Слайд 272
ВОПРОСЫ
14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике.
15. Термодинамика диэлектриков.
16.
Сегнетоэлектрики. Свойства сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса.
Слайд 472
14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике.
Слайд 572
При внесении изотропного диэлектрика во внешнее электрическое поле Е0, например, в пространство
между обкладками плоского конденсатора, он поляризуется. Внутри диэлектрика связанные заряды компенсируют друг друга.
Слайд 772
Но на левой грани возникает не скомпенсированный связанный отрицательный заряд с поверхностной
плотностью – σ*, а на правой – положительный связанный заряд с поверхностной плотностью + σ*. В диэлектрике возникнет свое электрическое поле
Е*= σ*/ ε0 ,
направленное противоположно внешнему полю Е0.
Слайд 872
Согласно принципу суперпозиции результирующее электрическое поле
Е = Е0 – Е*,
или
по абсолютной величине
Е = Е0 – Е*
или
Слайд 972
Здесь σ* – поверхностная плотность связанных зарядов на поверхности диэлектрика (σ* =
ε0 Е*), σ – поверхностная плотность сторонних зарядов на обкладках конденсатора (σ = ε0 Е).
С учётом выражения σ* = χ ε0 Е можно записать
Е = Е0 – χ Е = Е0 / ε.
Слайд 1072
Умножим левую и правую части на
ε0 ε, в результате получим электрическое смещение
внутри диэлектрика
D = ε0εE = ε0E0 = D0.
Следовательно, электрическое смещение внутри диэлектрика совпадает с электрическим смещением внешнего электрического поля в вакууме D0.
Слайд 1172
То есть, можно записать так D = σ.
Вывод: Электрическое смещение численно равно
поверхностной плотности сторонних зарядов.
Слайд 1272
Энергия электрического поля в диэлектрике.
Согласно теории энергию W электрического поля при наличии
изотропного диэлектрика можно записать, используя Е и D.
Носителем энергии является само электрическое поле.
Слайд 1372
Можно найти распределение электрической энергии в пространстве с некоторой объемной плотностью
Слайд 1472
Объемная плотность энергии электрического поля при наличии диэлектрика в ε раз больше,
чем при отсутствии диэлектрика, хотя напряженность поля в обоих случаях одна и та же.
Это связано с тем, что при создании поля в диэлектрике оно совершает дополнительную работу по его поляризации.
Слайд 1572
Следовательно, под энергией поля в диэлектрике следует понимать всю энергию, затрачиваемую на
возбуждение электрического поля, которая складывается из собственной электрической энергии и энергии, расходуемой на совершение работы при поляризации.
Слайд 1672
Действительно, если вместо электрического смещения D подставить величину , то
Слайд 1772
где первое слагаемое соответствует объемной плотности энергии поля Е в вакууме, второе
− связано с дополнительной объемной плотностью энергии, расходуемой на поляризацию диэлектрика.
Слайд 1872
Вычислим энергию заряженного шара в диэлектрике с диэлектрической проницаемостью ε. Заряд шара
q, радиус шара R.
Энергия шарового слоя толщиной dr (E = const):
Слайд 1972
Интегрируем от R до бесконечности
C = 4πε0εR – ёмкость шара
Слайд 2172
15. Термодинамика диэлектриков.
Слайд 2272
Рассмотрим процесс поляризации изотропных диэлектриков с точки зрения термодинамики. Диэлектрик будем считать
изотропным как в отсутствие, так и при наличии внешнего электрического поля. Такие диэлектрики широко распространены среди жидкостей и газов.
Слайд 2372
Если диэлектрик неоднороден, то можно выделить столь малый объем dV, в пределах
которого он будет однородным. Соответственно в этом объеме будет однородным давление и напряженность электрического поля.
Слайд 2472
Применим первое начало термодинамики к такому объему диэлектрика:
δQ = dU + δA,
где
δQ − количество теплоты, переданное диэлектрику; dU − изменение внутренней энергии; δA − элементарная работа, состоящая из двух слагаемых: т. е. δA = δA1 + δA2,
Слайд 2572
где δA1 = pdV − работа системы против внешнего давления, которая была
рассмотрена подробно в термодинамике (здесь речь идёт об изменении объёма); δA2 − работа электрического поля.
Слайд 2672
Работа по перемещению заряда в электрическом поле
δA2 = −ϕdq,
где dq = σdS,
ϕ = Е⋅ℓ , D = σ.
