источника тока определяют по формуле J = E/RВН.

Слайд 19

Замена реального источника ЭДС реальным источником тока


Замена реального источника ЭДС реальным источником тока ≡

Слайд 20

Теорема об эквивалентном источнике ЭДС

Теорема Гельмгольца – Те Ве Нена. - Активный

Теорема об эквивалентном источнике ЭДС Теорема Гельмгольца – Те Ве Нена. -
двухполюсник по отношению к рассматриваемой цепи можно заменить эквивалентным источником напряжения, ЭДС которого равна напряжению холостого хода на зажимах этой ветви, а внутренне сопротивление равно входному сопротивлению двухполюсника.

Слайд 21

Теорема об эквивалентном источнике ЭДС


Теорема об эквивалентном источнике ЭДС ≡

Слайд 22

Теорема об эквивалентном источнике ЭДС

Eэк=(E1⋅G1 - E2⋅G2)/(G1+G2)=Uxx,
где G - проводимость, G=1/R
Rэкв

Теорема об эквивалентном источнике ЭДС Eэк=(E1⋅G1 - E2⋅G2)/(G1+G2)=Uxx, где G - проводимость,
= R1R2/(R1+R2)= Rвх12
Iэк = I3 = Eэк/(Rэкв + R3)

Слайд 23

Теорема об эквивалентном источнике тока

Теорема Нортона.
Активный двухполюсник по отношению к рассматриваемой

Теорема об эквивалентном источнике тока Теорема Нортона. Активный двухполюсник по отношению к
ветви можно заменить эквивалентным источником тока, ток которого равен току в этой ветви, замкнутой накоротко, а внутренняя проводимость источника – входной проводимости источника.

Слайд 24

Теорема об эквивалентном источнике тока

I = IkGвх/(Gвх + Gн)

Теорема об эквивалентном источнике тока I = IkGвх/(Gвх + Gн)

Слайд 25

Режимы работы реального источника ЭДС

Режимы работы реального источника ЭДС

Слайд 26

Режим холостого хода

Режим холостого хода

Слайд 27

1. Режим холостого хода

Ключ S разомкнут,
Напряжение холостого хода на выходе источника равно

1. Режим холостого хода Ключ S разомкнут, Напряжение холостого хода на выходе
его ЭДС (UХХ = E),
ток холостого хода равен нулю
(IХХ = 0),
сопротивление нагрузки равно бесконечности (RН = ∞),
коэффициент полезного действия (К.П.Д.) при идеальном источнике ЭДС в этом режиме стремится к единице (η = 1).

Слайд 28

2. Режим короткого замыкания

Rн=0, Uн=0, Iк.з=E/Rвн,

η=0

2. Режим короткого замыкания Rн=0, Uн=0, Iк.з=E/Rвн, η=0

Слайд 29

3. Номинальный режим

режим, на который рассчитывается источник, (ключ S замкнут). В этом

3. Номинальный режим режим, на который рассчитывается источник, (ключ S замкнут). В
режиме источник Е работает эффективно с точки зрения надёжности и экономичности.

< 1.

η

Слайд 30

3. Номинальный режим

3. Номинальный режим

Слайд 31

4. Согласованный режим

- это режим, при котором в нагрузку отдаётся максимальная мощность.
Мощность

4. Согласованный режим - это режим, при котором в нагрузку отдаётся максимальная
источника: PИ=E⋅I.
Мощность нагрузки: PН=UНАГР⋅IНАГР=I2нагр⋅ Rн.
IНАГР = , тогда
PН = ( )2 RН

Слайд 32

4. Согласованный режим

4. Согласованный режим

Слайд 33

4. Согласованный режим

Вопрос: «При какой величине RН мощность в нагрузке будет иметь

4. Согласованный режим Вопрос: «При какой величине RН мощность в нагрузке будет
максимальное значение?», т.е. нужно определить экстремум функции. Для этого возьмем
частную производную = 0

Слайд 34

4. Согласованный режим

К.П.Д: η = Pн/Pи =
=[E2⋅Rн/(Rвн+Rн)2]·[(Rвн+Rн)/E2] =
=Rн/(Rн+Rвн) = 1/(1+Rвн/Rн)

4. Согласованный режим К.П.Д: η = Pн/Pи = =[E2⋅Rн/(Rвн+Rн)2]·[(Rвн+Rн)/E2] = =Rн/(Rн+Rвн) = 1/(1+Rвн/Rн) = 0,5.
= 0,5.

Слайд 35

4. Согласованный режим

Таким образом в согласованном режиме:
Rн = Rвн;
Pнагр =

4. Согласованный режим Таким образом в согласованном режиме: Rн = Rвн; Pнагр
Pmax = Pист/2;
Uн = E/2;
Iн = Iк.з/2;
η = 0.5

Слайд 36

Зависимость мощностей источника, приемника и потерь от тока.

Зависимость мощностей источника, приемника и потерь от тока.

Слайд 37

Внешняя характеристика реального источника Э.Д.С.

Внешняя характеристика реального источника Э.Д.С.
Имя файла: Конспект-лекций-по-электротехнике.pptx
Количество просмотров: 35
Количество скачиваний: 0