ПЛОСКА СИСТЕМА ДОВІЛЬНО РОЗМІЩЕНИХ СИЛ

Слайд 2

1. Приведення сили до точки

Будь - яку силу F, прикладену до тіла

1. Приведення сили до точки Будь - яку силу F, прикладену до
в точці А,
можна переносити паралельно лінії дії в будь-яку точку О,
приєднавши пару сил, момент якої рівний моменту
даної сили відносно нової точки її прикладання.

Рисунок 1

Рисунок 2

Рисунок 3

Слайд 3

2. Приведення до точки плоскої системи
довільно розміщених сил

Довільна плоска система сил

2. Приведення до точки плоскої системи довільно розміщених сил Довільна плоска система
еквівалентна одній силі – рівнодійній системі і одній парі, момент якої рівний головному моменту.

Рівнодійна системи:

Головний момент системи:

Модуль головного вектора визначають за формулою:

Напрямок рівнодійної системи:

Слайд 4

Рівнодійна довільної плоскої системи сил рівна головному вектору,
а відстань від центру

Рівнодійна довільної плоскої системи сил рівна головному вектору, а відстань від центру
приведення
до лінії дії рівнодійної
рівна відношенню головного моменту на модуль рівнодійної.

Приведення до точки плоскої системи
довільно розміщених сил

Слайд 5

3. Теорема Варіньона

П'єр Варіньон (1654-1723) - французький математик і механік.

У 1725 році

3. Теорема Варіньона П'єр Варіньон (1654-1723) - французький математик і механік. У
в Парижі було видано трактат Варіньона
«Нова механіка або статика», що представляє собою систематичний виклад вчення про складання і розкладанні сил, про моменти сил і правила оперування ними.
Цей виклад майже без змін зберігся в підручниках зі статики до нашого часу.

Момент рівнодійної довільної плоскої системи сил відносно будь-якої точки рівний алгебраїчній сумі моментів сил системи, взятих відносно тієї ж точки.

Цю рівність можна записати у вигляді:

Слайд 6

4. Рівняння рівноваги і його різні форми

1.

2.

3.

Для того, щоб тіло під дією

4. Рівняння рівноваги і його різні форми 1. 2. 3. Для того,
плоскої системи довільно розміщених сил перебувало в рівновазі, необхідно і достатньо, щоб алгебраїчні суми проекцій усіх сил на дві взаємно перпендикулярні осі і моментів усіх сил відносно будь-якої точки в площині дії цих сил дорівнювали нулю.

Якщо довільна плоска система сил перебуває в рівновазі, то алгебраїчні суми моментів сил відносно двох будь-яких точок, а також проекцій сил на вісь, не перпендикулярну до прямої, яка проходить через ці точки, дорівнюють нулю.

Якщо довільна плоска система сил перебуває в рівновазі, то алгебраїчні суми моментів сил відносно будь-яких трьох точок, які не лежать на одній прямій, дорівнює нулю.

Слайд 7

5. Балкові системи. Різновиди опор і види навантаження.

5. Балкові системи. Різновиди опор і види навантаження.

Слайд 8

Різновиди опор і види навантаження.

Різновиди опор і види навантаження.

Слайд 9

Класифікація навантажень

Класифікація навантажень

Слайд 10

6. Реальні в’язі. Тертя ковзання і його закони.

Реальні в’язі - в’язі з

6. Реальні в’язі. Тертя ковзання і його закони. Реальні в’язі - в’язі
тертям

Ідеальні в’язі - в’язі без тертя

Слайд 11

Тертя ковзання і його закони

Тертя ковзання і його закони

Слайд 12

Кут і конус тертя

Кут і конус тертя
Имя файла: ПЛОСКА-СИСТЕМА-ДОВІЛЬНО-РОЗМІЩЕНИХ-СИЛ.pptx
Количество просмотров: 107
Количество скачиваний: 0