Презентация на тему Принцип суперпозиций электростатических полей. Теорема Гаусса. Разность потенциалов

Рассмотрим метод определения модуля и направления вектора напряженности Е в каждой точке электростатического поля, создаваемого системой неподвижных зарядов Q1, Q2, ..., Qn.
Опыт показывает, что к кулоновским силам применим рассмотренный в механике принцип независимости действия сил , т. е. результирующая сила F, действующая со стороны поля на пробный заряд Q0, равна векторной сумме сил Fi, приложенных к нему со стороны каждого из зарядов Qi:
( 1)
Согласно ( ), F = Q0E и Fi = Q0Еi, где Е—напряженность результирующего поля, а Еi — напряженность поля, создаваемого зарядом Qi. Подставляя последние выражения в (1), получаем
( 2)
Формула (2) выражает принцип суперпозиции (наложения) электростатических полей, согласно которому напряженность Е результирующего поля, создаваемого системой зарядов, равна геометрической сумме напряженностей полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности.
Принцип суперпозиции позволяет рассчитать электростатические поля любой системы неподвижных зарядов, поскольку если заряды не точечные, то их можно всегда свести к совокупности точечных зарядов.

Принцип суперпозиции применим для расчета электростатического поля электрического диполя. Электрический диполь — система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов (+Q,–Q), расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля. Вектор, направленный по оси диполя (прямой, проходящей через оба заряда) от отрицательного заряда к положительному и равный расстоянию между ними, называется плечом диполя 1. Вектор
(3)
совпадающий по направлению с плечом диполя и равный произведению заряда |Q| на плечо l, называется электрическим моментом диполя или дипольным моментом (рис. 1 ).
Рисунок 1
Согласно принципу суперпозиции (2), напряженность Е поля диполя в произвольной точке
где Е+ и Е– — напряженности полей, создаваемых соответственно положительным и отрицательным зарядами. Воспользовавшись этой формулой, рассчитаем напряженность поля в произвольной точке на продолжении оси диполя и на перпендикуляре к середине его оси.

1. Напряженность поля на продолжении оси диполя в точке А (рис. 2). Как видно из рисунка, напряженность поля диполя в точке А направлена по оси диполя и по модулю равна
Обозначив расстояние от точки А до середины оси диполя через r, на основании формулы
( ) для вакуума можно записать
Согласно определению диполя, l/2<
Рисунок 2
2. Напряженность поля на перпендикуляре, восставленном к оси из его середины, в точке В (рис. 2). Точка В равноудалена от зарядов, поэтому
(4)

где r' — расстояние от точки В до середины плеча диполя. Из подобия равнобедренных треугольников, опирающихся на плечо диполя и вектор ЕB, получим
откуда
(5)
Подставив в выражение (5) значение (4), получим
Вектор ЕB имеет направление, противоположное вектору электрического момента диполя (вектор р направлен от отрицательного заряда к положительному).
Вычисление напряженности поля системы электрических зарядов с помощью принципа суперпозиции электростатических полей можно значительно упростить, используя выведенную немецким ученым К. Гауссом (1777—1855) теорему, определяющую поток вектора напряженности электрического поля сквозь произвольную замкнутую поверхность.
В соответствии с формулой ( ) поток вектора напряженности сквозь сферическую поверхность радиуса r, охватывающую точечный заряд Q, находящийся в ее центре (рис. 3), равен

Рисунок 3
Этот результат справедлив для замкнутой поверхности любой формы. Действительно, если окружить сферу (рис. 3) произвольной замкнутой
поверхностью, то каждая линия напряженности,
пронизывающая сферу, пройдет и сквозь эту поверхность.
Если замкнутая поверхность произвольной формы охватывает заряд (рис. 4), то при пересечении любой выбранной линии напряженности с поверхностью она то входит в нее, то выходит из нее. Нечетное число пересечений при вычислении потока в конечном счете сводится к одному пересечению, так как поток считается положительным, если линии напряженности выходят из поверхности, и отрицательным для линий, входящих в поверхность. Если замкнутая поверхность не охватывает заряда, то поток сквозь нее равен нулю, так как число линий напряженности, входящих в поверхность, равно числу линий напряженности, выходящих из нее.
Рисунок 4

Таким образом, для поверхности любой формы, если она замкнута и заключает в себя точечный заряд Q, поток вектора Е будет равен Q/ε0, т. е.
(6)
Знак потока совпадает со знаком заряда Q.
Рассмотрим общий случай произвольной поверхности, окружающей n зарядов. В соответствии с принципом суперпозиции напряженность Е поля, создаваемого всеми зарядами, равна сумме напряженностей Ei полей, создаваемых каждым зарядом в отдельности:
Поэтому
Согласно (6), каждый из интегралов, стоящий под знаком суммы, равен Qi /ε0. Следовательно,
(7)
Формула (7) выражает теорему Гаусса для электростатического поля в вакууме: поток вектора напряженности электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленной на ε0. Эта теорема выведена математически для векторного поля любой природы русским математиком М. В. Остроградским (1801—1862), а затем независимо от него применительно к электростатическому полю — К. Гауссом.

В общем случае электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью ρ=dQ/dV, различной в разных местах пространства. Тогда суммарный заряд, заключенный внутри замкнутой поверхности S, охватывающей некоторый объем V,
(8)
Используя формулу (8), теорему Гаусса (7) можно записать так:
1. Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости определяется формулой ( ): E=σ/(2ε0), где σ — поверхностная плотность заряда. Разность потенциалов между точками, лежащими на расстояниях x1 и х2 от плоскости, равна (используем формулу ( )
2. Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей определяется формулой ( ); Е=σ/ε0, где σ — поверхностная плотность заряда. Разность потенциалов между плоскостями, расстояние между которыми равно d (см. формулу ( )), равна

(9)
3. Поле равномерно заряженной сферической поверхности радиуса R с общим зарядом Q вне сферы (r> R) вычисляется по ( ):
Разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 и r2 от центра сферы (r1 >R, r2>R, r2>r1), равна
(ср. с формулой ( ). Внутри сферической поверхности потенциал всюду одинаков и равен
График зависимости ϕ от r приведен на рис. 5.
(10)
Если принять r1=r и r2=∞, то потенциал поля вне сферической поверхности, согласно формуле ( 10), задается выражением
Рисунок 5

4. Поле объемно заряженного шара радиуса R с общим зарядом Q вне шара (r>R) вычисляется по формуле ( ), поэтому разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 и r2 от центра шара (r1 > R, r2 > R, r2 > r1), определяется формулой (10). В любой точке, лежащей внутри шара на расстоянии r' от его центра (r'
Следовательно, разность потенциалов между двумя точками,
и
5. Поле равномерно заряженного бесконечного цилиндра радиуса R, заряженного с линейной плотностью τ, вне цилиндра (r>R) определяется формулой ( ):
Следовательно, разность потенциалов между двумя точками, лежащими на расстояниях r1 м r2 от оси заряженного цилиндра (r1>R, r2>R, r2>r1), равна
(11)
лежащими на расстояниях от центра шара ( ), равна