Теорема Остроградского-Гаусса для электростатических полей

Содержание

Слайд 2

Остроградский Михаил Васильевич
(1801 – 1862), отечественный математик и механик. Учился в

Остроградский Михаил Васильевич (1801 – 1862), отечественный математик и механик. Учился в
Харьковском ун-те (1816 – 1820), совершенствовал знания в Париже (1822 – 1827).
Основные работы в области математического анализа, математической физики, теоретической механики.
Решил ряд важных задач гидродинамики, теории теплоты, упругости, баллистики, электростатики, в частности задачу распространения волн на поверхности жидкости (1826 г.).
Получил дифференциальное уравнение распространения тепла в твердых телах и жидкостях.
Известен как соавтор тео­ремы Остроградского-Гаусса в электро­статике (1828 г.).

Слайд 3

Гаусс Карл Фридрих (1777 – 1855)
немецкий математик, астроном и физик.
В 1832

Гаусс Карл Фридрих (1777 – 1855) немецкий математик, астроном и физик. В
г. создал абсолютную систему мер (СГС), введя три основных единицы: единицу времени – 1 с, единицу длины – 1 мм, единицу массы – 1 мг.
В 1833 г. совмест­но с В. Вебером построил первый в Герма­нии электромагнитный телеграф.
Еще в 1845 г. пришел к мысли о конечной скорости распростране­ния электромагнитных взаимодействий. Изу­чал земной магнетизм, изобрел в 1837 г. униполярный магнитометр.
Сформулировал принцип наименьшего принуждения (принцип Гаусса).
Один из первых высказал в 1818 г. предположение о возможности существования неевклидовой геометрии.

Слайд 4

Основная ценность теоремы Остроградского-Гаусса состоит в том, что она позволяет глубже понять

Основная ценность теоремы Остроградского-Гаусса состоит в том, что она позволяет глубже понять
природу электростатического поля и устанавливает более общую связь между зарядом и полем.

2.1. Поток вектора напряжённости

Число силовых линий электростатического поля, пронизывающих единицу площади поверхности, перпендикулярную линиям напряжённости, должно быть равно модулю вектора . И называется потоком вектора напряженности ФE через эту поверхность

Слайд 5

Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности

Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности
Ф через эту поверхность.
В векторной форме можно записать – скалярное произведение двух векторов, где вектор .

Таким образом, поток вектора есть скаляр, который в зависимости от величины угла α может быть как положительным, так и отрицательным.

Слайд 6

Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору

Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору
напряженности пересекало такое их число, которое равно модулю вектора напряженности , т.е.

Слайд 7

если на рисунке выделить площадку S то напряженность изображенного поля будет равна

если на рисунке выделить площадку S то напряженность изображенного поля будет равна

Слайд 8

Для первого рисунка – поверхность А1 окружает положительный заряд и поток здесь

Для первого рисунка – поверхность А1 окружает положительный заряд и поток здесь
направлен наружу, т.е.

Поверхность А2 – окружает отрицательный заряд, здесь и направлен внутрь.


Общий поток через поверхность А равен нулю.

Слайд 9

Итак, по определению, поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности,

Итак, по определению, поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности,
пересекающих поверхность S.

2.3. Теорема Остроградского-Гаусса

поток вектора напряженности через произвольную элементарную площадку dS будет равен:
Т.е. в однородном поле
В произвольном электрическом поле

Слайд 10

Подсчитаем поток вектора через произвольную замкнутую поверхность S, окружающую точечный заряд q

Подсчитаем поток вектора через произвольную замкнутую поверхность S, окружающую точечный заряд q
. Окружим заряд q сферой S1.

Слайд 11

Центр сферы совпадает с центром заряда. Радиус сферы S1 равен R1.
В

Центр сферы совпадает с центром заряда. Радиус сферы S1 равен R1. В
каждой точке поверхности S1 проекция Е на направление внешней нормали одинакова и равна

Слайд 12

Тогда поток через S1

Тогда поток через S1

Слайд 13

Подсчитаем поток через сферу S2, имеющую радиус R2:

Подсчитаем поток через сферу S2, имеющую радиус R2:

Слайд 14

Из непрерывности линии следует, что поток и через любую произвольную поверхность S

Из непрерывности линии следует, что поток и через любую произвольную поверхность S
будет равен этой же величине:
– теорема Гаусса для одного заряда.

