Прогнозирование возможности и направления протекания самопроизвольных процессов

Содержание

Слайд 2

термодинамическое определение энтропии

Энтропия (S) – функция состояния, изменение которой равно теплоте,

термодинамическое определение энтропии Энтропия (S) – функция состояния, изменение которой равно теплоте,
подведенной к системе в обратимом изотермическом процессе, деленной на абсолютную температуру этого процесса:
Реальные процессы являются необратимыми, что приведет к возрастанию энтропии:
S(необратимого процесса) > S(обратимого процесса).
для изолированной системы величина и знак изменения энтропии - критерий направления протекания самопроизвольного процесса  
∆S ≥ 0

Слайд 3

молекулярно – кинетическое определение энтропии

молекулярно – кинетическое определение энтропии

Слайд 4

Статистическое определение (вероятностный подход)

Энтропия – функция состояния, характеризующая степень неупорядоченности системы.
Энтропия

Статистическое определение (вероятностный подход) Энтропия – функция состояния, характеризующая степень неупорядоченности системы.
– логарифмическое выражение вероятности существования веществ или различных их форм.
где - термодинамическая вероятность данного состояния системы при определенном запасе внутренней энергии, R – универсальная газовая постоянная, - постоянная Авогадро.

Слайд 5

Второе начало термодинамики

Невозможно осуществить перенос тепла от менее нагретого тела к более

Второе начало термодинамики Невозможно осуществить перенос тепла от менее нагретого тела к
нагретому (Р.Клаузиус).
Каждый физический или химический процесс в природе протекает таким образом, чтобы увеличилась сумма энтропий всех тел, которые принимают участие в этом процессе (М.Планк). В изолированных системах самопроизвольно идут процессы, при которых происходит увеличение энтропии.
Состояние с максимальной энтропией является наиболее устойчивым состоянием для изолированной системы (Э.Ферми).

Слайд 6

Расчет изменения энтропии реакции
где j − продукты реакции; i − исходные вещества;

Расчет изменения энтропии реакции где j − продукты реакции; i − исходные
ν − стехиометрические коэффициенты в уравнении реакции.

Слайд 7

Энтропия зависит от :

1) природы вещества
(∆S(СО2)=214 Дж/моль К;
(∆S(СО)=198 Дж/моль К)
2) агрегатного

Энтропия зависит от : 1) природы вещества (∆S(СО2)=214 Дж/моль К; (∆S(СО)=198 Дж/моль
состояния вещества
(∆S(Н2О)ж =70 Дж/моль К;
(∆S(Н2О)=189 Дж/моль К
3) температуры (чем выше Т, тем интенсивнее броуновское движение, тем выше значение энтропии)

Слайд 8

Третье начало термодинамики (постулат Планка):


энтропия идеального ионного кристалла при температуре

Третье начало термодинамики (постулат Планка): энтропия идеального ионного кристалла при температуре Т = 0К равна нулю.
Т = 0К равна нулю.

Слайд 9

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса.

ΔH = ∆U +

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса. ΔH = ∆U
p∆V
Q = ΔH +W` или ΔH – Q = - W`
т.е. часть энергии в форме тепла затрачивается на производство самого процесса ( Q = TΔS), называется “связанная” энергия
та часть теплоты, которая может быть превращена системой в полезную работу (W`) называется “свободная” энергия.
- W` = ΔH - TΔS
знак « - » - система энергию отдает внешней среде

Слайд 10

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса.

Энергия Гиббса (обозначение ΔG)

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса. Энергия Гиббса (обозначение
- это функция состояния, изменение которой равно максимальной полезной работе, совершаемой закрытой системой в изобарно-изотермическом процессе.
Уравнение объединенного I и II начал термодинамики.
ΔG=ΔH-T·ΔS
Критерием направления самопроизвольного протекания и предела протекания (критерий равновесия) процесса в закрытой системе является изменение энергии Гиббса.

Слайд 11

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса.

Самопроизвольно в закрытых системах

Критерий самопроизвольного протекания процесса в закрытых системах. Энергия Гиббса. Самопроизвольно в закрытых
(при p, T=Const) протекают процессы с уменьшением энергии Гиббса (ΔG<0) до тех пор, пока не будет достигнуто некоторое минимальное для данных условий значение (G=Gmin), при (ΔG=0) система приходит в состояние химического равновесия.
Увеличение энергии Гиббса (ΔG>0) сопровождает несамопроизвольные процессы, которые протекают только при условии совершения работы над системой.

Слайд 12

Изменение энергии Гиббса в ходе химических реакций.
В биохимии процессы, сопровождающиеся уменьшением энергии

Изменение энергии Гиббса в ходе химических реакций. В биохимии процессы, сопровождающиеся уменьшением
Гиббса (ΔG< 0) называются экзэргоническими, а с увеличением энергии Гиббса (ΔG> 0) - эндэргоническими. Самопроизвольно в закрытой системе при p, T=Const идут экзэргонические процессы.

Слайд 13

Влияние энтальпийного и энтропийного факторов на направление процессов

Влияние энтальпийного и энтропийного факторов на направление процессов

Слайд 14

Химическое равновесие

Химическое равновесие – это устойчивое, динамическое состояние системы, характеризующееся постоянством параметров

Химическое равновесие Химическое равновесие – это устойчивое, динамическое состояние системы, характеризующееся постоянством
состояния при постоянстве внешних условий:
энергетической выгодностью: G=Gmin , ΔG=0;
равенством скоростей прямой и обратной реакции.

Слайд 15

Химическое равновесие

Химическое равновесие

Слайд 16

Химическое равновесие

ΔG°r = - RT ln K
- ΔG°r/ RT

Химическое равновесие ΔG°r = - RT ln K - ΔG°r/ RT К
К = е ;K = f(T, ΔG°)
аА+вВ ↔еЕ +dD
Ĉ d(D) Ĉе (Е)
К = -----------------------------
Ĉa(A) Ĉb (B)

Слайд 17

Константа равновесия – критерий направления процесса

При ΔG ° > 0 K <

Константа равновесия – критерий направления процесса При ΔG ° > 0 K
1;
при ΔG° < 0 K > 1;
при ΔG° = 0 K = 1 
К > 105 – реакции идут практически необратимо
10-5 < K < 105 – практически обратимые реакции
K < 10–5 – реакция практически не идет.

Слайд 18

Химическое равновесие

aA + bB ⇔ dD + eE
ΔGf(A)=ΔG°f(A)+RTlnCa(A)

уравнение изотермы

Химическое равновесие aA + bB ⇔ dD + eE ΔGf(A)=ΔG°f(A)+RTlnCa(A) … уравнение изотермы Вант – Гоффа
Вант – Гоффа

Слайд 19

Химическое равновесие

в состоянии равновесия ΔGr= 0

Химическое равновесие в состоянии равновесия ΔGr= 0

Слайд 20

ΔGr = - RT lnK + RT lnПс
или:
Пс > K

ΔGr = - RT lnK + RT lnПс или: Пс > K
ΔGr > 0 ←
Пс < K ΔGr < 0 →
Пс = K ΔGr = 0 ↔

уравнение изотермы Вант – Гоффа

Слайд 21

Смещение равновесия

ΔН>0 ΔН<0 T ↑ → ← T ↓ ← →

Влияние температуры

Смещение равновесия ΔН>0 ΔН Влияние температуры Изобара Вант – Гоффа
Изобара Вант – Гоффа
Имя файла: Прогнозирование-возможности-и-направления-протекания-самопроизвольных-процессов.pptx
Количество просмотров: 42
Количество скачиваний: 2