Слайд 2примем, что его вращающееся поле создается путем вращения двух полюсов (постоянных магнитов

или электромагнитов)
Слайд 3В проводниках замкнутой обмотки ротора при этом будут наводиться токи. Их направления

указаны на рис. 3-28. Они найдены по правилу правой руки, позволяющему определить направление наведенного тока в проводнике, перемещающемся относительно поля. Пользуясь правилом левой руки, найдем направления электромагнитных сил, действующих на ротор и заставляющих его вращаться. Ротор двигателя будет вращаться в направлении вращения поля. Его частота вращения п2, об/мин, будет меньше частоты вращения поля n1, об/мин, так как только в этом случае возможны наведение токов в обмотке ротора и возникновение электромагнитных сил и вращающего момента.
Слайд 4Частота вращения поля n1 называется синхронной частотой вращения.
Скорость поля относительно ротора (n1

– n2) называется частотой скольжения, а отношение этой частоты к частоте поля, обозначаемое через s,
(3-60)
называется скольжением.
Обозначим через М вращающий момент, который нужно приложить к полюсам (рис. 3-28), чтобы вращать их c частотой n1, об/мин, или с угловой частотой, рад/с,
. (3-61)
Тогда мощность, необходимая для вращения полюсов,
. (3-62)
Слайд 5
На ротор и полюсы действуют одинаковые электромагнитные силы (действие равно противодействию).

Они создают одинаковые вращающие моменты, а так как момент, действующий на полюсы (на рис. 3-28 показан пунктирной стрелкой), равен М, той и на ротор действует момент М. Следовательно, механическая мощность, развиваемая ротором,
, (3-63)
где угловая частота ротора, рад/с,
. (3-64)
При работе машины двигателем < , так как ω2< ω1.
Слайд 12Режимы работы машин двигателем, тормозом и генератором

Слайд 16Аналогия с трансформатором
Между обмотками статора и ротора асинхронной машины, как отмечалось, существует

только магнитная связь; здесь энергия из одной обмотки в другую передается через посредством магнитного поля.
В последующем будет показано, что при любом скольжении машины н.с. обмоток статора и ротора вращаются относительно статора с одной и той же частотой и, следовательно, неподвижны одна относительно другой. Поле в машине создается их совместным действием.
Примем, так же как для трансформатора, что в асинхронной машине при ее работе имеют место основное поле и поле рассеяния. Индукционные линии основного поля проходят через воздушные зазоры, зубцы и ярма статора и ротора и сцепляются с обеими обмотками — статорной и роторной. Этому полю соответствует главный поток Ф в воздушном зазоре.
Индукционные линии полей рассеяния проходят между стенками пазов, вокруг лобовых частей обмоток и между коронками зубцов (§ 3-16). Так как магнитные сопротивления для потоков индукционных трубок рассеяния определяются в основном воздушными промежутками, то в первом приближении их можно принять постоянными и в соответствии с этим считать постоянными индуктивности рассеяния обмоток статора и ротора Lσ1 и Lσ2 (как для первичной и вторичной обмоток трансформатора).
Слайд 19Приведение вращающейся машины к неподвижной, работающей как трансформатор

Слайд 21Теперь мы можем перейти от вращающегося ротора к неподвижному (эквивалентному), взяв здесь

только фазы статора и ротора, оси которых совпадают, и рассматривать работу машины как работу условного трансформатора, первичная (статорная) и вторичная (роторная) обмотки которого пронизываются одновременно одним и тем же главным потоком Ф (рис. 3-34). При этом необходимо, чтобы н.с. обмоток по амплитуде были равны F1 и F2 и чтобы эти н.с. по фазе (во времени) были сдвинуты на такой же угол, на который они были сдвинуты в пространстве при работе машины двигателем.
Слайд 26Векторная диаграмма асинхронного двигателя

Слайд 30Векторная диаграмма асинхронного тормоза
