Термодинамика диэлектриков. Типы диэлектриков, свойства и применение

Содержание

Слайд 2

72

ВОПРОСЫ 14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике. 15. Термодинамика диэлектриков. 16.

72 ВОПРОСЫ 14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике.
Сегнетоэлектрики. Свойства сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса.

Слайд 4

72

14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике.

72 14. Электрическое поле в диэлектрике. Энергия электрического поля в диэлектрике.

Слайд 5

72

При внесении изотропного диэлектрика во внешнее электрическое поле Е0, например, в пространство

72 При внесении изотропного диэлектрика во внешнее электрическое поле Е0, например, в
между обкладками плоского конденсатора, он поляризуется. Внутри диэлектрика связанные заряды компенсируют друг друга.

Слайд 7

72

Но на левой грани возникает не скомпенсированный связанный отрицательный заряд с поверхностной

72 Но на левой грани возникает не скомпенсированный связанный отрицательный заряд с
плотностью – σ*, а на правой – положительный связанный заряд с поверхностной плотностью + σ*. В диэлектрике возникнет свое электрическое поле Е*= σ*/ ε0 , направленное противоположно внешнему полю Е0.

Слайд 8

72

Согласно принципу суперпозиции результирующее электрическое поле Е = Е0 – Е*, или

72 Согласно принципу суперпозиции результирующее электрическое поле Е = Е0 – Е*,
по абсолютной величине Е = Е0 – Е* или

Слайд 9

72

Здесь σ* – поверхностная плотность связанных зарядов на поверхности диэлектрика (σ* =

72 Здесь σ* – поверхностная плотность связанных зарядов на поверхности диэлектрика (σ*
ε0 Е*), σ – поверхностная плотность сторонних зарядов на обкладках конденсатора (σ = ε0 Е). С учётом выражения σ* = χ ε0 Е можно записать Е = Е0 – χ Е = Е0 / ε.

Слайд 10

72

Умножим левую и правую части на ε0 ε, в результате получим электрическое смещение

72 Умножим левую и правую части на ε0 ε, в результате получим
внутри диэлектрика D = ε0εE = ε0E0 = D0. Следовательно, электрическое смещение внутри диэлектрика совпадает с электрическим смещением внешнего электрического поля в вакууме D0.

Слайд 11

72

То есть, можно записать так D = σ. Вывод: Электрическое смещение численно равно

72 То есть, можно записать так D = σ. Вывод: Электрическое смещение
поверхностной плотности сторонних зарядов.

Слайд 12

72

Энергия электрического поля в диэлектрике. Согласно теории энергию W электрического поля при наличии

72 Энергия электрического поля в диэлектрике. Согласно теории энергию W электрического поля
изотропного диэлектрика можно записать, используя Е и D. Носителем энергии является само электрическое поле.

Слайд 13

72

Можно найти распределение электрической энергии в пространстве с некоторой объемной плотностью

72 Можно найти распределение электрической энергии в пространстве с некоторой объемной плотностью

Слайд 14

72

Объемная плотность энергии электрического поля при наличии диэлектрика в ε раз больше,

72 Объемная плотность энергии электрического поля при наличии диэлектрика в ε раз
чем при отсутствии диэлектрика, хотя напряженность поля в обоих случаях одна и та же. Это связано с тем, что при создании поля в диэлектрике оно совершает дополнительную работу по его поляризации.

Слайд 15

72

Следовательно, под энергией поля в диэлектрике следует понимать всю энергию, затрачиваемую на

72 Следовательно, под энергией поля в диэлектрике следует понимать всю энергию, затрачиваемую
возбуждение электрического поля, которая складывается из собственной электрической энергии и энергии, расходуемой на совершение работы при поляризации.

Слайд 16

72

Действительно, если вместо электрического смещения D подставить величину , то

72 Действительно, если вместо электрического смещения D подставить величину , то

Слайд 17

72

где первое слагаемое соответствует объемной плотности энергии поля Е в вакууме, второе

72 где первое слагаемое соответствует объемной плотности энергии поля Е в вакууме,
− связано с дополнительной объемной плотностью энергии, расходуемой на поляризацию диэлектрика.