Слайд 15

Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности:
– теорема Гаусса для

Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности: – теорема Гаусса
нескольких зарядов.
Поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность в вакууме равен алгебраической сумме всех зарядов, расположенных внутри поверхности, деленной на ε0.

Слайд 16

Полный поток проходящий через S3, не охватывающую заряд q, равен нулю:

Полный поток проходящий через S3, не охватывающую заряд q, равен нулю:

Слайд 17

Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность

Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность
S будет равен:
– если заряд расположен внутри замкнутой поверхности;
– если заряд расположен вне замкнутой поверхности;
этот результат не зависит от формы поверхности, и знак потока совпадает со знаком заряда.

Слайд 18

Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью различной в разных

Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью различной в разных
местах пространства:
Здесь dV – физически бесконечно малый объем, под которым следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда, т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементарных зарядов электрона или протона .

Слайд 19

Суммарный заряд объема dV будет равен:
Тогда из теоремы Гаусса можно получить:
– это

Суммарный заряд объема dV будет равен: Тогда из теоремы Гаусса можно получить:
ещё одна форма записи теоремы Остроградского-Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему.

Слайд 20

Пусть заряд распределен в пространстве ΔV, с объемной плотностью . Тогда

2.4. Дифференциальная

Пусть заряд распределен в пространстве ΔV, с объемной плотностью . Тогда 2.4.
форма теоремы Остроградского-Гаусса

Величину, являющуюся пределом отношения
к ΔV, при , называют дивергенцией поля Е и обозначается

Слайд 21

Дивергенция поля Е
Аналогично определяется дивергенция любого другого векторного поля.
Из этого определения

Дивергенция поля Е Аналогично определяется дивергенция любого другого векторного поля. Из этого
следует, что дивергенция является скалярной функцией координат.
В декартовой системе координат

Слайд 22

Итак,
Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме.
Написание многих формул упрощается, если ввести векторный

Итак, Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме. Написание многих формул упрощается, если
дифференциальный оператор (Набла)
где i, j, k – орты осей (единичные векторы).

Слайд 23

Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании

Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании
с векторной или скалярной функцией, на которую символично умножается:
дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса.

Слайд 24

2.5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса 2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной

2.5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса 2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
плоскости

Слайд 25

Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S определяется по формуле:
dq –

Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S определяется по формуле: dq
заряд, сосредоточенный на площади dS;
dS – физически бесконечно малый участок поверхности.

Слайд 26

Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично

Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости Тогда
относительно плоскости
Тогда

Слайд 27

Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равен:
Внутри поверхности заключён заряд .

Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равен: Внутри поверхности заключён заряд
Следовательно, из теоремы Остроградского-Гаусса получим:
откуда видно, что напряжённость поля плоскости S равна:

Слайд 28

Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноимёнными зарядами с одинаковой по величине плотностью

Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноимёнными зарядами с одинаковой по величине плотностью
σ

2.5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей

Слайд 29

Результирующее поле, как было сказано выше, находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой

Результирующее поле, как было сказано выше, находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой
из плоскостей. Тогда внутри плоскостей
Вне плоскостей напряженность поля
Полученный результат справедлив и для плоскостей конечных размеров, если расстояние между плоскостями гораздо меньше линейных размеров плоскостей (плоский конденсатор).

Слайд 30

Распределение напряженности электростатического поля между пластинами конденсатора показано на рисунке:

Распределение напряженности электростатического поля между пластинами конденсатора показано на рисунке:

Слайд 31

Между пластинами конденсатора действует сила взаимного притяжения (на единицу площади пластин):
Механические силы,

Между пластинами конденсатора действует сила взаимного притяжения (на единицу площади пластин): Механические
действующие между заряженными телами, называют пондермоторными.

