Оптическое излучение

Содержание

Слайд 2

Оптический диапазон длин волн λ ограничен с одной стороны рентгеновскими лучами, а

Оптический диапазон длин волн λ ограничен с одной стороны рентгеновскими лучами, а
с другой – микроволновым диапазоном радиоизлучения.

Такое ограничение условно и в значительной степени определяется общностью технических средств и методов исследования явлении в указанном диапазоне.

Слайд 4

Геометрическая оптика, не рассматривая вопрос о природе света, исходит из эмпирических

Геометрическая оптика, не рассматривая вопрос о природе света, исходит из эмпирических законов
законов его распространения и использует представление о световых лучах, отражающихся и преломляющихся на границах сред с разными оптическими свойствами и прямолинейных в оптически однородной среде.

Слайд 9

Физическая оптика
рассматривает проблемы, связанные с процессами испускания света, природой света

Физическая оптика рассматривает проблемы, связанные с процессами испускания света, природой света и световых явлений.
и световых явлений.

Слайд 10

Устройство лазера

Устройство лазера

Слайд 12

Сознание человека преобразует информацию

80% - через зрение

Сознание человека преобразует информацию 80% - через зрение

Слайд 13

Результаты физиологической оптики используются в медицине, физиологии, технике при разработке разнообразных

Результаты физиологической оптики используются в медицине, физиологии, технике при разработке разнообразных устройств
устройств – от осветительных приборов и очков до цветного кино и телевидения.

Слайд 14

Развитие взглядов на природу света

Основные законы геометрической оптики известны ещё с

Развитие взглядов на природу света Основные законы геометрической оптики известны ещё с
древних времен. Но ни Платон ни Евклид ни Аристотель и Птолемей не смогли дать точных формулировок этих законов.

Слайд 15

В конце XVII века, на основе многовекового опыта и развития представлений о

В конце XVII века, на основе многовекового опыта и развития представлений о
свете возникли две мощные теории света – корпускулярная (Ньютон-Декарт) и волновая (Гук-Гюйгенс).

Слайд 16

постоянная равная отношению скорости света в среде

Из представлений корпускулярной теории Ньютон легко

постоянная равная отношению скорости света в среде Из представлений корпускулярной теории Ньютон
вывел законы отражения и преломления:

; (угол падения равен углу отражения);

(отношение синуса угла падения к синусу угла преломления – величина

к скорости света в вакууме с).

Таким образом, Ньютон ошибочно утверждал, что скорость света в веществе больше скорости света в вакууме.

Слайд 18

Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колебаний и волн

Начало XIX в. характеризуется интенсивным развитием математической теории колебаний и волн и
и ее приложением к объяснению ряда оптических явлений. В связи с работами Т. Юнга и О. Френеля, победа временно перешла к волновой оптике:
1801 г. Т. Юнг сформулировал принцип интерференции и объяснил цвета таких пленок;
1818 г. О. Френель получает премию Парижской Академии за объяснение дифракции;
1840 г. О. Френель и Д. Арго исследуют интерференцию поляризованного света и доказывают поперечность световых колебаний;

Слайд 19

1841 г. О. Френель строит теорию кристаллооптических колебаний;
1849 г. А.

1841 г. О. Френель строит теорию кристаллооптических колебаний; 1849 г. А. Физо
Физо измерил скорость света и рассчитал по волновой теории коэффициент преломления воды

, что совпало с

экспериментом;

1848 г. М. Фарадей открыл вращение плоскости поляризации света в магнитном поле (эффект Фарадея);
1860 г. Дж. Максвелл основываясь на открытии Фарадея пришел к выводу, что свет есть электромагнитные, а не упругие волны;

Слайд 20

1900 г. Макс Планк показал, что излучение абсолютно черного тела можно

1900 г. Макс Планк показал, что излучение абсолютно черного тела можно объяснить,
объяснить, если предложить, что свет излучается не непрерывно, а порциями, квантами с энергией

ν – частота, h – постоянная Планка.

, где

1888 г. Г. Герц экспериментально исследовал электромагнитное поле и подтвердил, что электромагнитные волны распространяются со скоростью света с = 3*108 м/с
1899 г. П.Н. Лебедев измерил давление света.

Слайд 21

В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил закономерности фотоэффекта на основе представления

В 1905 г. Альберт Эйнштейн объяснил закономерности фотоэффекта на основе представления о
о световых частицах – «квантах» света, «фотонах», масса которых

Это соотношение связывает корпускулярные характеристики излучения – массу и энергию кванта – с волновыми – частотой и длиной волны.
Работы Планка и Эйнштейна явились началом развития квантовой физики.

Слайд 22

Корпускулярно – волновой дуализм

Корпускулярно – волновой дуализм

Слайд 26

Экспериментальное обнаружение методов генерации вынужденного излучения атомов и молекул – создание

Экспериментальное обнаружение методов генерации вынужденного излучения атомов и молекул – создание оптического
оптического квантового генератора (лазера) - наиболее важное событие в современной оптике (А.М. Прохоров, Н.Г. Басов и Ч. Таунс 1954 г.).

Слайд 27

Оптический квантовый генератор (лазер)



Оптический квантовый генератор (лазер)

Слайд 28

В современной физической оптике квантовые представления не противоречат волновым, а сочетаются на

В современной физической оптике квантовые представления не противоречат волновым, а сочетаются на
основе квантовой механики и квантовой электродинамики.