Слайд 18

72

Вычислим энергию заряженного шара в диэлектрике с диэлектрической проницаемостью ε. Заряд шара

72 Вычислим энергию заряженного шара в диэлектрике с диэлектрической проницаемостью ε. Заряд
q, радиус шара R. Энергия шарового слоя толщиной dr (E = const):

Слайд 19

72

Интегрируем от R до бесконечности C = 4πε0εR – ёмкость шара

72 Интегрируем от R до бесконечности C = 4πε0εR – ёмкость шара

Слайд 21

72

15. Термодинамика диэлектриков.

72 15. Термодинамика диэлектриков.

Слайд 22

72

Рассмотрим процесс поляризации изотропных диэлектриков с точки зрения термодинамики. Диэлектрик будем считать

72 Рассмотрим процесс поляризации изотропных диэлектриков с точки зрения термодинамики. Диэлектрик будем
изотропным как в отсутствие, так и при наличии внешнего электрического поля. Такие диэлектрики широко распространены среди жидкостей и газов.

Слайд 23

72

Если диэлектрик неоднороден, то можно выделить столь малый объем dV, в пределах

72 Если диэлектрик неоднороден, то можно выделить столь малый объем dV, в
которого он будет однородным. Соответственно в этом объеме будет однородным давление и напряженность электрического поля.

Слайд 24

72

Применим первое начало термодинамики к такому объему диэлектрика: δQ = dU + δA, где

72 Применим первое начало термодинамики к такому объему диэлектрика: δQ = dU
δQ − количество теплоты, переданное диэлектрику; dU − изменение внутренней энергии; δA − элементарная работа, состоящая из двух слагаемых: т. е. δA = δA1 + δA2,

Слайд 25

72

где δA1 = pdV − работа системы против внешнего давления, которая была

72 где δA1 = pdV − работа системы против внешнего давления, которая
рассмотрена подробно в термодинамике (здесь речь идёт об изменении объёма); δA2 − работа электрического поля.

Слайд 26

72

Работа по перемещению заряда в электрическом поле δA2 = −ϕdq, где dq = σdS,

72 Работа по перемещению заряда в электрическом поле δA2 = −ϕdq, где
ϕ = Е⋅ℓ , D = σ. C учетом этого формула работы электрического поля принимает вид (здесь речь идёт о некоторой доли объёма, не изменение)

Слайд 27

72

Cчитая объем при поляризации постоянным и полагая его единичным получаем Поэтому первое

72 Cчитая объем при поляризации постоянным и полагая его единичным получаем Поэтому
начало термодинамики принимает вид

Слайд 28

72

где или где первое слагаемое − работа, затрачиваемая на изменение поля; второе слагаемое −

72 где или где первое слагаемое − работа, затрачиваемая на изменение поля;
работа, затрачиваемая на поляризацию среды, с которой связана сила, действующая на диэлектрик со стороны поля.

Слайд 29

72

Внутреннюю энергию диэлектрика можно представить в виде:

72 Внутреннюю энергию диэлектрика можно представить в виде:

Слайд 30

72

где T – термодинамическая температура, ρ − плотность диэлектрика, U0(T, ρ) −

72 где T – термодинамическая температура, ρ − плотность диэлектрика, U0(T, ρ)
внутренняя энергия диэлектрика при E = 0 внутри его.

Слайд 31

72

Адиабатическое и квазистатическое изменение поляризации диэлектрика приводит к изменению температуры, т. е.

72 Адиабатическое и квазистатическое изменение поляризации диэлектрика приводит к изменению температуры, т. е. наблюдается электрокалорический эффект.
наблюдается электрокалорический эффект.

