Содержание
- 2. Остроградский Михаил Васильевич (1801 – 1862), отечественный математик и механик. Учился в Харьковском ун-те (1816 –
- 3. Гаусс Карл Фридрих (1777 – 1855) немецкий математик, астроном и физик. В 1832 г. создал абсолютную
- 4. Основная ценность теоремы Остроградского-Гаусса состоит в том, что она позволяет глубже понять природу электростатического поля и
- 5. Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности Ф через эту поверхность.
- 6. Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их
- 7. если на рисунке выделить площадку S то напряженность изображенного поля будет равна
- 8. Для первого рисунка – поверхность А1 окружает положительный заряд и поток здесь направлен наружу, т.е. Поверхность
- 9. Итак, по определению, поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S. 2.3.
- 10. Подсчитаем поток вектора через произвольную замкнутую поверхность S, окружающую точечный заряд q . Окружим заряд q
- 11. Центр сферы совпадает с центром заряда. Радиус сферы S1 равен R1. В каждой точке поверхности S1
- 12. Тогда поток через S1
- 13. Подсчитаем поток через сферу S2, имеющую радиус R2:
- 14. Из непрерывности линии следует, что поток и через любую произвольную поверхность S будет равен этой же
- 15. Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности: – теорема Гаусса для нескольких зарядов. Поток
- 16. Полный поток проходящий через S3, не охватывающую заряд q, равен нулю:
- 17. Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен: –
- 18. Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью различной в разных местах пространства: Здесь dV
- 19. Суммарный заряд объема dV будет равен: Тогда из теоремы Гаусса можно получить: – это ещё одна
- 20. Пусть заряд распределен в пространстве ΔV, с объемной плотностью . Тогда 2.4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса
- 21. Дивергенция поля Е Аналогично определяется дивергенция любого другого векторного поля. Из этого определения следует, что дивергенция
- 22. Итак, Это теорема Остроградского-Гаусса в дифференциальной форме. Написание многих формул упрощается, если ввести векторный дифференциальный оператор
- 23. Сам по себе оператор смысла не имеет. Он приобретает смысл в сочетании с векторной или скалярной
- 24. 2.5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса 2.5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
- 25. Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S определяется по формуле: dq – заряд, сосредоточенный на
- 26. Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости Тогда
- 27. Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равен: Внутри поверхности заключён заряд . Следовательно, из теоремы
- 28. Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноимёнными зарядами с одинаковой по величине плотностью σ 2.5.2. Поле двух
- 29. Результирующее поле, как было сказано выше, находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей. Тогда внутри
- 30. Распределение напряженности электростатического поля между пластинами конденсатора показано на рисунке:
- 31. Между пластинами конденсатора действует сила взаимного притяжения (на единицу площади пластин): Механические силы, действующие между заряженными
- 32. Сила притяжения между пластинами конденсатора: где S – площадь обкладок конденсатора. Т.к. Это формула для расчета
- 33. Пусть поле создаётся бесконечной цилиндрической поверхностью радиуса R, заряженной с постоянной линейной плотностью где dq –
- 34. Представим вокруг цилиндра (нити) коаксиальную замкнутую поверхность (цилиндр в цилиндре) радиуса r и длиной l (основания
- 35. Для оснований цилиндров для боковой поверхности т.е. зависит от расстояния r. Следовательно, поток вектора через рассматриваемую
- 36. При на поверхности будет заряд По теореме Остроградского-Гаусса Тогда Если , т.к. внутри замкнутой поверхности зарядов
- 37. Графически распределение напряженности электростатического поля цилиндра показано на рис
- 38. 2.5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью λ, но разным знаком
- 39. Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет отсутствовать В зазоре между цилиндрами, поле определяется так
- 40. Это справедливо и для бесконечно длинного цилиндра, и для цилиндров конечной длины, если зазор между цилиндрами
- 41. 2.5.5. Поле заряженного пустотелого шара
- 42. Вообразим вокруг шара – сферу радиуса r (рис).
- 43. Если то внутрь воображаемой сферы попадет весь заряд q, распределенный по сфере, тогда откуда поле вне
- 44. Как видно, вне сферы поле тождественно полю точечного заряда той же величины, помещенному в центр сферы.
- 45. Для поля вне шара радиусом R получается тот же результат, что и для пустотелой сферы, т.е.
- 46. Внутри шара при сферическая поверхность будет содержать в себе заряд, равный где ρ – объемная плотность
- 47. Т.е. внутри шара Т.е., внутри шара имеем
- 48. Таким образом, имеем: поле объемного заряженного шара
- 50. Скачать презентацию