Электромагнитные волны. Лекция 11

Содержание

Слайд 2

Мы знаем действия многих причин, но не знаем причин многих действий.
К. Колтон

Мысли

Мы знаем действия многих причин, но не знаем причин многих действий. К.
философов – как звезды, они не дают света, потому что слишком возвышенны.
Ф. Бэкон

А.С. Чуев, 2020

Слайд 3

Уравнение волны

Уравнение волны – математическое выражение, описывающее смещение колеблющейся частицы в виде

Уравнение волны Уравнение волны – математическое выражение, описывающее смещение колеблющейся частицы в
функции, зависящей от координат и времени.

Для одномерного случая возможное общее решение:

А.С. Чуев, 2020

Слайд 4

Гармоническая волна:

А.С. Чуев, 2020

Гармоническая волна: А.С. Чуев, 2020

Слайд 5

Уравнение плоской гармонической волны:

Уравнение плоской одномерной гармонической волны:

Уравнение плоской одномерной затухающей гармонической

Уравнение плоской гармонической волны: Уравнение плоской одномерной гармонической волны: Уравнение плоской одномерной
волны:

Уравнение сферической гармонической волны:

А.С. Чуев, 2020

Слайд 6

дважды продифференцировать по времени и координатам, то получим волновое уравнение второго порядка

дважды продифференцировать по времени и координатам, то получим волновое уравнение второго порядка

- волновое число

- волновой вектор

Фазовая скорость

Если общее выражение

А.С. Чуев, 2020

В направлении распространения волны

Слайд 7

Амплитуда волны на расстоянии l :

Плоская волна при х = 0

А.С.

Амплитуда волны на расстоянии l : Плоская волна при х = 0
Чуев, 2020

где:

Можем записать

Уравнение плоской волны

Слайд 8

- волновой вектор.

- волновое число.

А.С. Чуев, 2020

Далее - вывод волнового уравнения

- волновой вектор. - волновое число. А.С. Чуев, 2020 Далее - вывод
из уравнения волны

Обозначая

Получим

Тут

Общее выражение для уравнения волны

Слайд 9

Продифференцируем функцию дважды по каждой переменной

А.С. Чуев, 2020

Продифференцируем функцию дважды по каждой переменной А.С. Чуев, 2020

Слайд 10

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 11

Для одномерной плоской волны волновое уравнение имеет вид:

А.С. Чуев, 2020

Запомнить:

 

Для одномерной плоской волны волновое уравнение имеет вид: А.С. Чуев, 2020 Запомнить:

Слайд 12

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 13

Вибратор Герца

Вибратор

R – разрядник;
Т - газоразрядная трубка;
D – дроссели.

Резонатор

Движущийся с ускорением

Вибратор Герца Вибратор R – разрядник; Т - газоразрядная трубка; D –
электрический заряд испускает электромагнитные волны.

А.С. Чуев, 2020

Слайд 14

Излучение диполя

А.С. Чуев, 2020

Излучение диполя А.С. Чуев, 2020

Слайд 15

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 16

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 17

Диаграмма излучения диполя не сферическая!!!

А.С. Чуев, 2020

Диаграмма излучения диполя не сферическая!!! А.С. Чуев, 2020

Слайд 18

ФАР

А.С. Чуев, 2020

ФАР А.С. Чуев, 2020

Слайд 19

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 20

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 21

Уравнения Максвелла при отсутствии источников поля

первого уравнения

Электромагнитная волна

А.С. Чуев, 2020

Уравнения Максвелла при отсутствии источников поля первого уравнения Электромагнитная волна А.С. Чуев, 2020

Слайд 22

Преобразуя векторное произведение в правой части последнего уравнения:

И использовав для rot Н,

Преобразуя векторное произведение в правой части последнего уравнения: И использовав для rot
выражение из ур-ий Максвелла
получим:

В левой части:

В итоге:

А.С. Чуев, 2020

Вывод волнового уравнения из уравнений Максвелла

С учетом

Слайд 23

Аналогичным путем можно получить

А.С. Чуев, 2020

Аналогичным путем можно получить А.С. Чуев, 2020

Слайд 24

А.С. Чуев, 2020

Второй вариант вывода волнового уравнения

дифференцируем по х

дифференцируем по t

Исключая из

А.С. Чуев, 2020 Второй вариант вывода волнового уравнения дифференцируем по х дифференцируем
полученных уравнений смешанную производную, получаем:

Используя соотношение

получим

Аналогично можно получить волновое уравнение и для вектора Н.

Слайд 25

где

– оператор Лапласа,

υ – фазовая скорость.

Другой вид волновых формул

где – оператор Лапласа, υ – фазовая скорость. Другой вид волновых формул
для электромагнитных волн

А.С. Чуев, 2020

Слайд 26

Еще один вариант записи волновых уравнений для электромагнитных волн

А.С. Чуев, 2020

Еще один вариант записи волновых уравнений для электромагнитных волн А.С. Чуев, 2020

Слайд 27

Уравнения Максвелла можно решить подстановкой:

где

и

обязаны удовлетворять уравнениям:

Там, где

и

равны нулю (в

Уравнения Максвелла можно решить подстановкой: где и обязаны удовлетворять уравнениям: Там, где
вакууме)

Верно общее уравнение:

В и Н тоже удовлетворяют этому общему уравнению.

