Электричество и магнетизм. Лекция 09

Содержание

Слайд 2

Магнитное поле

Магнетит (от античного города Магнесия в Малой Азии) Fe3O4 – природный

Магнитное поле Магнетит (от античного города Магнесия в Малой Азии) Fe3O4 –
минерал с сильными магнитными свойствами (притягивает и намагничивает железные предметы)

Китайский магнитный компас

Слайд 3

Первое серьезное исследование электрических и магнитных явлений выполнил William Gilbert (1544-1603) в

Первое серьезное исследование электрических и магнитных явлений выполнил William Gilbert (1544-1603) в
Англии. В 1600 году он опубликовал 6-томный трактат «О магните, магнитных телах и большом магните — Земле») Именно он ввел термин electricity.
Труд Гилберта практически использовали в изучении электрических и магнитных явлений вплоть до конца 18-го века!!.

Исследования электричества в новое время

Магнитное поле Земли имеет дипольный характер и вблизи поверхности Земли имеет напряженность Н ~ 40А/м (В ~ 0,25 мТл) .

Слайд 4

Эрстед впервые доказал в 1820 г., что электрический ток является источником магнитного

Эрстед впервые доказал в 1820 г., что электрический ток является источником магнитного
поля.

Схема опыта Эрстеда.

Опыт Эрстеда

Слайд 5

Свойства магнитного поля

Опыт показывает, что
Магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами (электротоком);

Свойства магнитного поля Опыт показывает, что Магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами
Магнитное поле действует только на движущиеся заряды (на проводники с током)
В природе не существует магнитных зарядов

Другая характеристика магнитного поля – вектор напряженности магнитного поля H. В вакууме B = μ0H. Единица измерения H – А/м.
μ0 = 4π·10-7 Н/А2 – магнитная постоянная

Слайд 6

Линии индукции магнитного поля

Линии индукции - способ визуализации магнитного поля. Подобно

Линии индукции магнитного поля Линии индукции - способ визуализации магнитного поля. Подобно
силовым линиям электростатического поля, линии индукции в каждой точке направлены вдоль вектора магнитной индукции в данной точке. Гкстота линий пропорциональна величине магнитной индукции
Для прямого тока: линии индукции = окружности. Направление линий – условно (правило «буравчика» или «правого винта»)

I

Слайд 7

Правило буравчика (иллюстрация)

Для прямого тока: линии индукции = окружности. Направление линий

Правило буравчика (иллюстрация) Для прямого тока: линии индукции = окружности. Направление линий
– условно (правило «буравчика» или «правого винта»)

Слайд 8

Магнитное поле

Магнитное поле: физическая реальность, возникающая при движении электрических зарядов (в частности

Магнитное поле Магнитное поле: физическая реальность, возникающая при движении электрических зарядов (в
- при протекании электрического тока).
Магнитное поле проявляет себя по действию на движущиеся заряды и проводники с током
В частности: два параллельных проводника с током притягиваются, если токи в проводниках направлены в одну сторону, или отталкиваются, если токи направлены в противоположные стороны.

I1

I2

F

I1

I2

F

Слайд 9

Магнитное поле

(1) Магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами:
Закон Био – Савара

Магнитное поле (1) Магнитное поле создаётся движущимися электрическими зарядами: Закон Био – Савара –Лапласа
–Лапласа

Слайд 10

Закон Био – Савара - Лапласа

Магнитное поле равномерно движущегося заряда

Гн = Н·м/А2

Закон Био – Савара - Лапласа Магнитное поле равномерно движущегося заряда Гн = Н·м/А2

Слайд 11

Магнитное поле постоянного тока

Магнитостатика изучает постоянные, т.е. независящие от времени магнитные поля,

Магнитное поле постоянного тока Магнитостатика изучает постоянные, т.е. независящие от времени магнитные поля, создаваемые постоянными токами.
создаваемые постоянными токами.

Слайд 12

Закон Био – Савара - Лапласа

Био – Савар (1820, эксперимент)
Лаплас (1826, теория)

Закон Био – Савара - Лапласа Био – Савар (1820, эксперимент) Лаплас (1826, теория)

Слайд 13

Закон Био – Савара для линейного
проводника с током

Закон Био – Савара

Закон Био – Савара для линейного проводника с током Закон Био – Савара - Лапласа
- Лапласа

Слайд 14

Магнитное поле прямого тока

Магнитное поле прямого тока

Слайд 15

Магнитное поле прямого тока

Магнитное поле прямого тока

Слайд 16

Магнитное поле кругового тока

Магнитное поле кругового тока

Слайд 17

Магнитное поле кругового тока

Магнитное поле кругового тока

Слайд 18

Магнитное поле соленоида (катушки с током)

Каждый виток катушки создает в центре

Магнитное поле соленоида (катушки с током) Каждый виток катушки создает в центре
соленоида магнитное поле с индукцией:

Направление вектора магнитной индукции определяется по правилу буравчика.
Вся катушка c числом витков N создаст в сердечнике соленоида однородное магнитное поле с индукцией, вычисляемой методом сложения (интегрирования) полей, создаваемых отдельными витками. Если катушка достаточно длинна (L >> R) то результат интегрирования не зависит от R:

B = (μ0/2)I/R

B = μ0IN/L

L

R

B

Слайд 19

Пример решения задач

Пример 1. Постоянный ток I протекает по двум полубесконечным прямым

Пример решения задач Пример 1. Постоянный ток I протекает по двум полубесконечным
проводникам, соединённым между собой под прямым углом дугой окружности радиуса r. Найти индукцию магнитного поля в центре окружности О.

