Слайд 2 I.Механика. Гравитационное поле.
На высоте h от поверхности Земли и для ускорения
свободного
![I.Механика. Гравитационное поле. На высоте h от поверхности Земли и для ускорения](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-1.jpg)
падения получим .
Движение спутников планет по круговым орбитам.
Запишем для этого движения второй закон Ньютона:
где m – масса спутника, M – масса планеты, R – ее радиус, h –высота орбиты над поверхностью планеты, - ускорение свободного падения на ее поверхности. Из этого уравнения можно найти скорость спутника и его период обращения Т.
Если , т.е. спутник летает на небольшой высоте, тогда
и для первой космической скорости получим:
.
Слайд 3 I.Механика. Гравитационное поле.
- скорость, которую необходимо сообщить телу, чтобы оно
![I.Механика. Гравитационное поле. - скорость, которую необходимо сообщить телу, чтобы оно стало](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-2.jpg)
стало спутником Земли (не вернулось на Землю).
Эллиптические орбиты.
В общем случае движение планет и их спутников происходит по эллиптическим орбитам. Гравитационные силы Солнца или планет не создают момента силы, поэтому момент импульса планет или спутников сохраняется и - радиус орбиты и скорость на орбите в перигее, а и - радиус и скорость в апогее (Рис.26).
Рис.26
Между ними существует следующее соотношение:
Слайд 4 I.Механика. Гравитационное поле.
Потенциальная энергия гравитационного поля.
Рассмотрим гравитационное взаимодействие материальной точки
![I.Механика. Гравитационное поле. Потенциальная энергия гравитационного поля. Рассмотрим гравитационное взаимодействие материальной точки](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-3.jpg)
массой m и шара (Земли) массой M и радиуса R (Рис.26).
Беря неопределенный интеграл, получим:
Рис.26
Если потенциальная энергия обращается в ноль на бесконечности, то константа интегрирования С=0 и
Если принять потенциальную энергию равной нулю на поверхности Земли и .
Потенциальная энергия в этом случае принимает вид:
Слайд 5 I.Механика. Гравитационное поле.
Если высота над поверхностью шара (Земли) мала ,то
и
![I.Механика. Гравитационное поле. Если высота над поверхностью шара (Земли) мала ,то и](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-4.jpg)
получаем известное выражение для потенциальной энергии тела на высоте h от поверхности Земли.
Вторая космическая скорость – скорость, которую необходимо сообщить телу, чтобы оно покинуло поле притяжение Земли (удалилось от него на бесконечность). Если принять потенциальную энергию на бесконечности, равной нулю, то закон сохранения энергии запишется в виде: , где выражение в
правой части равенства – полная энергия тела на поверхности Земли. На бесконечно большом расстоянии от Земли кинетическая и потенциальная энергии обращаются в ноль и
Слайд 6Расчет первой космической скорости у поверхности Земли
![Расчет первой космической скорости у поверхности Земли](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-5.jpg)
Слайд 7Вторая космическая скорость
VII= 11,2 км/с
Вторая космическая скорость – минимальная скорость, которую надо
![Вторая космическая скорость VII= 11,2 км/с Вторая космическая скорость – минимальная скорость,](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-6.jpg)
сообщить телу у поверхности Земли (или небесного тела) для того, чтобы оно преодолело гравитационное притяжение Земли (или небесного тела).
Слайд 8Третья космическая скорость
Минимальная скорость, которую надо сообщить телу у поверхности Земли для
![Третья космическая скорость Минимальная скорость, которую надо сообщить телу у поверхности Земли](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-7.jpg)
того, чтобы оно преодолело гравитационное притяжение Солнца.
Слайд 9Траектории движения тел
V0 =0
V=VI
VI < V < VII
V=VII
V=VIII
прямая линия
окружность
эллипс
гипербола
Парабола
![Траектории движения тел V0 =0 V=VI VI V=VII V=VIII прямая линия окружность эллипс гипербола Парабола](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-8.jpg)
Слайд 10
I.Механика. Метод Потенциальных кривых
отрицательна.
Слева от минимума тангенс угла наклона
![I.Механика. Метод Потенциальных кривых отрицательна. Слева от минимума тангенс угла наклона касательной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-9.jpg)
касательной отрицателен, а сила положительна. В точке минимума сила равна нулю, т.е. это есть положение равновесия. При смещении от этой точки вправо возникает сила возвращающая материальную точку в положение равновесия. Тот же результат будет и при смещении влево. Поэтому равновесие в этом случае является устойчивым. Вблизи максимума потенциального барьера положение равновесия неустойчиво. Пусть
– полная энергия материальной точки. Полная энергия
. В точках 3 и 4 пересечения прямой полной энергии с потенциальной кривой полная энергия равна потенциальной, поэтому движение на участке 3-4 возможно, а вне этого отрезка, где невозможно.