C учетом этого формула работы электрического поля принимает вид
(здесь речь идёт о некоторой доли объёма, не изменение)
Слайд 2772
Cчитая объем при поляризации постоянным и полагая его единичным получаем
Поэтому первое
начало термодинамики принимает вид
Слайд 2872
где или
где первое слагаемое − работа, затрачиваемая на изменение поля; второе слагаемое −
работа, затрачиваемая на поляризацию среды, с которой связана сила, действующая на диэлектрик со стороны поля.
Слайд 2972
Внутреннюю энергию диэлектрика можно представить в виде:
Слайд 3072
где T – термодинамическая температура, ρ − плотность диэлектрика, U0(T, ρ) −
внутренняя энергия диэлектрика при E = 0 внутри его.
Слайд 3172
Адиабатическое и квазистатическое изменение поляризации диэлектрика приводит к изменению температуры, т. е.
наблюдается электрокалорический эффект.
Слайд 3272
При таком процессе энтропия остается постоянной. Если ее рассматривать как функцию напряженности
Е и температуры Т,
т. е. S = f(E,T) при постоянной плотности (ρ = сonst), то для бесконечно малого процесса получим
Слайд 3372
Известно, что
где ∂S = (δQ/T) по определению энтропии; СЕ − теплоемкость
единицы объема диэлектрика при постоянной напряженности электрического поля.
Слайд 3472
Также известно, что
Следовательно, изменение температуры
Слайд 3572
Если напряженность электрического поля изменяется от Е1 до Е2, то температура диэлектрика
изменяется по закону
Слайд 3772
16. Сегнетоэлектрики. Свойства сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса.
Слайд 3872
Некоторые кристаллические диэлектрики, твердые растворы, керамики, пленки и т. д. проявляют удивительные
свойства.
В определенном интервале температур такие диэлектрики обладают самопроизвольной (спонтанной) поляризацией в малых объемах вещества в отсутствие внешнего электрического поля.
Слайд 3972
Такие вещества называют сегнетоэлектриками.
Это название они получили, потому что такие необычные свойства
впервые были обнаружены у кристаллов сегнетовой соли КNaC4Y4O6⋅4H2O.
Слайд 4072
Обычно сегнетоэлектрик не является однородно поляризованным, а состоит из многих доменов с
различным направлением их дипольного момента. Доменом называют объем кристалла, который самопроизвольно поляризован в одном направлении.
Слайд 4172
В результате суммарный дипольный момент образца в отсутствии внешнего электрического поля равен
нулю. Равновесная доменная структура соответствует минимуму свободной энергии кристалла. Домены сегнетоэлектриков появляются в соответствии с условием минимума энергии на основании общих принципов термодинамического равновесия.
Слайд 4272
В идеальном кристалле она определяется балансом между уменьшением энергии при образовании доменов
за счет электростатического взаимодействия различных частей кристалла и увеличением энергии доменных границ.
Слайд 4372
Вид доменной структуры реального кристалла определяется природой и характером распределения его дефектов,
а также предысторией образца.
Слайд 4472
Число доменов и взаимная ориентация их спонтанной поляризации зависят от симметрии кристалла.
Под действием внешнего электрического поля доменные границы смещаются так, что объемы доменов, поляризованных по полю, увеличиваются за счет доменов, поляризованных против поля.
Слайд 4572
В реальных кристаллах доменные границы закреплены на дефектах и неоднородностях, поэтому требуются
достаточно сильные электрические поля, чтобы их перемещать по образцу.
Слайд 4772
Возможен и другой вариант изменения поляризации под действием внешнего электрического поля –
вектор поляризации разворачивается до тех пор, пока не станет направленным так же как и внешнее электрическое поле.
Слайд 4872
При циклическом изменении напряженности внешнего электрического поля происходит перестройка доменной структуры
сегнетоэлектрика. Резкое изменение его поляризации под действием электрического поля происходит за счет смещения доменных границ и обуславливает большую величину диэлектрической проницаемости образца.
Слайд 4972
Например, для сегнтовой соли ε ≈ 10000, для титаната бария –
ε ≈
6000 – 7000. При циклическом изменении напряженности электрического поля поляризация сегнетоэлектриков характеризуется электрической петлей гистерезиса.
Слайд 5172
После включения поля по мере увеличения его напряженности поляризация увеличивается и описывается
кривой ОА. При достижении некоторой величины напряженности поля ЕS, поляризация достигает насыщения (линия АБ).
Слайд 5272
При уменьшении напряженности поля после достижения точки А поляризация убывает по линии
АВ, т. е. при обращении напряженности поля в нуль поляризация не исчезает, а имеет некоторое значение, называемое остаточной поляризацией Р0 (отрезок ОВ).
