Тепловое излучение. Лекция 30

Содержание

Слайд 2

Существуют два вида излучения.

Тепловое излучение – испускание электромагнитных волн за счёт
внутренней

Существуют два вида излучения. Тепловое излучение – испускание электромагнитных волн за счёт
(тепловой)
энергии тел.

Люминесценция – излучения,
возбуждаемые за счёт любого вида энергии,
кроме тепловой.

Слайд 3

Виды люминесценции

- хемилюминесценция (свечение окисляющегося на воздухе фосфора за счёт энергии, выделяемой

Виды люминесценции - хемилюминесценция (свечение окисляющегося на воздухе фосфора за счёт энергии,
при химическом превращении);

- электролюминесценция (свечение, возникающее в газах и твёрдых телах под воздействием электрического поля);

- фотолюминесценция (свечение, возбуждаемое поглощаемым телом электромагнитным излучением).

Слайд 4

Тепловое излучение
имеет место при любой температуре!

излучающее
тело

оболочка с идеально отражающей поверхностью

внутри

Тепловое излучение имеет место при любой температуре! излучающее тело оболочка с идеально
вакуум

Тепловое излучение - единственный вид излучения, которое может находится в равновесии
с излучающим телом.

Слайд 5

Равновесность означает,
что тело в единицу времени
поглощает столько же энергии,
сколько

Равновесность означает, что тело в единицу времени поглощает столько же энергии, сколько
и излучает.

Потому что любое нарушение равновесия
в системе тело-излучение
вызывает возникновение процессов, восстанавливающих равновесие.

Почему тепловое излучение равновесно?

Слайд 6

Энергетическая светимость RT – энергия, излучаемая единицей поверхности излучающего тела за единицу

Энергетическая светимость RT – энергия, излучаемая единицей поверхности излучающего тела за единицу
времени по всем направлениям.
(Мощность излучения с единицы площади поверхности тела)

W – энергия, излучаемая всей поверхностью тела [Дж];
S – площадь поверхности [м2];
P – мощность излучения [Вт];
t – время излучения [с].

Энергетическая светимость RT – функция температуры T.

Слайд 7

Лучеиспускательная способность rν,T – часть его энергетической светимости, приходящейся на единичный интервал

Лучеиспускательная способность rν,T – часть его энергетической светимости, приходящейся на единичный интервал
частот или длин волн.

Лучеиспускательная способность rν,T – функция частоты ν и температуры T.

Слайд 8

Интегральная форма записи энергетической светимости

Всегда

Интегральная форма записи энергетической светимости Всегда

Слайд 9

Как перейти от rν,T к rλ,T ?

Учтём, что , тогда

Знак «-»

Как перейти от rν,T к rλ,T ? Учтём, что , тогда Знак
учитывает,
что с ростом одной величины (λ или ν),
другая величина убывает.

Слайд 10

Перепишем выражения в виде

Воспользовавшись соотношением, получим

Перепишем выражения в виде Воспользовавшись соотношением, получим

Слайд 11

Спектральной поглощательная способность тела Aν,T

Спектральная поглощательная способность Aν,T –
функция частоты

Спектральной поглощательная способность тела Aν,T Спектральная поглощательная способность Aν,T – функция частоты
ν и температуры T.

Пусть на элементарную площадку поверхности тела падает лучистая энергия, переносимая электромагнитными волнами, частота которых заключена в интервале ν, ν+dν.
Часть данной энергии будет поглощена телом.

Слайд 12

Очевидно, что всегда

Если

то такое тело называется абсолютно чёрным.

АЧТ - тело, способное

Очевидно, что всегда Если то такое тело называется абсолютно чёрным. АЧТ -
поглощать при любой температуре всё падающее на него излучение любой частоты.

Слайд 13

Наиболее близкими телами к АЧТ можно назвать:
чёрный бархат;
сажа (уголь) поглощает 96%

Наиболее близкими телами к АЧТ можно назвать: чёрный бархат; сажа (уголь) поглощает
света;
Vantablack - субстанция из углеродных нанотрубок. Поглощает 99,965% падающего на него излучения.