Слайд 32

Сила притяжения между пластинами конденсатора:
где S – площадь обкладок конденсатора.
Т.к.
Это

Сила притяжения между пластинами конденсатора: где S – площадь обкладок конденсатора. Т.к.
формула для расчета пондермоторной силы

Слайд 33

Пусть поле создаётся бесконечной цилиндрической поверхностью радиуса R, заряженной с постоянной линейной

Пусть поле создаётся бесконечной цилиндрической поверхностью радиуса R, заряженной с постоянной линейной
плотностью
где dq – заряд, сосредоточенный на отрезке цилиндра

2.5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити)

Слайд 34

Представим вокруг цилиндра (нити) коаксиальную замкнутую поверхность (цилиндр в цилиндре) радиуса r

Представим вокруг цилиндра (нити) коаксиальную замкнутую поверхность (цилиндр в цилиндре) радиуса r
и длиной l (основания цилиндров перпендикулярно оси).

Слайд 35

Для оснований цилиндров
для боковой поверхности т.е. зависит от расстояния r.
Следовательно, поток

Для оснований цилиндров для боковой поверхности т.е. зависит от расстояния r. Следовательно,
вектора через рассматриваемую поверхность, равен

Слайд 36

При на поверхности будет заряд
По теореме Остроградского-Гаусса
Тогда
Если , т.к. внутри

При на поверхности будет заряд По теореме Остроградского-Гаусса Тогда Если , т.к.
замкнутой поверхности зарядов нет.

Слайд 37

Графически распределение напряженности электростатического поля цилиндра показано на рис

Графически распределение напряженности электростатического поля цилиндра показано на рис

Слайд 38

2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью λ, но разным

2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью λ, но разным знаком
знаком

Слайд 39

Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет отсутствовать
В зазоре между

Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет отсутствовать В зазоре между
цилиндрами, поле определяется так же, как в п. 2.5.3:

Слайд 40

Это справедливо и для бесконечно длинного цилиндра, и для цилиндров конечной длины,

Это справедливо и для бесконечно длинного цилиндра, и для цилиндров конечной длины,
если зазор между цилиндрами намного меньше длины цилиндров (цилиндрический конденсатор).

Таким образом для коаксиальных цилиндров имеем:

Слайд 41

2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара

2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара

Слайд 42

Вообразим вокруг шара – сферу радиуса r (рис).

Вообразим вокруг шара – сферу радиуса r (рис).

Слайд 43

Если то внутрь воображаемой сферы попадет весь заряд q, распределенный по сфере,

Если то внутрь воображаемой сферы попадет весь заряд q, распределенный по сфере,
тогда
откуда поле вне сферы:
Внутри сферы, при поле будет равно нулю, т.к. там нет зарядов:

Слайд 44

Как видно, вне сферы поле тождественно полю точечного заряда той же величины,

Как видно, вне сферы поле тождественно полю точечного заряда той же величины, помещенному в центр сферы.
помещенному в центр сферы.

Слайд 45

Для поля вне шара радиусом R получается тот же результат, что и

Для поля вне шара радиусом R получается тот же результат, что и
для пустотелой сферы, т.е. справедлива формула:

2.5.6. Поле объемного заряженного шара

Слайд 46

Внутри шара при сферическая поверхность будет содержать в себе заряд, равный
где ρ

Внутри шара при сферическая поверхность будет содержать в себе заряд, равный где
– объемная плотность заряда: объем шара:
Тогда по теореме Остроградского-Гаусса запишем

Слайд 47

Т.е. внутри шара
Т.е., внутри шара имеем

Т.е. внутри шара Т.е., внутри шара имеем

Слайд 48

Таким образом, имеем: поле объемного заряженного шара

Таким образом, имеем: поле объемного заряженного шара
Имя файла: Теорема-Остроградского-Гаусса-для-электростатических-полей.pptx
Количество просмотров: 39
Количество скачиваний: 0