Общие теоремы динамики

Содержание

Слайд 2

Цель урока:

Обеспечение усвоения понятий импульса силы, количества движения, кинетической энергии, механической системы,

Цель урока: Обеспечение усвоения понятий импульса силы, количества движения, кинетической энергии, механической
внутренних и внешних сил системы.
Способствовать формированию представлений об основных уравнениях динамики.
Способствовать формированию умений определять параметры движения с помощью теорем динамики.

Слайд 3

Любое взаимодействие тел, приводящее к какому-либо изменению движения, длится в течение некоторого

Любое взаимодействие тел, приводящее к какому-либо изменению движения, длится в течение некоторого
времени.

Векторная мера действия силы Fdt, равная произведению силы на элементарный промежуток времени ее действия, называется элементарным импульсом силы.
Направление вектора импульса совпадает с направлением вектора силы.
Единица импульса в СИ — Н·с:

1 Н · с = 1 кг · м/с2 · 1 с = 1 кг · м/с

При F= const импульс силы за время Δt=t2—t1 равен

F Δt

Слайд 4

Если на точку действует несколько сил, то их общий импульс равен геометрической

Если на точку действует несколько сил, то их общий импульс равен геометрической
сумме импульсов отдельных сил.

Векторная мера механического движения точки mV, равная произведению массы точки на ее скорость в данный момент времени, называется количеством движения.
Направление вектора количества движения совпадает с направлением вектора скорости.
Единица количества движения в СИ — кг·м/с.

Слайд 5

Скалярная мера механического движения точки mv2/2, равная половине произведения массы точки на

Скалярная мера механического движения точки mv2/2, равная половине произведения массы точки на
квадрат её скорости, называется кинетической энергией.
Единица кинетической энергии — джоуль (Дж);
1 Дж = 1Н·1м=1 кг ·м/с² ·1 м = 1 кг·м²/с².

Слайд 6

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ

Пусть на точку массой m действует система

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ ТОЧКИ Пусть на точку массой m действует
постоянных сил, равнодействующая которых FΣ.
Согласно основному закону динамики:

FΣ = та

Учитывая время действия сил, умножим обе части равенства на продолжительность их действия Δt:

FΣ Δt = та Δt

a = (V2—V1)/(Δt)

Слайд 7

FΣ Δt = mV2—mV1

Изменение количества движения точки за некоторый промежуток времени равно

FΣ Δt = mV2—mV1 Изменение количества движения точки за некоторый промежуток времени
импульсу всех сил, действующих на точку в течение того же промежутка времени.

Слайд 8

Пример1. Шофер автомобиля, движущегося со скоростью 60 км/ч, выключил двигатель и начал

Пример1. Шофер автомобиля, движущегося со скоростью 60 км/ч, выключил двигатель и начал
торможение. Через сколько времени автомобиль остановится, если сила торможения составляет 0,8 от силы тяжести автомобиля?

Решение.
Приняв автомобиль за материальную точку, отметим буквой А место начала торможения (скорость автомобиля V1=60км/ч=16,7м/с), а буквой В—место остановки автомобиля (V2=0).
При движении автомобиля между точками А и В в течение Δt на него действует тормозящая сила Fтр = Rf , равная Rf =0,8 G=0,8 mg.

Слайд 9

Rf Δt = —mV1

Спроецировав обе части равенства на ось, проходящую через точки

Rf Δt = —mV1 Спроецировав обе части равенства на ось, проходящую через
А и В, получим:

— Rf Δt =— mV1

Δt=mV1/Rf=mV1/(0,8mg)=16,7/(0,8·9,8)= = 2,13 с

Автомобиль остановится через 2,13 с.

Слайд 10

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ТОЧКИ

Пусть, как и в предыдущем случае, на

ТЕОРЕМА ОБ ИЗМЕНЕНИИ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ТОЧКИ Пусть, как и в предыдущем случае,
точку действует система постоянных сил, равнодействующая которых FΣ, и ради упрощения рассуждений допустим, что силы действуют вдоль одной прямой.
Тогда основному закону динамики в векторной форме эквивалентно равенство:

FΣ = та

Умножим обе части этого равенства на перемещение точки ΔS:

FΣ ΔS = ma ΔS

Слайд 11

При действии постоянных сил на прямолинейном пути:

a = (V2— V1)/Δt
ΔS

При действии постоянных сил на прямолинейном пути: a = (V2— V1)/Δt ΔS
= Vср Δt = (V2 + V1) Δt/2

FΣ ΔS = m[(V2— V1)/Δt][(V2 + V1)/Δt]/2

FΣ ΔS = WΣ = ΣWk

ΣWk = mV²2/2 — mV²1/2

Изменение кинетической энергии точки на некотором пути равно сумме работ всех действующих на точку сил на том же пути.

Слайд 12

Если точка движется равномерно, т. е. V1=V2, и изменение кинетической энергии mV²2/2—mV²1/2=0,

Если точка движется равномерно, т. е. V1=V2, и изменение кинетической энергии mV²2/2—mV²1/2=0,
то

ΣWk =0

Если V1>V2, то изменение кинетической энергии mV²2/2—mV²1/2>0, т. е. кинетическая энергия точки возрастает и, значит, работа движущих сил больше работ сил сопротивления.

Если V1

Слайд 13

Пример 2. По условию примера 1 определить длину тормозного пути AB=S автомобиля.

Решение.

Пример 2. По условию примера 1 определить длину тормозного пути AB=S автомобиля.

В соответствии с исходными данными уравнение кинетической энергии примет вид:

— Rf S = — mV²2/2

Отсюда, имея в виду, что Rf =0,8 mg, получим

S=mV²2/(2·0,8mg)=16,72/(2·0,8·9,8)≈17м

Тормозной путь составит 17 м.

Слайд 14

ПОНЯТИЕ О МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЕ

Совокупность материальных точек, связанных между собой силами взаимодействия, называется

ПОНЯТИЕ О МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЕ Совокупность материальных точек, связанных между собой силами взаимодействия, называется механической системой.
механической системой.

Слайд 15

Любое материальное тело рассматривается в механике как механическая система, образуемая совокупностью материальных

Любое материальное тело рассматривается в механике как механическая система, образуемая совокупностью материальных
точек.
Абсолютно твердое тело называется неизменяемой механической системой, так как расстояние между материальными точками остается неизменным.
Механические системы, расстояния между точками которых могут меняться, называются изменяемыми. К ним относятся любые машины или механизмы.

Слайд 16

Силы, действующие на точки системы со стороны точек или тел, не входящих

Силы, действующие на точки системы со стороны точек или тел, не входящих
в эту систему, называются внешними. Внешние силы принято обозначать с индексом е: Fe, Re ( от лат. «exterior» — внешний).
Силы, действующие на точки системы со стороны точек или тел этой же системы, называются внутренними. Внутренние силы обозначают с индексом i: Fi (от лат. «interior» — внутренний).

Слайд 17

F12=-F21; F23=-F32, F31=-F13

Если рассматриваемая механическая система неизменяемая, т. е. представляет собой

F12=-F21; F23=-F32, F31=-F13 Если рассматриваемая механическая система неизменяемая, т. е. представляет собой
абсолютно твердое тело, то внутренние силы уравновешиваются.
Если же рассматривается изменяемая механическая система, то внутренние силы взаимно не уравновешиваются, так как, приложенные к разным телам, они могут вызвать их взаимное перемещение.
Имя файла: Общие-теоремы-динамики.pptx
Количество просмотров: 37
Количество скачиваний: 0