Пример: при наличии небольшого отверстия в замкнутой полости, свет, попавший туда, будет испытывать
многократные отражения и практически полностью поглотится.

Слайд 14

Серое тело - тело, поглощательная способность которого меньше единицы, но одинакова для

Серое тело - тело, поглощательная способность которого меньше единицы, но одинакова для
всех частот и зависит только от температуры, материала и состояния поверхности тела:

Слайд 15

Проведём мысленный эксперимент.

2. Через некоторое время система придёт в состояние теплового

Проведём мысленный эксперимент. 2. Через некоторое время система придёт в состояние теплового
равновесия – все тела примут одну и ту же температуру T.

3. Можно записать соотношение

где 1, 2, 3 – номера тел.

1. Перед нами замкнутая оболочка, поддерживаемая при постоянной температуре T. В ней находятся несколько тел.

Слайд 16

Закон Кирхгофа

а. Отношение лучеиспускательной к поглощательной способности тела не зависит от природы

Закон Кирхгофа а. Отношение лучеиспускательной к поглощательной способности тела не зависит от
тела и является универсальной для всех тел функцией частоты (длины волны) и температуры:

Кирхгоф
Густав Роберт
(1824-1887)

Слайд 17

Определим вид универсальной функции Кирхгофа
Применим закон Кирхгофа к АЧТ
Для АЧТ

б. Для

Определим вид универсальной функции Кирхгофа Применим закон Кирхгофа к АЧТ Для АЧТ
всех тел, отношение лучеиспускательной способности к спектральной поглощательной способности равно лучеиспускательной способности абсолютно черного тела при той же температуре.

Таким образом, универсальная функция Кирхгофа есть лучеиспускательная способность АЧТ.

Слайд 18

Величины rν,T и Aν,T могут меняться
очень сильно при переходе
от одного

Величины rν,T и Aν,T могут меняться очень сильно при переходе от одного
тела к другому.

Но отношение этих величин
одинаково для всех тел!

Тело, сильнее поглощающее какие-либо лучи, будут эти лучи сильнее и испускать.

Слайд 19

Энергетическая светимость серого тела

Энергетическая светимость серого тела

Слайд 20

Энергетическая светимость чёрного тела пропорциональна четвёртой степени его термодинамической температуре.

Закон Стефана-Больцмана

Энергетическая светимость чёрного тела пропорциональна четвёртой степени его термодинамической температуре. Закон Стефана-Больцмана
– постоянная Стефана-Больцмана;
T – термодинамическая температура [К].

Стефан
Йозеф
(1835-1893)

Больцман
Людвиг
(1844-1906)

Слайд 21

Закон смещения Ви́на

λmax – длина волны, соответствующая максимальному значению лучеиспускательной способности АЧТ

Закон смещения Ви́на λmax – длина волны, соответствующая максимальному значению лучеиспускательной способности
[м];
b=2,9·10-3 – постоянная Ви́на [м·К];
T – температура [К].

Длина волны, соответствующая максимальному значению лучеиспускательной способности АЧТ, обратно пропорциональна его абсолютной температуре.

Вин
Вильгельм
(1864 - 1928)

Спектр АЧТ – распределение лучеиспускательной способности АЧТ по длинам волн.

Слайд 22

Площадь фигуры под графиком
есть энергетическая светимость .

Закон смещения Ви́на показывает

Площадь фигуры под графиком есть энергетическая светимость . Закон смещения Ви́на показывает
смещение положения максимума функции по мере возрастания температуры в область коротких длин волн.

Слайд 23

Наглядный пример – цвет звёзд

Цвет любой звезды зависит только от температуры её

Наглядный пример – цвет звёзд Цвет любой звезды зависит только от температуры
внешних слоев – того, что мы называем «поверхностью» звезды.

Холодные светила, с температурой поверхности 2-3 тысячи градусов, имеют красный цвет.
Температура поверхности солнца – «жёлтого карлика», около 6 тысяч градусов.
Температура голубых звёзд может достигать 40 тысяч градусов и выше.

