Слайд 2Модель Андерсона – это модель, которая описывает микроскопический механизм возникновения локализованных магнитных
![Модель Андерсона – это модель, которая описывает микроскопический механизм возникновения локализованных магнитных](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-1.jpg)
моментов на примесных атомах переходных металлов в немагнитной матрице. Для записи гамильтониана модели используется метод вторичного квантования
Слайд 3Вторичное квантование
Гамильтониан модели в представлении вторичного квантования выглядит следующим образом:
![Вторичное квантование Гамильтониан модели в представлении вторичного квантования выглядит следующим образом:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-2.jpg)
Слайд 4В итоге задача сводится к решению следующей системы:
![В итоге задача сводится к решению следующей системы:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-3.jpg)
Слайд 6
График самосогласованных решений в случае с тремя решениями, из которых одно немагнитное
![График самосогласованных решений в случае с тремя решениями, из которых одно немагнитное](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-5.jpg)
Слайд 7График самосогласованных решений в случае с одним немагнитным решением
![График самосогласованных решений в случае с одним немагнитным решением](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-6.jpg)
Слайд 8В рассмотренной выше модели Андерсона уединенной примеси электроны были локализованы на узле.
![В рассмотренной выше модели Андерсона уединенной примеси электроны были локализованы на узле.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-7.jpg)
Это значит, что параметр V, отвечающий за перескоки электронов с узла на узел, был равен нулю. В общем случае, когда в системе несколько атомов, расположенных недалеко друг от друга, это не так. Модель, учитывающая d-d-взаимодействия в периодической структуре носит название периодической модели Андерсона.
Слайд 9Число магнитных решений, при увеличении параметра U/Г меняется от одного до пяти.
![Число магнитных решений, при увеличении параметра U/Г меняется от одного до пяти.](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-8.jpg)
При этом одно из решений, лежащее на оси симметрии, всегда является парамагнитным. Остальные решения являются симметричными относительно прямой и дают одинаковое по модулю значение магнитного момента.
Слайд 10
Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:
![Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-9.jpg)
Слайд 11
Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:
![Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-10.jpg)
Слайд 12
Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:
![Магнитные решения в случае периодической модели Андерсона для заданных параметров:](/_ipx/f_webp&q_80&fit_contain&s_1440x1080/imagesDir/jpg/1167087/slide-11.jpg)