Слайд 32

72

При таком процессе энтропия остается постоянной. Если ее рассматривать как функцию напряженности

72 При таком процессе энтропия остается постоянной. Если ее рассматривать как функцию
Е и температуры Т, т. е. S = f(E,T) при постоянной плотности (ρ = сonst), то для бесконечно малого процесса получим

Слайд 33

72

Известно, что где ∂S = (δQ/T) по определению энтропии; СЕ − теплоемкость

72 Известно, что где ∂S = (δQ/T) по определению энтропии; СЕ −
единицы объема диэлектрика при постоянной напряженности электрического поля.

Слайд 34

72

Также известно, что Следовательно, изменение температуры

72 Также известно, что Следовательно, изменение температуры

Слайд 35

72

Если напряженность электрического поля изменяется от Е1 до Е2, то температура диэлектрика

72 Если напряженность электрического поля изменяется от Е1 до Е2, то температура диэлектрика изменяется по закону
изменяется по закону

Слайд 37

72

16. Сегнетоэлектрики. Свойства сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса.

72 16. Сегнетоэлектрики. Свойства сегнетоэлектриков. Петля гистерезиса.

Слайд 38

72

Некоторые кристаллические диэлектрики, твердые растворы, керамики, пленки и т. д. проявляют удивительные

72 Некоторые кристаллические диэлектрики, твердые растворы, керамики, пленки и т. д. проявляют
свойства. В определенном интервале температур такие диэлектрики обладают самопроизвольной (спонтанной) поляризацией в малых объемах вещества в отсутствие внешнего электрического поля.

Слайд 39

72

Такие вещества называют сегнетоэлектриками. Это название они получили, потому что такие необычные свойства

72 Такие вещества называют сегнетоэлектриками. Это название они получили, потому что такие
впервые были обнаружены у кристаллов сегнетовой соли КNaC4Y4O6⋅4H2O.

Слайд 40

72

Обычно сегнетоэлектрик не является однородно поляризованным, а состоит из многих доменов с

72 Обычно сегнетоэлектрик не является однородно поляризованным, а состоит из многих доменов
различным направлением их дипольного момента. Доменом называют объем кристалла, который самопроизвольно поляризован в одном направлении.

Слайд 41

72

В результате суммарный дипольный момент образца в отсутствии внешнего электрического поля равен

72 В результате суммарный дипольный момент образца в отсутствии внешнего электрического поля
нулю. Равновесная доменная структура соответствует минимуму свободной энергии кристалла. Домены сегнетоэлектриков появляются в соответствии с условием минимума энергии на основании общих принципов термодинамического равновесия.

Слайд 42

72

В идеальном кристалле она определяется балансом между уменьшением энергии при образовании доменов

72 В идеальном кристалле она определяется балансом между уменьшением энергии при образовании
за счет электростатического взаимодействия различных частей кристалла и увеличением энергии доменных границ.

Слайд 43

72

Вид доменной структуры реального кристалла определяется природой и характером распределения его дефектов,

72 Вид доменной структуры реального кристалла определяется природой и характером распределения его
а также предысторией образца.

Слайд 44

72

Число доменов и взаимная ориентация их спонтанной поляризации зависят от симметрии кристалла.

72 Число доменов и взаимная ориентация их спонтанной поляризации зависят от симметрии
Под действием внешнего электрического поля доменные границы смещаются так, что объемы доменов, поляризованных по полю, увеличиваются за счет доменов, поляризованных против поля.

Слайд 45

72

В реальных кристаллах доменные границы закреплены на дефектах и неоднородностях, поэтому требуются

72 В реальных кристаллах доменные границы закреплены на дефектах и неоднородностях, поэтому
достаточно сильные электрические поля, чтобы их перемещать по образцу.

Слайд 47

72

Возможен и другой вариант изменения поляризации под действием внешнего электрического поля –

72 Возможен и другой вариант изменения поляризации под действием внешнего электрического поля
вектор поляризации разворачивается до тех пор, пока не станет направленным так же как и внешнее электрическое поле.