Длина волны λ уменьшается с увеличением температуры

Слайд 24

Созвездие Ориона

Звезда Бетельгейзе красного цвета

Звезда Ригель
голубовато-белого цвета

Созвездие Ориона Звезда Бетельгейзе красного цвета Звезда Ригель голубовато-белого цвета

Слайд 25

Какой математический вид имеет универсальная функция Кирхгофа?

Какой математический вид имеет универсальная функция Кирхгофа?

Слайд 26

Формула Рэлея-Джинса

k=1,38·10-23 – постоянная Больцмана [Дж/К];
T – абсолютная температура [К].

Стретт, Джон Уильям

Формула Рэлея-Джинса k=1,38·10-23 – постоянная Больцмана [Дж/К]; T – абсолютная температура [К].

(лорд Рэлей)
(1842 - 1919)

Джинс
Джеймс Хопвуд
(1877 - 1946)

Рэлей и Джинс получили зависимость от частоты света, используя методы классической статистической физики.

Они предположили, опираясь на теорему о равнораспределении энергии по степеням свободы, что на каждое электромагнитное колебание приходится в среднем энергия равная kT.

Слайд 27

Формула Рэлея-Джинса согласуется с экспериментом только в области малых частот и больших

Формула Рэлея-Джинса согласуется с экспериментом только в области малых частот и больших температур.
температур.

Слайд 28

Мы видим, что неограниченно растёт, достигая чрезвычайно больших значений в ультрафиолете (7,5·1014-3·1017

Мы видим, что неограниченно растёт, достигая чрезвычайно больших значений в ультрафиолете (7,5·1014-3·1017
Гц).
Этот результат получил название «ультрафиолетовая катастрофа».

Слайд 29

Эта неудача свидетельствовала о
недостатках
в классической теории физики.

Эта неудача свидетельствовала о недостатках в классической теории физики.

Слайд 30

РЕВОЛЮЦИЯ В ФИЗИКЕ. 1900 ГОД.
Квантовая гипотеза Планка

h=6,625·10-34 – постоянная Планка [Дж·с];
с=3·108 –

РЕВОЛЮЦИЯ В ФИЗИКЕ. 1900 ГОД. Квантовая гипотеза Планка h=6,625·10-34 – постоянная Планка
скорость света в вакууме [м/с];
λ – длина волны света [м].
ν – частота волны света [Гц].

Атомные осцилляторы излучают энергию не непрерывно, а дискретно, определёнными порциями – квантами.

- энергия кванта.

Слайд 31

Поскольку энергия излучается порциями, то энергия осциллятора может принимать лишь определённые дискретные

Поскольку энергия излучается порциями, то энергия осциллятора может принимать лишь определённые дискретные
значения, кратные целому числу квантов:

Формула Планка

Формула Планка, хорошо согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектре излучения АЧТ, во всём интервале частот и температур.

а.

Слайд 32

Особый случай Энергия кванта очень мала по сравнению с энергией теплового движения

Особый случай Энергия кванта очень мала по сравнению с энергией теплового движения
kT.

Формула Планка переходит в формулу Рэлея-Джинса.

б.

Слайд 33

Доказательство.

Подставим (*) в формулу Планка

формула Рэлея-Джинса

Доказательство. Подставим (*) в формулу Планка формула Рэлея-Джинса

Слайд 34

Получим из формулы Планка формулу Стефана-Больцмана.

Введём безразмерную переменную

Получим из формулы Планка формулу Стефана-Больцмана. Введём безразмерную переменную

Слайд 35

Тогда формула будет записана

где

так как

формула
Стефана-Больцмана

Тогда формула будет записана где так как формула Стефана-Больцмана

Слайд 36

Получим из формулы Планка закон Ви́на с помощью (7) и (17)

откуда

Получим из формулы Планка закон Ви́на с помощью (7) и (17) откуда

Слайд 37

Приравняем к нулю производную (20) и найдём λmax.

Решением этого трансцендентного уравнения будет

Откуда

Приравняем к нулю производную (20) и найдём λmax. Решением этого трансцендентного уравнения

закон смещения Ви́на

Трансцендентное уравнение  –  уравнение, не являющееся алгебраическим. Это уравнения, содержащие показательные, логарифмические, тригонометрические функции.