Содержание
- 2. В классическом методе расчета отдельно рассчитывают принужденные и свободные составляющие токов и напряжений, а общее решение
- 3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОСТОЯННЫХ ИНТЕГРИРОВАНИЯ В КЛАССИЧЕСКОМ МЕТОДЕ Для любой схемы с помощью уравнений Кирхгофа и законов коммутации
- 4. Если характеристическое уравнение цепи представляет собой уравнение первой степени, то iсв = Aept. Постоянную интегрирования А
- 5. Запишем уравнения (19) и (20) для момента коммутации t = 0+ с учетом, того, что при
- 6. Для цепи, имеющей характеристическое уравнение третьей степени, свободный ток (24) Найдем первую и вторую производные от
- 7. Система уравнений (27) представляет собой систему трех линейных алгебраических уравнений с тремя неизвестными: А1, А2 и
- 8. Производные токов и напряжений найдем из выражений напряжения на индуктивности и тока через емкость. откуда Определение
- 9. ПЕРЕХОДНЫЙ ПРОЦЕСС В RL–ЦЕПИ ПРИ ВКЛЮЧЕНИИ ЭДС Рассмотрим электрическую цепь, изображенную на рис. 12. Так как
- 10. Характеристическое уравнение имеет вид r + pL = 0, и соответственно корень характеристического уравнения Переходный ток
- 11. Постоянная интегрирования А находится из начальных условий при t = 0(+). откуда . Таким образом, переходный
- 12. При постоянной ЭДС в цепи принужденная составляющая напряжения равна нулю, поэтому откуда А = Е. Таким
- 14. При включении синусоидальной ЭДС e = Emsin(ωt + Ψ) характеристическое уравнение остается тем же, так как
- 15. Комплексному значению принужденного тока соответствует мгновенное: Постоянная интегрирования определяется из уравнения При нулевом значении i(0+) Переходной
- 16. Свободная составляющая напряжения на индуктивности будет изменяться по экспоненциальному закону как Графики принужденной составляющей тока, свободных
- 18. Анализ уравнения для свободного тока показывает, что его начальное значение зависит от соотношения активного и реактивного
- 19. КОРОТКОЕ ЗАМЫКАНИЕ RL–ЦЕПИ Рассмотрим переходный процесс при закорачивании RL–цепи, изображенной на рис. 15. Рис. 15. Короткое
- 20. В отличие от предыдущей задачи в этой независимые начальные условия ненулевые. Через индуктивность протекает ток, определяемый
- 21. Мгновенное значение тока при t = 0+ получается как Коммутацией ключа цепь делится на две, между
- 22. Характеристическое уравнение получаем через операторное сопротивление, разомкнутой послекоммутационной схемы (рис.15, в): Z(p) = r2 + pL,
- 23. Напряжение на индуктивности равно напряжению на сопротивлении r Оно выражается соответственно при постоянной и синусоидальной ЭДС
- 24. ПЕРЕХОДНЫЙ ПРОЦЕСС В RC–ЦЕПИ Обратимся к схеме, изображенной на рис. 16, а. RC–цепь в общем случае
- 25. Согласно второму закону коммутации напряжение на емкости до коммутации, равное при заданном заряде , остается тем
- 26. Принужденное напряжение на незаряженной емкости при постоянной ЭДС Если включена синусоидальная ЭДС, принужденные составляющие тока и
- 27. Постоянная интегрирования А равна разности начального условия и принужденной составляющей в момент времени t(0+). При постоянной
- 28. Переходные напряжение и ток при включении постоянной ЭДС: Если включается синусоидальная ЭДС, получаем:
- 29. ПЕРЕХОДНЫЙ ПРОЦЕСС В RLC–ЦЕПИ Обратимся к схеме, изображенной на рис. 18. ЭДС е(t) включается в цепь,
- 30. Характеристическое уравнение имеет корни: где – резонансная частота. Поскольку имеем два корня характеристического уравнения, свободный ток
- 31. Принужденный ток определяется через заданную ЭДС и параметры пассивных элементов. В зависимости от соотношения δ и
- 33. Если RLC – цепь подключается к источнику синусоидальной ЭДС, то принужденный ток iПР(t) = Imsin(ωt +
- 35. РАСЧЕТ ПЕРЕХОДНОГО ПРОЦЕССА В РАЗВВЕТВЛЕННОЙ ЦЕПИ В классическом методе расчета переходных процессов отдельно рассчитываются принужденные составляющие
- 37. Скачать презентацию