Слайд 48

72

При циклическом изменении напряженности внешнего электрического поля происходит перестройка доменной структуры

72 При циклическом изменении напряженности внешнего электрического поля происходит перестройка доменной структуры
сегнетоэлектрика. Резкое изменение его поляризации под действием электрического поля происходит за счет смещения доменных границ и обуславливает большую величину диэлектрической проницаемости образца.

Слайд 49

72

Например, для сегнтовой соли ε ≈ 10000, для титаната бария – ε ≈

72 Например, для сегнтовой соли ε ≈ 10000, для титаната бария –
6000 – 7000. При циклическом изменении напряженности электрического поля поляризация сегнетоэлектриков характеризуется электрической петлей гистерезиса.

Слайд 51

72

После включения поля по мере увеличения его напряженности поляризация увеличивается и описывается

72 После включения поля по мере увеличения его напряженности поляризация увеличивается и
кривой ОА. При достижении некоторой величины напряженности поля ЕS, поляризация достигает насыщения (линия АБ).

Слайд 52

72

При уменьшении напряженности поля после достижения точки А поляризация убывает по линии

72 При уменьшении напряженности поля после достижения точки А поляризация убывает по
АВ, т. е. при обращении напряженности поля в нуль поляризация не исчезает, а имеет некоторое значение, называемое остаточной поляризацией Р0 (отрезок ОВ).

Слайд 53

72

Поляризация исчезает только под действием поля, направленного противоположно первоначальному при напряженности ЕС,

72 Поляризация исчезает только под действием поля, направленного противоположно первоначальному при напряженности
называемой коэрцитивной силой. При дальнейшем увеличении напряженности поля опять наступает насыщение (точка Г) и при последующем ее уменьшении поляризация описывает линию ДГКА, замыкая петлю гистерезиса.

Слайд 54

72

Такое периодическое изменение поляризации связано с затратой энергии, которая приводит к нагреванию

72 Такое периодическое изменение поляризации связано с затратой энергии, которая приводит к
образца. Эта энергия прямопропорциональна площади петли.

Слайд 55

72

Описанные выше свойства сегнетоэлектриков проявляются только в определенном интервале температур, характерном для

72 Описанные выше свойства сегнетоэлектриков проявляются только в определенном интервале температур, характерном
данного типа вещества. Поэтому существует предельная температура ТС (точка Кюри), выше которой сегнетоэлектрические свойства исчезают.

Слайд 56

72

Например, для титаната бария ТС = 120 оС, для ниобата лития ТС =

72 Например, для титаната бария ТС = 120 оС, для ниобата лития
1210 оС. Существуют вещества, имеющие несколько точек Кюри. Например, сегнетова соль имеет две точки Кюри: нижнюю ТС = – 18оС и верхнюю точку ТС = 24 оС.

Слайд 57

72

Объясняется это наличием ряда кристаллических модификаций сегнетоэлектрического кристалла. В точке Кюри происходят фазовые

72 Объясняется это наличием ряда кристаллических модификаций сегнетоэлектрического кристалла. В точке Кюри
превращения вещества из одной модификации в другую.

Слайд 58

72

Прямую, параллельную вектору спонтанной поляризации сегнетоэлектрика, называют полярной осью. У сегнетовой соли полярная

72 Прямую, параллельную вектору спонтанной поляризации сегнетоэлектрика, называют полярной осью. У сегнетовой
ось одна, у титаната бария их несколько. При температуре ниже точки Кюри сегнетоэлектрики являются пироэлектриками.

Слайд 59

72

Всякий сегнетоэлектрик является и пьезоэлектриком, но не наоборот. Исключение составляет титанат бария,

72 Всякий сегнетоэлектрик является и пьезоэлектриком, но не наоборот. Исключение составляет титанат
который при температуре выше 120o C имеет простую кубическую структуру. Поэтому из−за наличия центра симметрии в неполярной фазе он не обладает пьезоэлектрическими свойствами.

Слайд 60

72

Известно, что сегнетоэлектрические свойства вызваны взаимодействием ионов кристалла и отсутствием в кристалле

72 Известно, что сегнетоэлектрические свойства вызваны взаимодействием ионов кристалла и отсутствием в кристалле центров симметрии.
центров симметрии.