А.С. Чуев, 2020

Слайд 28

В любой момент времени отношение напряженности электрического поля к величине магнитной индукции

В любой момент времени отношение напряженности электрического поля к величине магнитной индукции
в электромагнитной волне равно скорости света в вакууме

Соотношение Е и В в плоской электромагнитной волне

А.С. Чуев, 2020

Из условия синфазности векторов Е и В в волне

Слайд 29

Скорость распространения электромагнитных волн в среде зависит от ее электрической и магнитной

Скорость распространения электромагнитных волн в среде зависит от ее электрической и магнитной
проницаемостей. Величину

абсолютным показателем преломления.

называют

и

Показатель преломления есть физическая величина, равная отношению скорости электромагнитных волн в вакууме к их скорости в среде.

А.С. Чуев, 2020

Слайд 30

Изменения Е и Н синфазны!!!

Для плоской гармонической волны:

Электромагнитные волны – поперечные волны

А.С.

Изменения Е и Н синфазны!!! Для плоской гармонической волны: Электромагнитные волны –
Чуев, 2020

Слайд 31

Соотношение Е/Н

Для вакуума

А.С. Чуев, 2020

Соотношение Е/Н Для вакуума А.С. Чуев, 2020

Слайд 32

Для Н будет аналогичная запись.

Бабочка Максвелла

А.С. Чуев, 2020

Для Н будет аналогичная запись. Бабочка Максвелла А.С. Чуев, 2020

Слайд 33

Уравнение встречной волны:

Результат наложения прямой и встречной волн:

А.С. Чуев, 2020

Уравнение встречной волны: Результат наложения прямой и встречной волн: А.С. Чуев, 2020

Слайд 34

Схема образования стоячей волны

А.С. Чуев, 2020

Схема образования стоячей волны А.С. Чуев, 2020

Слайд 35

Узлы и пучности стоячей волны

А.С. Чуев, 2020

Узлы и пучности стоячей волны А.С. Чуев, 2020

Слайд 36

С учетом,

Уравнение стоячей волны имеет вид:

Стоячие волны не переносят энергию !!!

А.С.

С учетом, Уравнение стоячей волны имеет вид: Стоячие волны не переносят энергию !!! А.С. Чуев, 2020
Чуев, 2020

Слайд 37

Изображение стоячей ЭМ волны

А.С. Чуев, 2020

Изображение стоячей ЭМ волны А.С. Чуев, 2020

Слайд 38

Используя соотношения Е с Н, можно получить

А.С. Чуев, 2020

Используя соотношения Е с Н, можно получить А.С. Чуев, 2020

Слайд 39

Квадрат косинуса = 1/2

Интенсивность:

В результате:

А.С. Чуев, 2020

Квадрат косинуса = 1/2 Интенсивность: В результате: А.С. Чуев, 2020

Слайд 40

А.С. Чуев, 2020

Вектор Пойнтинга направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а его

А.С. Чуев, 2020 Вектор Пойнтинга направлен в сторону распространения электромагнитной волны, а
модуль равен энергии, переносимой электромагнитной волной за единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению распространения волны.

А.С. Чуев, 2020

Слайд 41

Для сферической волны:

А.С. Чуев, 2020

Для сферической волны: А.С. Чуев, 2020

Слайд 42

Теорема Пойнтинга

Используя векторное тождество:

Из уравнений Максвелла можно получить:

Преобразуем левую часть:

и

Получим уравнение баланса

Теорема Пойнтинга Используя векторное тождество: Из уравнений Максвелла можно получить: Преобразуем левую
ЭМ энергии, переносимой ЭМ волной:

А.С. Чуев, 2020

Слайд 43

Это уравнение похоже на уравнение непрерывности:

Применяя формулу Гаусса-Остроградского уравнение баланса энергии можно

Это уравнение похоже на уравнение непрерывности: Применяя формулу Гаусса-Остроградского уравнение баланса энергии
выразить в интегральной форме:

- обозначена площадь.

- нормальная составляющая вектора Пойнтинга.

Это соотношение называют теоремой Умова-Пойнтинга.

А.С. Чуев, 2020

ρ

- объемная плотность электрического заряда.

где

Слайд 44

А.С. Чуев, 2020

σ

- удельная проводимость

А.С. Чуев, 2020 σ - удельная проводимость

Слайд 45

Импульс электромагнитной волны

Умножив числитель и знаменатель на скорость света, получим:

А.С. Чуев, 2020

Импульс электромагнитной волны Умножив числитель и знаменатель на скорость света, получим: А.С. Чуев, 2020

Слайд 46

Излучение диполя

А.С. Чуев, 2020

Излучение диполя А.С. Чуев, 2020

Слайд 47

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 48

Далее Факультативный материал

А.С. Чуев, 2020

Далее Факультативный материал А.С. Чуев, 2020

Слайд 49

Выражение полевых электромагнитных величин через «материальные»

А.С. Чуев, 2020

Выражение полевых электромагнитных величин через «материальные» А.С. Чуев, 2020

Слайд 50

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 51

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 52

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 53

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020

Слайд 54

А.С. Чуев, 2020

А.С. Чуев, 2020
Имя файла: Электромагнитные-волны.-Лекция-11.pptx
Количество просмотров: 40
Количество скачиваний: 0