Слайд 11
I.Механика. Метод Потенциальных кривых
отрицательна.
Слева от минимума тангенс угла наклона
![I.Механика. Метод Потенциальных кривых отрицательна. Слева от минимума тангенс угла наклона касательной](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-10.jpg)
касательной отрицателен, а сила положительна. В точке минимума сила равна нулю, т.е. это есть положение равновесия. При смещении от этой точки вправо возникает сила возвращающая материальную точку в положение равновесия. Тот же результат будет и при смещении влево. Поэтому равновесие в этом случае является устойчивым. Вблизи максимума потенциального барьера положение равновесия неустойчиво. Пусть
– полная энергия материальной точки. Полная энергия
. В точках 3 и 4 пересечения прямой полной энергии с потенциальной кривой полная энергия равна потенциальной, поэтому движение на участке 3-4 возможно, а вне этого отрезка, где невозможно.
Слайд 12 I.Механика. Гравитационное поле.
Примеры решения задач
Задача 31. Найдите путь, который пройдет тело за
![I.Механика. Гравитационное поле. Примеры решения задач Задача 31. Найдите путь, который пройдет](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-11.jpg)
1 с, свободно падая без начальной скорости на высоте от поверхности Земли, равной ее радиусу.
Решение. При свободном падении путь, проходимый телом
Равен где - ускорение свободного падения на высоте
и , откуда м.
Задача 32. Найдите силу притяжения к Земле космического корабля массы 10 тонн, находящегося на расстоянии от поверхности Земли, в четыре раза большем ее радиуса.
Решение. На расстоянии 5 радиусов Земли на космонавта будет действовать сила притяжения, равная
кН
Слайд 13 I.Механика. Гравитационное поле.
Задача 33. Найдите отношение скоростей двух космических кораблей, вращающихся
![I.Механика. Гравитационное поле. Задача 33. Найдите отношение скоростей двух космических кораблей, вращающихся](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-12.jpg)
по круговым орбитам на расстояниях от поверхности Земли, равных одному и двум земным радиусам.
Решение. Запишем второй закон Ньютона, для спутников, вращающихся вокруг Земли на расстояниях одного и двух радиусов от поверхности под действием соответствующих сил тяжести:
Разделив первое уравнение на второе и извлекая квадратный корень получим 1,22.
Задача 34. Найдите период обращения спутника, движущегося по круговой орбите вблизи поверхности некоторой планеты, средняя плотность вещества которой равна 3,3 г/см3. Гравитационная постоянная 6,67·10–11 м3/кг·с2.
Слайд 14 I.Механика. Гравитационное поле.
Решение. Запишем второй закон Ньютона для вращательного движение, выразив
![I.Механика. Гравитационное поле. Решение. Запишем второй закон Ньютона для вращательного движение, выразив](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-13.jpg)
нормальное ускорение через период обращения:
.
Выразим в этом выражении массу планеты M через плотность и объем шара, тогда получим:
Задача 35. Спутник запущен вертикально вверх со второй космической скоростью. На некоторой высоте над поверхностью Земли потенциальная энергия спутника составляет 75% его первоначальной энергии. Потенциальная энергия на поверхности Земли при этом принимается нулевой. Найдите отношение этой высоты к радиусу Земли.
Слайд 15 I.Механика. Гравитационное поле.
Решение. Запишем закон сохранения энергии, приняв, что потенциальная энергия
![I.Механика. Гравитационное поле. Решение. Запишем закон сохранения энергии, приняв, что потенциальная энергия](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-14.jpg)
обращается в ноль на поверхности Земли:
Задача 36. Спутник запускается со второй космической скорос-тью. Найдите, во сколько раз уменьшится его кинетическая энергия по сравнению с начальной на высоте, равной радиусу Земли. Участок разгона ракеты и сопротивление воздуха не учитывать.
Решение. Примем потенциальную энергию на поверхности Земли равной нулю, тогда на основе закона сохранения энергии:
Слайд 16 I.Механика. Гравитационное поле.
Задача 37. Найдите расстояние, на которое ракета, запущенная вертикально
![I.Механика. Гравитационное поле. Задача 37. Найдите расстояние, на которое ракета, запущенная вертикально](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/998541/slide-15.jpg)
вверх с поверхности Земли с первой космической скоростью , удалится от поверхности Земли. Радиус Земли равен
R = 6400 км. Вращение Земли не учитывать.
Решение. Принимая потенциальную энергию равной нулю на поверхности Земли, запишем закон сохранения энергии:
,
где – начальная кинетическая энергия ракеты, соответствующая
первой космической скорости , h –
высота подъема ракеты, на которой ее скорость обращается в ноль. Подставляя в первое уравнение, получим
,
откуда h=R=6400 км.