Слайд 29

Основные характеристики световых волн

Корпускулярно-волновой дуализм:
свет в некоторых явлениях обладает свойствами, присущими

Основные характеристики световых волн Корпускулярно-волновой дуализм: свет в некоторых явлениях обладает свойствами,
частицам (корпускулярная теория),
в других явлениях свойствами, присущими волнам (волновая теория).
В данном разделе будем рассматривать свет как электромагнитные волны.

Слайд 30

Световые волны:
Плоская волна:
Сферическая волна:
- вектор напряженности электрического поля;
Е0

Световые волны: Плоская волна: Сферическая волна: - вектор напряженности электрического поля; Е0
– амплитуда;
r – расстояние до источника ;
k – волновое число;
φ – начальная фаза.
Световой вектор - вектор напряженности электрического поля.
Его колебаниями обусловлено физиологическое, фотохимическое и т.д. действие света.

Слайд 31

- для большинства прозрачных сред (μ ≈ 1)

- для большинства прозрачных сред (μ ≈ 1)

Слайд 32

С П Е К Т Р spectrum (лат.) - вúдение.

С П Е К Т Р spectrum (лат.) - вúдение.

Слайд 33

Видимый свет (в вакууме): λ = [400 (фиолетовый);
760 нм (красный)]

Шкала

Видимый свет (в вакууме): λ = [400 (фиолетовый); 760 нм (красный)] Шкала электромагнитных волн
электромагнитных волн

Слайд 35

Согласно теории цветового зрения Юнга - Гельмгольца ощущение любого цвета можно получить

Согласно теории цветового зрения Юнга - Гельмгольца ощущение любого цвета можно получить
смешиванием спектрально чистых излучений красного, зеленого и синего цветов

Слайд 36

максимальная чувствительность глаза при дневном свете –
на длине волны 555

максимальная чувствительность глаза при дневном свете – на длине волны 555 нм,
нм,
при сумеречном свете - на длине волны 510 нм.

Кривая видности -
относительная спектральная чувствительность глаза к излучениям различных длин волн

Слайд 37

Спектр оптического пропускания синтетического кварцевого стекла Suprasil 300, оптического стекла BK 7

Спектр оптического пропускания синтетического кварцевого стекла Suprasil 300, оптического стекла BK 7
и обычного стекла.
(кварцевое стекло вследствие малого количества примесей обладает чрезвычайно широким спектром пропускания и малым поглощением света (обычное оконное стекло поглощает столько же света, сколько и кварцевое стекло толщиной в 100 метров)).

Слайд 38

Интенсивность света – модуль среднего по времени значения плотности потока энергии, переносимой

Интенсивность света – модуль среднего по времени значения плотности потока энергии, переносимой
световой волной:

– вектор Пойнтинга

В случае однородной среды (n = const) интенсивность пропорциональна квадрату амплитуды световой волны

Слайд 39

Луч – линия, вдоль которой распространяется световая волна.

В изотропных средах лучи

Луч – линия, вдоль которой распространяется световая волна. В изотропных средах лучи
перпендикулярны к волновым поверхностям
В анизотропных средах лучи не ортогональны волновым поверхностям

Слайд 40

В естественном свете колебания светового вектора совершаются во всех направлениях, перпендикулярных

В естественном свете колебания светового вектора совершаются во всех направлениях, перпендикулярных к
к лучу.

Излучение тела обусловлено волнами, испускаемыми его атомами:
длительность излучения атома ~ 10–8 с, за это время образуется цуг волн (набор горбов и впадин) длиной ~ 3м.
Плоскость колебаний каждого цуга ориентирована случайным образом.
В результирующей волне (суперпозиции цугов от разных атомов) все направления равновероятны.

Слайд 41

Световые, или фотометрические величины

Энергия, переносимая световыми лучами в единицу времени, называется

Световые, или фотометрические величины Энергия, переносимая световыми лучами в единицу времени, называется
потоком энергии (лучистым потоком), проходящим через площадку dS в телесный угол dΩ.
Если нормаль к площадке dS образует с направлением излучения угол α, то необходимо рассматривать ее проекцию – видимую величину площадки, если ее рассматривать под углом α к нормали:

Слайд 42

Силой света источника I в заданном направлении называется световой поток, посылаемый им

Силой света источника I в заданном направлении называется световой поток, посылаемый им
в этом направлении и отнесенный к единице телесного угла. Единицы измерения: [I] = кд (кандела)
Световой поток для точечного источника
1 люмен – это световой поток, посылаемый источником с силой света в 1 канделу внутрь телесного угла в 1 стерадиан:
1 лм = 1 кд · 1 ср

Слайд 43

Освещенностью Е некоторой поверхности называется световой поток, падающий на единицу площади освещаемой

Освещенностью Е некоторой поверхности называется световой поток, падающий на единицу площади освещаемой
поверхности:
[E] = лк (люкс):
Для точечного источника

- освещенность, создаваемая точечным источником, обратно пропорциональна квадрату расстояния до него и прямо пропорциональна косинусу угла между направлением падающих лучей и нормалью к освещаемой поверхности.

- закон обратных квадратов:

Слайд 44

Для протяженных источников вводятся следующие понятия:
Яркостью L называется световой поток, исходящий из

Для протяженных источников вводятся следующие понятия: Яркостью L называется световой поток, исходящий
площадки dS в заданном направлении, отнесенный к единице телесного угла и к единице ее видимой величины:

Источники, яркость которых одинакова по всем направлениям, называются ламбертовскими (косинусными):
dI ~ cos α

где
- сила света площадки dS в том же направлении