Слайд 61

72

Сегнетоэлектрики широко применяются в науке и технике, например, для увеличения емкости конденсаторов,

72 Сегнетоэлектрики широко применяются в науке и технике, например, для увеличения емкости
для контроля и измерения температуры, в детекторах электромагнитного поля и т. д. В некоторых веществах наблюдаются антисегнетоэлектрические свойства.

Слайд 62

72

Пьезоэлектрики − кристаллы, в которых имеется не менее одной полярной оси и

72 Пьезоэлектрики − кристаллы, в которых имеется не менее одной полярной оси
отсутствуют центры симметрии. Полярная ось − линия в кристалле, оба конца которой неравнозначны. Пьезоэлектрическими свойствами обладают 20 из 32 кристаллографических классов.

Слайд 63

72

Если кристалл кварца сжать, то на его гранях, перпендикулярных направлению сжатия, возникали

72 Если кристалл кварца сжать, то на его гранях, перпендикулярных направлению сжатия,
разноименные заряды: на одной грани − положительные, на другой − отрицательные. При растяжении кристалла полярность зарядов на гранях изменялась на противоположную (прямой пьезоэффект).

Слайд 64

72

Пьезоэффект обратим, т.е. если на гранях кварца создать разноименные заряды, то он

72 Пьезоэффект обратим, т.е. если на гранях кварца создать разноименные заряды, то
либо сжимается, либо растягивался в зависимости от их полярности (обратный пьезоэффект). С пьезоэлектрическими свойствами веществ тесно связаны их пироэлектрические свойства.

Слайд 65

72

В кристалле при нагревании возникают внутренние напряжения, вызванные температурными градиентами. В результате

72 В кристалле при нагревании возникают внутренние напряжения, вызванные температурными градиентами. В
на поверхности кристалла появляются электрические заряды.

Слайд 66

72

Приложение электрического поля к кристаллу приводит к возникновению деформаций за счет обратного

72 Приложение электрического поля к кристаллу приводит к возникновению деформаций за счет
пьезоэффекта: сжатия и сдвига в различных кристаллографических направлениях.

Слайд 67

72

Эксперименты показали, что пьезоэффект обратим. Обратный пьезоэлектрический эффект имеет внешнее сходство с

72 Эксперименты показали, что пьезоэффект обратим. Обратный пьезоэлектрический эффект имеет внешнее сходство с электрострикцией.
электрострикцией.

Слайд 68

72

Электрострикция возникает в кристаллах, у которых деформация диэлектрика пропорциональна квадрату напряженности Е

72 Электрострикция возникает в кристаллах, у которых деформация диэлектрика пропорциональна квадрату напряженности
внешнего электрического поля и возникает за счет поляризации образца. Обратимый же пьезоэффект зависит линейно от напряженности Е внешнего электрического поля.

Слайд 69

72

Электрострикция наблюдается во всех диэлектриках при внесении их в неоднородное электрическое поле.

72 Электрострикция наблюдается во всех диэлектриках при внесении их в неоднородное электрическое
Напротив, обратный пьезоэффект наблюдается только в некоторых кристаллах в однородных электрических полях,

Слайд 70

72

а возникающие силы пропорциональны напряженности этого поля и меняют направление на противоположное

72 а возникающие силы пропорциональны напряженности этого поля и меняют направление на
при изменении знака электрического поля.

Слайд 71

72

Силы электрострикции появляются в результате действия электрического поля на поляризованный диэлектрик, вызванной

72 Силы электрострикции появляются в результате действия электрического поля на поляризованный диэлектрик,
этим же полем. Поэтому силы электрострикции прямо пропорциональны квадрату напряженности электрического поля и не изменяются при смене направления электрического поля на противоположное.
Имя файла: Термодинамика-диэлектриков.-Типы-диэлектриков,-свойства-и-применение.pptx
Количество просмотров: 62
Количество скачиваний: 0