Слайд 20

Магнитное поле

(2) Магнитное поле действует на движущиеся заряды
Сила Лоренца
Закон Ампера

Магнитное поле (2) Магнитное поле действует на движущиеся заряды Сила Лоренца Закон Ампера

Слайд 21

Сила Лоренца

Магнитная сила

Сила Лоренца Магнитная сила

Слайд 22

Магнитное поле действует на движущийся заряд q с силой
в направлении, перпендикулярном его

Магнитное поле действует на движущийся заряд q с силой в направлении, перпендикулярном
скорости V и вектору магнитной индукции B.

V

B

Fмаг

Fмаг = q[V,B]

Величина силы действия магнитного поля, соответственно, равна
Fмаг = qVBsin(α), где α - угол между векторами скорости и магнитной
индукции.

Немного математики:
Векторное произведение с = [ a, b ] направлено перпендикулярно обоим векторам a и b и равно по величине
с = a b sin(α), где α - угол между векторами а и b. Направление вектора с определяется правилом левой руки.

b

a

c

Сила Лоренца

Слайд 23

Рассмотрим заряд q, находящийся в скрещенных магнитном и электрическом полях.

Fкул

B

y

x

z

E

F’кул

B’

y

x’

z

E’

V

-V

F’маг

В системе

Рассмотрим заряд q, находящийся в скрещенных магнитном и электрическом полях. Fкул B
отсчета, где заряд неподвижен, на него действует только сила Кулона
F = Fкул = q E

В системе отсчета, где заряд движется, на него действует и сила Кулона, и сила магнитного поля (сила Лоренца)
F = F’кул + F’маг = q E’ + q[-V,B’]

Следствие: величина и направление векторов напряженности электрического поля и магнитной индукции зависят от выбора системы отсчета.

Сила Лоренца

Слайд 24

Сила Лоренца

Сила Лоренца

Разделение силы Лоренца на электрическую и магнитную составляющие зависит от

Сила Лоренца Сила Лоренца Разделение силы Лоренца на электрическую и магнитную составляющие зависит от системы отсчёта.
системы отсчёта.

Слайд 25

Закон Ампера

Магнитная сила, действующая на проводник с током

Закон Ампера Магнитная сила, действующая на проводник с током

Слайд 26

Андре́-Мари́ Ампе́р 1775-1836

Закон Ампера

Закон Ампера для линейного проводника

Андре́-Мари́ Ампе́р 1775-1836 Закон Ампера Закон Ампера для линейного проводника

Слайд 27

Закон Ампера

Сила магнитного взаимодействия двух параллельных линейных бесконечных токов в вакууме

Закон Ампера Сила магнитного взаимодействия двух параллельных линейных бесконечных токов в вакууме

Слайд 28

Закон Ампера

Единица силы тока в системе СИ

Прохождение тока силой в 1 Ампер

Закон Ампера Единица силы тока в системе СИ Прохождение тока силой в
по двум очень длинным тонким параллельным проводникам, находящимся в вакууме на расстоянии 1 метр друг от друга, вызывает силу взаимодействия в 2 •10-7 Н на каждом участке проводника, длиной в 1 метр.

Кулон – это заряд, проходящий за 1 с через поперечное сечение проводника, по которому течёт постоянный ток силой в 1 А.

Слайд 29

Закон Ампера

Токи одного направления притягиваются, токи противоположных направлений отталкиваются

Закон Ампера Токи одного направления притягиваются, токи противоположных направлений отталкиваются

Слайд 30

ПРИМЕР 1. Заряд q влетает в область однородного магнитного поля В. Определить

ПРИМЕР 1. Заряд q влетает в область однородного магнитного поля В. Определить
его траекторию движения.

m,Q,V

B

F

Решение:
F = QVB = maц = mV2/ R.
R = mV/QB.

R

Примеры решения задач

Слайд 31

Если частица имела начальную скорость V не перпендикулярную направлению вектора магнитной индукции

Если частица имела начальную скорость V не перпендикулярную направлению вектора магнитной индукции
В:

Под действием магнитной силы заряд будет двигаться по дуге окружности радиуса

Где Vперп - компонента вектора скорости, перпендикулярная направлению вектора магнитной индукции.
Кроме этого, частица будет смещаться вдоль направления вектора магнитной индукции с постоянной скоростью Vпарал. В результате частица будет двигаться по спирали.

R = mVперп/qB

Примеры решения задач

ПРИМЕР 2. Заряд q влетает в область однородного магнитного поля В. Определить его траекторию движения.

Слайд 32

Примеры решения задач

Примеры решения задач

Слайд 33

Примеры решения задач

Примеры решения задач

Слайд 34

Спасибо за внимание!

Курс общей физики НИЯУ МИФИ

Следующая лекция
3 ноября

Спасибо за внимание! Курс общей физики НИЯУ МИФИ Следующая лекция 3 ноября
Имя файла: Электричество-и-магнетизм.-Лекция-09.pptx
Количество просмотров: 48
Количество скачиваний: 0