Слайд 5372
Поляризация исчезает только под действием поля, направленного противоположно первоначальному при напряженности ЕС,
называемой коэрцитивной силой. При дальнейшем увеличении напряженности поля опять наступает насыщение (точка Г) и при последующем ее уменьшении поляризация описывает линию ДГКА, замыкая петлю гистерезиса.
Слайд 5472
Такое периодическое изменение поляризации связано с затратой энергии, которая приводит к нагреванию
образца. Эта энергия прямопропорциональна площади петли.
Слайд 5572
Описанные выше свойства сегнетоэлектриков проявляются только в определенном интервале температур, характерном для
данного типа вещества. Поэтому существует предельная температура ТС (точка Кюри), выше которой сегнетоэлектрические свойства исчезают.
Слайд 5672
Например, для титаната бария
ТС = 120 оС, для ниобата лития ТС =
1210 оС. Существуют вещества, имеющие несколько точек Кюри. Например, сегнетова соль имеет две точки Кюри: нижнюю ТС = – 18оС и верхнюю точку ТС = 24 оС.
Слайд 5772
Объясняется это наличием ряда кристаллических модификаций сегнетоэлектрического кристалла.
В точке Кюри происходят фазовые
превращения вещества из одной модификации в другую.
Слайд 5872
Прямую, параллельную вектору спонтанной поляризации сегнетоэлектрика, называют полярной осью.
У сегнетовой соли полярная
ось одна, у титаната бария их несколько. При температуре ниже точки Кюри сегнетоэлектрики являются пироэлектриками.
Слайд 5972
Всякий сегнетоэлектрик является и пьезоэлектриком, но не наоборот. Исключение составляет титанат бария,
который при температуре выше 120o C имеет простую кубическую структуру. Поэтому из−за наличия центра симметрии в неполярной фазе он не обладает пьезоэлектрическими свойствами.
Слайд 6072
Известно, что сегнетоэлектрические свойства вызваны взаимодействием ионов кристалла и отсутствием в кристалле
центров симметрии.
Слайд 6172
Сегнетоэлектрики широко применяются в науке и технике, например, для увеличения емкости конденсаторов,
для контроля и измерения температуры, в детекторах электромагнитного поля и т. д.
В некоторых веществах наблюдаются антисегнетоэлектрические свойства.
Слайд 6272
Пьезоэлектрики − кристаллы, в которых имеется не менее одной полярной оси и
отсутствуют центры симметрии.
Полярная ось − линия в кристалле, оба конца которой неравнозначны. Пьезоэлектрическими свойствами обладают 20 из 32 кристаллографических классов.
Слайд 6372
Если кристалл кварца сжать, то на его гранях, перпендикулярных направлению сжатия, возникали
разноименные заряды: на одной грани − положительные, на другой − отрицательные.
При растяжении кристалла полярность зарядов на гранях изменялась на противоположную (прямой пьезоэффект).
Слайд 6472
Пьезоэффект обратим, т.е. если на гранях кварца создать разноименные заряды, то он
либо сжимается, либо растягивался в зависимости от их полярности (обратный пьезоэффект).
С пьезоэлектрическими свойствами веществ тесно связаны их пироэлектрические свойства.
Слайд 6572
В кристалле при нагревании возникают внутренние напряжения, вызванные температурными градиентами. В результате
на поверхности кристалла появляются электрические заряды.
Слайд 6672
Приложение электрического поля к кристаллу приводит к возникновению деформаций за счет обратного
пьезоэффекта: сжатия и сдвига в различных кристаллографических направлениях.
Слайд 6772
Эксперименты показали, что пьезоэффект обратим. Обратный пьезоэлектрический эффект имеет внешнее сходство с
электрострикцией.
Слайд 6872
Электрострикция возникает в кристаллах, у которых деформация диэлектрика пропорциональна квадрату напряженности Е
внешнего электрического поля и возникает за счет поляризации образца.
Обратимый же пьезоэффект зависит линейно от напряженности Е внешнего электрического поля.
Слайд 6972
Электрострикция наблюдается во всех диэлектриках при внесении их в неоднородное электрическое поле.
Напротив, обратный пьезоэффект наблюдается только в некоторых кристаллах в однородных электрических полях,
Слайд 7072
а возникающие силы пропорциональны напряженности этого поля и меняют направление на противоположное
при изменении знака электрического поля.
Слайд 7172
Силы электрострикции появляются в результате действия электрического поля на поляризованный диэлектрик, вызванной
этим же полем.
Поэтому силы электрострикции прямо пропорциональны квадрату напряженности электрического поля и не изменяются при смене направления электрического поля на противоположное.